initial commit

.gitignore

@@ -0,0 +1,14 @@
+*~
+*.log
+*.synctex.gz
+*.backup
+*.aux
+*.kilepr
+*.dvi
+*.log
+*.fls
+*.fdb_latexmk
+*.toc
+*.idx
+*.ilg
+*.out

LICENSE

@@ -0,0 +1,425 @@
+Attribution-ShareAlike 4.0 International
+
+=======================================================================
+
+Creative Commons Corporation ("Creative Commons") is not a law firm and
+does not provide legal services or legal advice. Distribution of
+Creative Commons public licenses does not create a lawyer-client or
+other relationship. Creative Commons makes its licenses and related
+information available on an "as-is" basis. Creative Commons gives no
+warranties regarding its licenses, any material licensed under their
+terms and conditions, or any related information. Creative Commons
+disclaims all liability for damages resulting from their use to the
+fullest extent possible.
+
+Using Creative Commons Public Licenses
+
+Creative Commons public licenses provide a standard set of terms and
+conditions that creators and other rights holders may use to share
+original works of authorship and other material subject to copyright
+and certain other rights specified in the public license below. The
+following considerations are for informational purposes only, are not
+exhaustive, and do not form part of our licenses.
+
+     Considerations for licensors: Our public licenses are
+     intended for use by those authorized to give the public
+     permission to use material in ways otherwise restricted by
+     copyright and certain other rights. Our licenses are
+     irrevocable. Licensors should read and understand the terms
+     and conditions of the license they choose before applying it.
+     Licensors should also secure all rights necessary before
+     applying our licenses so that the public can reuse the
+     material as expected. Licensors should clearly mark any
+     material not subject to the license. This includes other CC-
+     licensed material, or material used under an exception or
+     limitation to copyright. More considerations for licensors:
+	wiki.creativecommons.org/Considerations_for_licensors
+
+     Considerations for the public: By using one of our public
+     licenses, a licensor grants the public permission to use the
+     licensed material under specified terms and conditions. If
+     the licensor's permission is not necessary for any reason--for
+     example, because of any applicable exception or limitation to
+     copyright--then that use is not regulated by the license. Our
+     licenses grant only permissions under copyright and certain
+     other rights that a licensor has authority to grant. Use of
+     the licensed material may still be restricted for other
+     reasons, including because others have copyright or other
+     rights in the material. A licensor may make special requests,
+     such as asking that all changes be marked or described.
+     Although not required by our licenses, you are encouraged to
+     respect those requests where reasonable. More_considerations
+     for the public: 
+	wiki.creativecommons.org/Considerations_for_licensees
+
+=======================================================================
+
+Creative Commons Attribution-ShareAlike 4.0 International Public
+License
+
+By exercising the Licensed Rights (defined below), You accept and agree
+to be bound by the terms and conditions of this Creative Commons
+Attribution-ShareAlike 4.0 International Public License ("Public
+License"). To the extent this Public License may be interpreted as a
+contract, You are granted the Licensed Rights in consideration of Your
+acceptance of these terms and conditions, and the Licensor grants You
+such rights in consideration of benefits the Licensor receives from
+making the Licensed Material available under these terms and
+conditions.
+
+
+Section 1 -- Definitions.
+
+  a. Adapted Material means material subject to Copyright and Similar
+     Rights that is derived from or based upon the Licensed Material
+     and in which the Licensed Material is translated, altered,
+     arranged, transformed, or otherwise modified in a manner requiring
+     permission under the Copyright and Similar Rights held by the
+     Licensor. For purposes of this Public License, where the Licensed
+     Material is a musical work, performance, or sound recording,
+     Adapted Material is always produced where the Licensed Material is
+     synched in timed relation with a moving image.
+
+  b. Adapter's License means the license You apply to Your Copyright
+     and Similar Rights in Your contributions to Adapted Material in
+     accordance with the terms and conditions of this Public License.
+
+  c. BY-SA Compatible License means a license listed at
+     creativecommons.org/compatiblelicenses, approved by Creative
+     Commons as essentially the equivalent of this Public License.
+
+  d. Copyright and Similar Rights means copyright and/or similar rights
+     closely related to copyright including, without limitation,
+     performance, broadcast, sound recording, and Sui Generis Database
+     Rights, without regard to how the rights are labeled or
+     categorized. For purposes of this Public License, the rights
+     specified in Section 2(b)(1)-(2) are not Copyright and Similar
+     Rights.
+
+  e. Effective Technological Measures means those measures that, in the
+     absence of proper authority, may not be circumvented under laws
+     fulfilling obligations under Article 11 of the WIPO Copyright
+     Treaty adopted on December 20, 1996, and/or similar international
+     agreements.
+
+  f. Exceptions and Limitations means fair use, fair dealing, and/or
+     any other exception or limitation to Copyright and Similar Rights
+     that applies to Your use of the Licensed Material.
+
+  g. License Elements means the license attributes listed in the name
+     of a Creative Commons Public License. The License Elements of this
+     Public License are Attribution and ShareAlike.
+
+  h. Licensed Material means the artistic or literary work, database,
+     or other material to which the Licensor applied this Public
+     License.
+
+  i. Licensed Rights means the rights granted to You subject to the
+     terms and conditions of this Public License, which are limited to
+     all Copyright and Similar Rights that apply to Your use of the
+     Licensed Material and that the Licensor has authority to license.
+
+  j. Licensor means the individual(s) or entity(ies) granting rights
+     under this Public License.
+
+  k. Share means to provide material to the public by any means or
+     process that requires permission under the Licensed Rights, such
+     as reproduction, public display, public performance, distribution,
+     dissemination, communication, or importation, and to make material
+     available to the public including in ways that members of the
+     public may access the material from a place and at a time
+     individually chosen by them.
+
+  l. Sui Generis Database Rights means rights other than copyright
+     resulting from Directive 96/9/EC of the European Parliament and of
+     the Council of 11 March 1996 on the legal protection of databases,
+     as amended and/or succeeded, as well as other essentially
+     equivalent rights anywhere in the world.
+
+  m. You means the individual or entity exercising the Licensed Rights
+     under this Public License. Your has a corresponding meaning.
+
+
+Section 2 -- Scope.
+
+  a. License grant.
+
+       1. Subject to the terms and conditions of this Public License,
+          the Licensor hereby grants You a worldwide, royalty-free,
+          non-sublicensable, non-exclusive, irrevocable license to
+          exercise the Licensed Rights in the Licensed Material to:
+
+            a. reproduce and Share the Licensed Material, in whole or
+               in part; and
+
+            b. produce, reproduce, and Share Adapted Material.
+
+       2. Exceptions and Limitations. For the avoidance of doubt, where
+          Exceptions and Limitations apply to Your use, this Public
+          License does not apply, and You do not need to comply with
+          its terms and conditions.
+
+       3. Term. The term of this Public License is specified in Section
+          6(a).
+
+       4. Media and formats; technical modifications allowed. The
+          Licensor authorizes You to exercise the Licensed Rights in
+          all media and formats whether now known or hereafter created,
+          and to make technical modifications necessary to do so. The
+          Licensor waives and/or agrees not to assert any right or
+          authority to forbid You from making technical modifications
+          necessary to exercise the Licensed Rights, including
+          technical modifications necessary to circumvent Effective
+          Technological Measures. For purposes of this Public License,
+          simply making modifications authorized by this Section 2(a)
+          (4) never produces Adapted Material.
+
+       5. Downstream recipients.
+
+            a. Offer from the Licensor -- Licensed Material. Every
+               recipient of the Licensed Material automatically
+               receives an offer from the Licensor to exercise the
+               Licensed Rights under the terms and conditions of this
+               Public License.
+
+            b. Additional offer from the Licensor -- Adapted Material.
+               Every recipient of Adapted Material from You
+               automatically receives an offer from the Licensor to
+               exercise the Licensed Rights in the Adapted Material
+               under the conditions of the Adapter's License You apply.
+
+            c. No downstream restrictions. You may not offer or impose
+               any additional or different terms or conditions on, or
+               apply any Effective Technological Measures to, the
+               Licensed Material if doing so restricts exercise of the
+               Licensed Rights by any recipient of the Licensed
+               Material.
+
+       6. No endorsement. Nothing in this Public License constitutes or
+          may be construed as permission to assert or imply that You
+          are, or that Your use of the Licensed Material is, connected
+          with, or sponsored, endorsed, or granted official status by,
+          the Licensor or others designated to receive attribution as
+          provided in Section 3(a)(1)(A)(i).
+
+  b. Other rights.
+
+       1. Moral rights, such as the right of integrity, are not
+          licensed under this Public License, nor are publicity,
+          privacy, and/or other similar personality rights; however, to
+          the extent possible, the Licensor waives and/or agrees not to
+          assert any such rights held by the Licensor to the limited
+          extent necessary to allow You to exercise the Licensed
+          Rights, but not otherwise.
+
+       2. Patent and trademark rights are not licensed under this
+          Public License.
+
+       3. To the extent possible, the Licensor waives any right to
+          collect royalties from You for the exercise of the Licensed
+          Rights, whether directly or through a collecting society
+          under any voluntary or waivable statutory or compulsory
+          licensing scheme. In all other cases the Licensor expressly
+          reserves any right to collect such royalties.
+
+
+Section 3 -- License Conditions.
+
+Your exercise of the Licensed Rights is expressly made subject to the
+following conditions.
+
+  a. Attribution.
+
+       1. If You Share the Licensed Material (including in modified
+          form), You must:
+
+            a. retain the following if it is supplied by the Licensor
+               with the Licensed Material:
+
+                 i. identification of the creator(s) of the Licensed
+                    Material and any others designated to receive
+                    attribution, in any reasonable manner requested by
+                    the Licensor (including by pseudonym if
+                    designated);
+
+                ii. a copyright notice;
+
+               iii. a notice that refers to this Public License;
+
+                iv. a notice that refers to the disclaimer of
+                    warranties;
+
+                 v. a URI or hyperlink to the Licensed Material to the
+                    extent reasonably practicable;
+
+            b. indicate if You modified the Licensed Material and
+               retain an indication of any previous modifications; and
+
+            c. indicate the Licensed Material is licensed under this
+               Public License, and include the text of, or the URI or
+               hyperlink to, this Public License.
+
+       2. You may satisfy the conditions in Section 3(a)(1) in any
+          reasonable manner based on the medium, means, and context in
+          which You Share the Licensed Material. For example, it may be
+          reasonable to satisfy the conditions by providing a URI or
+          hyperlink to a resource that includes the required
+          information.
+
+       3. If requested by the Licensor, You must remove any of the
+          information required by Section 3(a)(1)(A) to the extent
+          reasonably practicable.
+
+  b. ShareAlike.
+
+     In addition to the conditions in Section 3(a), if You Share
+     Adapted Material You produce, the following conditions also apply.
+
+       1. The Adapter's License You apply must be a Creative Commons
+          license with the same License Elements, this version or
+          later, or a BY-SA Compatible License.
+
+       2. You must include the text of, or the URI or hyperlink to, the
+          Adapter's License You apply. You may satisfy this condition
+          in any reasonable manner based on the medium, means, and
+          context in which You Share Adapted Material.
+
+       3. You may not offer or impose any additional or different terms
+          or conditions on, or apply any Effective Technological
+          Measures to, Adapted Material that restrict exercise of the
+          rights granted under the Adapter's License You apply.
+
+
+Section 4 -- Sui Generis Database Rights.
+
+Where the Licensed Rights include Sui Generis Database Rights that
+apply to Your use of the Licensed Material:
+
+  a. for the avoidance of doubt, Section 2(a)(1) grants You the right
+     to extract, reuse, reproduce, and Share all or a substantial
+     portion of the contents of the database;
+
+  b. if You include all or a substantial portion of the database
+     contents in a database in which You have Sui Generis Database
+     Rights, then the database in which You have Sui Generis Database
+     Rights (but not its individual contents) is Adapted Material,
+
+     including for purposes of Section 3(b); and
+  c. You must comply with the conditions in Section 3(a) if You Share
+     all or a substantial portion of the contents of the database.
+
+For the avoidance of doubt, this Section 4 supplements and does not
+replace Your obligations under this Public License where the Licensed
+Rights include other Copyright and Similar Rights.
+
+
+Section 5 -- Disclaimer of Warranties and Limitation of Liability.
+
+  a. UNLESS OTHERWISE SEPARATELY UNDERTAKEN BY THE LICENSOR, TO THE
+     EXTENT POSSIBLE, THE LICENSOR OFFERS THE LICENSED MATERIAL AS-IS
+     AND AS-AVAILABLE, AND MAKES NO REPRESENTATIONS OR WARRANTIES OF
+     ANY KIND CONCERNING THE LICENSED MATERIAL, WHETHER EXPRESS,
+     IMPLIED, STATUTORY, OR OTHER. THIS INCLUDES, WITHOUT LIMITATION,
+     WARRANTIES OF TITLE, MERCHANTABILITY, FITNESS FOR A PARTICULAR
+     PURPOSE, NON-INFRINGEMENT, ABSENCE OF LATENT OR OTHER DEFECTS,
+     ACCURACY, OR THE PRESENCE OR ABSENCE OF ERRORS, WHETHER OR NOT
+     KNOWN OR DISCOVERABLE. WHERE DISCLAIMERS OF WARRANTIES ARE NOT
+     ALLOWED IN FULL OR IN PART, THIS DISCLAIMER MAY NOT APPLY TO YOU.
+
+  b. TO THE EXTENT POSSIBLE, IN NO EVENT WILL THE LICENSOR BE LIABLE
+     TO YOU ON ANY LEGAL THEORY (INCLUDING, WITHOUT LIMITATION,
+     NEGLIGENCE) OR OTHERWISE FOR ANY DIRECT, SPECIAL, INDIRECT,
+     INCIDENTAL, CONSEQUENTIAL, PUNITIVE, EXEMPLARY, OR OTHER LOSSES,
+     COSTS, EXPENSES, OR DAMAGES ARISING OUT OF THIS PUBLIC LICENSE OR
+     USE OF THE LICENSED MATERIAL, EVEN IF THE LICENSOR HAS BEEN
+     ADVISED OF THE POSSIBILITY OF SUCH LOSSES, COSTS, EXPENSES, OR
+     DAMAGES. WHERE A LIMITATION OF LIABILITY IS NOT ALLOWED IN FULL OR
+     IN PART, THIS LIMITATION MAY NOT APPLY TO YOU.
+
+  c. The disclaimer of warranties and limitation of liability provided
+     above shall be interpreted in a manner that, to the extent
+     possible, most closely approximates an absolute disclaimer and
+     waiver of all liability.
+
+
+Section 6 -- Term and Termination.
+
+  a. This Public License applies for the term of the Copyright and
+     Similar Rights licensed here. However, if You fail to comply with
+     this Public License, then Your rights under this Public License
+     terminate automatically.
+
+  b. Where Your right to use the Licensed Material has terminated under
+     Section 6(a), it reinstates:
+
+       1. automatically as of the date the violation is cured, provided
+          it is cured within 30 days of Your discovery of the
+          violation; or
+
+       2. upon express reinstatement by the Licensor.
+
+     For the avoidance of doubt, this Section 6(b) does not affect any
+     right the Licensor may have to seek remedies for Your violations
+     of this Public License.
+
+  c. For the avoidance of doubt, the Licensor may also offer the
+     Licensed Material under separate terms or conditions or stop
+     distributing the Licensed Material at any time; however, doing so
+     will not terminate this Public License.
+
+  d. Sections 1, 5, 6, 7, and 8 survive termination of this Public
+     License.
+
+
+Section 7 -- Other Terms and Conditions.
+
+  a. The Licensor shall not be bound by any additional or different
+     terms or conditions communicated by You unless expressly agreed.
+
+  b. Any arrangements, understandings, or agreements regarding the
+     Licensed Material not stated herein are separate from and
+     independent of the terms and conditions of this Public License.
+
+
+Section 8 -- Interpretation.
+
+  a. For the avoidance of doubt, this Public License does not, and
+     shall not be interpreted to, reduce, limit, restrict, or impose
+     conditions on any use of the Licensed Material that could lawfully
+     be made without permission under this Public License.
+
+  b. To the extent possible, if any provision of this Public License is
+     deemed unenforceable, it shall be automatically reformed to the
+     minimum extent necessary to make it enforceable. If the provision
+     cannot be reformed, it shall be severed from this Public License
+     without affecting the enforceability of the remaining terms and
+     conditions.
+
+  c. No term or condition of this Public License will be waived and no
+     failure to comply consented to unless expressly agreed to by the
+     Licensor.
+
+  d. Nothing in this Public License constitutes or may be interpreted
+     as a limitation upon, or waiver of, any privileges and immunities
+     that apply to the Licensor or You, including from the legal
+     processes of any jurisdiction or authority.
+
+
+=======================================================================
+
+Creative Commons is not a party to its public licenses.
+Notwithstanding, Creative Commons may elect to apply one of its public
+licenses to material it publishes and in those instances will be
+considered the "Licensor." Except for the limited purpose of indicating
+that material is shared under a Creative Commons public license or as
+otherwise permitted by the Creative Commons policies published at
+creativecommons.org/policies, Creative Commons does not authorize the
+use of the trademark "Creative Commons" or any other trademark or logo
+of Creative Commons without its prior written consent including,
+without limitation, in connection with any unauthorized modifications
+to any of its public licenses or any other arrangements,
+understandings, or agreements concerning use of licensed material. For
+the avoidance of doubt, this paragraph does not form part of the public
+licenses.
+
+Creative Commons may be contacted at creativecommons.org.

Makefile

@@ -0,0 +1,11 @@
+main.pdf: 
+	pdflatex main && pdflatex main && rumakeindex main && pdflatex main && pdflatex main
+
+main-book.pdf: main.pdf
+	pdflatex main-book && pdflatex main-book && pdflatex main-book
+
+all: main.pdf
+# main-all.pdf
+
+clean:
+	rm -f *.aux *.fdb_latexmk *.fls *.idx *.ilg  *.log *.toc

README

@@ -0,0 +1,5 @@
+Этот справочник по физике разработан автором для упрощения подготовки к сдаче государственного экзамена по физике
+специалитета "физика".
+
+запуск make соберет pdf-файл main.pdf 
+запуск make main-book.pdf соберет дополнительно файл main-book.pdf для печати буклетом

abbrs.tex

@@ -0,0 +1,108 @@
+\thispagestyle{empty}
+\chapter*{óÐÉÓÏË ÓÏËÒÁÝÅÎÉÊ}
+\addcontentsline{toc}{chapter}{óÐÉÓÏË ÓÏËÒÁÝÅÎÉÊ}
+\markboth{óÐÉÓÏË ÓÏËÒÁÝÅÎÉÊ}{óÐÉÓÏË ÓÏËÒÁÝÅÎÉÊ}
+\begin{longtable}{lcl}\label{sokrasch}
+&&\hfil\bf --- á ---\hfil\medskip\\
+áôô &---& ÁÂÓÏÌÀÔÎÏ Ô×ÅÒÄÏÅ ÔÅÌÏ\\
+áþô	&---& ÁÂÓÏÌÀÔÎÏ ÞÅÒÎÏÅ ÔÅÌÏ
+\medskip\\
+%&&\hfil\bf --- â ---\hfil\medskip\\
+%\medskip\\
+&&\hfil\bf --- ÷ ---\hfil\medskip\\
+÷áè&---& ×ÏÌØÔ--ÁÍÐÅÒÎÁÑ ÈÁÒÁËÔÅÒÉÓÔÉËÁ
+\medskip\\
+&&\hfil\bf --- ç ---\hfil\medskip\\
+çï	&---& ÇÁÒÍÏÎÉÞÅÓËÉÊ ÏÓÃÉÌÌÑÔÏÒ\\
+çõ 	&---& ÇÒÁÎÉÞÎÙÅ ÕÓÌÏ×ÉÑ
+\medskip\\
+&&\hfil\bf --- ä ---\hfil\medskip\\
+äõ	&---& ÄÉÆÆÅÒÅÎÃÉÁÌØÎÏÅ ÕÒÁ×ÎÅÎÉÅ
+\medskip\\
+%&&\hfil\bf --- å ---\hfil\medskip\\
+%\medskip\\
+%&&\hfil\bf --- ö ---\hfil\medskip\\
+%\medskip\\
+&&\hfil\bf --- ú ---\hfil\medskip\\
+Úâ	&---& ÚÏÎÁ âÒÉÌÌÀÜÎÁ\\
+úî	&---& ÚÁËÏÎ(Ù) îØÀÔÏÎÁ\\
+úóé	&---& ÚÁËÏÎ ÓÏÈÒÁÎÅÎÉÑ ÉÍÐÕÌØÓÁ\\
+úóíé	&---& ÚÁËÏÎ ÓÏÈÒÁÎÅÎÉÑ ÍÏÍÅÎÔÁ ÉÍÐÕÌØÓÁ\\
+úóü	&---& ÚÁËÏÎ ÓÏÈÒÁÎÅÎÉÑ ÜÎÅÒÇÉÉ\\
+\medskip\\
+&&\hfil\bf --- é ---\hfil\medskip\\
+éç	&---& ÉÄÅÁÌØÎÙÊ ÇÁÚ\\
+éë	&---& ÉÎÆÒÁËÒÁÓÎÙÊ\\
+éæð	&---& ÉÎÔÅÒÆÅÒÏÍÅÔÒ æÁÂÒÉ--ðÅÒÏ\\
+\medskip\\
+&&\hfil\bf --- ë ---\hfil\medskip\\
+ëðä	&---& ËÏÜÆÆÉÃÉÅÎÔ ÐÏÌÅÚÎÏÇÏ ÄÅÊÓÔ×ÉÑ\\
+ëó	&---& ËÏÎÓÅÒ×ÁÔÉ×ÎÁÑ ÓÉÌÁ\\
+ëÕâ &---& ËÉÎÅÔÉÞÅÓËÏÅ ÕÒÁ×ÎÅÎÉÅ âÏÌØÃÍÁÎÁ
+\medskip\\
+%&&\hfil\bf --- ì ---\hfil\medskip\\
+%\medskip\\
+&&\hfil\bf --- í ---\hfil\medskip\\
+íð	&---& ÍÁÇÎÉÔÎÏÅ ÐÏÌÅ\\
+íô 	&---& ÍÁÔÅÒÉÁÌØÎÁÑ ÔÏÞËÁ
+\medskip\\
+&&\hfil\bf --- î ---\hfil\medskip\\
+îõ	&---& ÎÁÞÁÌØÎÙÅ ÕÓÌÏ×ÉÑ
+\medskip\\
+&&\hfil\bf --- ï ---\hfil\medskip\\
+ïôï	&---& ÏÂÝÁÑ ÔÅÏÒÉÑ ÏÔÎÏÓÉÔÅÌØÎÏÓÔÉ
+\medskip\\
+&&\hfil\bf --- ð ---\hfil\medskip\\
+ð÷ 	&---& ÐÒÏÓÔÒÁÎÓÔ×Ï--×ÒÅÍÑ\\
+ðÄá	&---& ÐÒÉÎÃÉÐ Ä'áÌÁÍÂÅÒÁ
+\medskip\\
+&&\hfil\bf --- ò ---\hfil\medskip\\
+òá	&---& ÒÁÄÉÏÁËÔÉ×ÎÏÓÔØ\\
+ò÷	&---& ÒÁÄÉÕÓ-×ÅËÔÏÒ
+\medskip\\
+&&\hfil\bf --- ó ---\hfil\medskip\\
+óë 	&---& ÓÉÓÔÅÍÁ ËÏÏÒÄÉÎÁÔ\\
+óíô 	&---& ÓÉÓÔÅÍÁ ÍÁÔÅÒÉÁÌØÎÙÈ ÔÏÞÅË\\
+óï	&---& ÓÉÓÔÅÍÁ ÏÔÓÞÅÔÁ\\
+CC	&---& ÓÔÅÐÅÎØ Ó×ÏÂÏÄÙ\\
+óôï	&---& ÓÐÅÃÉÁÌØÎÁÑ ÔÅÏÒÉÑ ÏÔÎÏÓÉÔÅÌØÎÏÓÔÉ
+\medskip\\
+&&\hfil\bf --- ô ---\hfil\medskip\\
+ôä	&---& ÔÅÒÍÏÄÉÎÁÍÉËÁ, ÔÅÒÍÏÄÉÎÁÍÉÞÅÓËÉÊ\\
+ôô 	&---& Ô×ÅÒÄÏÅ ÔÅÌÏ
+\medskip\\
+&&\hfil\bf --- õ ---\hfil\medskip\\
+Õì	&---& ÕÒÁ×ÎÅÎÉÅ ìÁÇÒÁÎÖÁ\\
+Õí	&---& ÕÒÁ×ÎÅÎÉÅ íÅÝÅÒÓËÏÇÏ\\
+õí	&---& ÕÒÁ×ÎÅÎÉÑ íÁËÓ×ÅÌÌÁ\\
+õæ	&---& ÕÌØÔÒÁÆÉÏÌÅÔÏ×ÙÊ\\
+Õû	&---& ÕÒÁ×ÎÅÎÉÅ ûÒ\"ÅÄÉÎÇÅÒÁ
+\medskip\\
+&&\hfil\bf --- æ ---\hfil\medskip\\
+æð	&---& ÆÁÚÏ×ÏÅ ÐÒÏÓÔÒÁÎÓÔ×Ï\\
+æð1, æð2&---& ÆÁÚÏ×ÙÊ ÐÅÒÅÈÏÄ 1-ÇÏ ÉÌÉ 2-ÇÏ ÒÏÄÁ
+\medskip\\
+%&&\hfil\bf --- è ---\hfil\medskip\\
+%\medskip\\
+&&\hfil\bf --- ã ---\hfil\medskip\\
+ãô	&---& ÃÅÎÔÒ ÔÑÖÅÓÔÉ\\
+ãí	&---& ÃÅÎÔÒ ÍÁÓÓ
+\medskip\\
+%&&\hfil\bf --- þ ---\hfil\medskip\\
+%\medskip\\
+%&&\hfil\bf --- û ---\hfil\medskip\\
+%\medskip\\
+%&&\hfil\bf --- ý ---\hfil\medskip\\
+%\medskip\\
+&&\hfil\bf --- ü ---\hfil\medskip\\
+üäó	&---& ÜÌÅËÔÒÏÄ×ÉÖÕÝÁÑ ÓÉÌÁ\\
+üí÷	&---& ÜÌÅËÔÒÏÍÁÇÎÉÔÎÁÑ ×ÏÌÎÁ\\
+üíé	&---& ÜÌÅËÔÒÏÍÁÇÎÉÔÎÁÑ ÉÎÄÕËÃÉÑ\\
+üíð	&---& ÜÌÅËÔÒÏÍÁÇÎÉÔÎÏÅ ÐÏÌÅ\\
+üð	&---& ÜÌÅËÔÒÉÞÅÓËÏÅ ÐÏÌÅ\\
+üðò	&---& ÜÌÅËÔÒÏÎÎÙÊ ÐÁÒÁÍÁÇÎÉÔÎÙÊ ÒÅÚÏÎÁÎÓ\\
+%\medskip\\
+%&&\hfil\bf --- à ---\hfil\medskip\\
+%\medskip\\
+%&&\hfil\bf --- ñ ---\hfil\medskip\\
+\end{longtable}

adddd.tex

@@ -0,0 +1,23 @@
+\input{adddd/05}
+\input{adddd/08}
+\input{adddd/10}
+\input{adddd/11}
+\input{adddd/12}
+\input{adddd/17}
+\input{adddd/27}
+\input{adddd/31}
+\input{adddd/32}
+\input{adddd/37}
+\input{adddd/42}
+\input{adddd/52}
+\input{adddd/53}
+\input{adddd/60}
+\input{adddd/63}
+\input{adddd/64}
+\input{adddd/69}
+\input{adddd/72}
+\input{adddd/75}
+\input{adddd/79}
+\input{adddd/80}
+\input{adddd/81}
+\input{adddd/82}

adddd/05.tex

@@ -0,0 +1,40 @@
+\subsection*{Интегралы движения}
+\index{Интеграл!движения|(textbf}
+При движении механической системы~$2s$ величин (обобщенных координат, $q_i$
+и~$\dot q_i$), определяющих ее состояние, изменяются со временем. Однако, существуют
+функции этих величин, сохраняющих при движении постоянное значение, зависящее
+лишь от граничных условий. Эти функции называют\ж интегралами
+движения\н. Число независимых интегралов движения для
+замкнутой системы с~$s$ степенями свободы равно~$2s-1$. Если из общего решения
+уравнения движения исключить постоянную, определяющую начальный момент времени,
+получим интегралы движения:
+$$q=q(t+t_0,\C_1,\ldots,\C_{2s-1});\qquad
+\dot q=\dot q(t+t_0,\C_1,\ldots,\C_{2s-1}).
+$$
+
+В механике некоторые интегралы движения связаны с однородностью и изотропностью
+пространства и времени, причем они обладают свойствами аддитивности. Так, с\к
+однородностью времени\н связана\ж энергия\н\index{Энергия!механическая} системы.
+Действительно, в силу однородности времени лагранжиан замкнутой системы от
+времени не зависит. Продифференцировав уЛ по времени, получим:
+$$\frac{d}{dt}\Bigl(\sum_i\dot q_i\partder{L}{\dot q_i}-L\Bigr)=0.$$
+Величина в скобках (один из интегралов движения) и является энергией, а предыдущее
+уравнение описывает\ж закон сохранения энергии\н\index{Закон!сохранения!энергии}.
+
+Другой закон сохранения связан с однородностью пространства. В силу этой однородности
+механические свойства замкнутой системы не изменяются при ее параллельном переносе
+в пространстве. Формализуя сказанное, получим:
+$$\delta L=\sum_a\partder{L}{\vec r_a}\delta r_a=\C\sum_a\partder{L}{\vec r_a}=0.$$
+В силу уЛ, получим:
+$$\sum_a\frac{d}{dt}\partder{L}{\vec v_a}=\frac{d}{dt}\sum\partder{L}{\vec v_a}=0;\qquad
+\vec p=\sum_a\partder{L}{\vec v_a}=\sum_a m_a\vec v_a=\const.$$
+Вектор $\vec p$ называется\ж импульсом\н\index{Импульс} системы, а предыдущее
+выражение~--- не что иное, как\ж закон сохранения импульса\н\index{Закон!сохранения!импульса}. Из закона сохранения импульса,
+$\frac{d\vec p}{dt}=0$ вытекает, также, что сумма сил, действующих на частицы
+замкнутой системы, равна нулю.
+
+Если движение описывается обобщенными координатами, $q_i$, то производные
+лагранжиана по обобщенным скоростям, $\partder{L}{\dot q_i}$, называют\ж
+обобщенными импульсами\н\index{Импульс!обобщенный}, а производные по обобщенным
+координатам, $\partder{L}{\dot q_i}$~---\ж обобщенными силами\н\index{Сила!обобщенная}.
+\index{Интеграл!движения|)}

adddd/08.tex

@@ -0,0 +1,50 @@
+\subsection*{Вариационный принцип Гамильтона}
+\index{Принцип!Гамильтона вариационный|(textbf}
+Одним из основных понятий механики является понятие\ж материальной
+точки\н\index{Материальная точка}~(МТ)~--- тела, размерами которого можно пренебречь
+при описании его движения. Для определения положения системы из~$N$ МТ~(СМТ)
+в пространстве необходимо задать~$3N$ координат. Вообще, число независимых
+величин, задание которых однозначно определяет состояние системы, называется\ж
+степенями свободы\н\index{Степени свободы} этой системы.
+
+Любые $s$ величин $q_1,\ldots,q_s$, вполне характеризующие положение системы,
+называют ее\ж обобщенными координатами\н\index{Обобщенные координаты}, а производные
+$\dot q_1,\ldots,\dot q_s$~---\ж обобщенными скоростями\н. Соотношения, связывающие
+ускорения частиц с их координатами и скоростями, называют\ж уравнениями
+движения\н\index{Уравнение!движения}.
+
+Наиболее общая формулировка закона движения механических систем дается\к принципом
+наименьшего действия\н (\bf принцип Гамильтона\н):\к
+каждая механическая система характеризуется определенной функцией обобщенных
+координат, скоростей и времени, $L=L(q;\dot q; t)$, а движение системы удовлетворяет
+наименьшему значению интеграла\н
+$$S=\Int_{t_1}^{t_2}L(q;\dot q;t)\,dt.$$
+Функция $L$ называется\ж функцией Лагранжа\н\index{Функция!Лагранжа} данной системы,
+а величина~$S$~---\ж действием\н\index{Действие}.
+
+Пусть $q(t)$ и есть функция, для которой $S$ имеет минимум. Тогда для любой другой
+функции $q(t)+\delta q(t)$ действие будет иметь большее значение. Для удовлетворения
+граничным условиям ($t=t_1$ и~$t=t_2$) должно выполняться: $\delta q(t_1)=
+\delta q(t_2)=0$.
+
+Принцип Гамильтона можно формализовать (произведя варьирование и интегрирование
+по частям):
+\begin{equation}
+\delta S=\underbrace{\partder{L}{\dot q}\,\delta q\Bigr|_{t_1}^{t_2}}_{=0}+
+\Int_{t_1}^{t_2}\Bigl(\partder{L}{q}-\frac{d}{dt}\partder{L}{\dot q}\Bigr)\,
+\delta q\, dt=0.
+\label{MinAction}
+\end{equation}
+Оставшийся интеграл должен быть равным нулю при произвольных значениях~$\delta q$,
+что возможно лишь при тождественном равенстве нулю подынтегрального выражения.
+Таким образом, вариационный принцип привел нас к\ж уравнениям
+Лагранжа\н\index{Уравнение!Лагранжа} для системы с~$s$ степенями свободы:
+$$\frac{d}{dt}\partder{L}{\dot q_i}-\partder{L}{q_i}=0,
+\qquad(i=\overline{1,s}).$$
+
+Следует заметить, что функция Лагранжа определена лишь с точностью до прибавления
+к ней полной производной любой функции обобщенных координат и времени. Действительно,
+при вычислении действия (интегрировании лагранжиана) эта функция даст некую
+аддитивную постоянную, исчезающую после варьирования действия.
+
+\index{Принцип!Гамильтона вариационный|)textbf}

adddd/10.tex

@@ -0,0 +1,54 @@
+\subsection*{Канонические уравнения Гамильтона}
+\index{Уравнения!Гамильтона|(textbf}
+\bf Уравнениями Гамильтона\н\index{Уравнения!Гамильтона} называют дифференциальные
+уравнения движения замкнутой системы в канонических переменных: обобщенных
+координатах, $q_i$, и обобщенных импульсах, $p_i$. Для составления уравнений
+Гамильтона необходимо знать характеристическую функцию системы:\ж функцию
+Гамильтона\н\index{Функция!Гамильтона}, $H(q,p,t)$. Тогда, если все действующие
+на систему силы потенциальны, получим уравнения Гамильтона:
+$$\partder{q_i}{t}=\partder{H}{p_i},\qquad
+\partder{p_i}{t}=-\partder{H}{q_i}.$$
+
+Значение функции Гамильтона получим, исходя из первого дифференциала лагранжиана,
+учитывая, что $\partder{L}{\dot q_i}=p_i$, а $\partder{L}{q_i}=\dot p_i$:
+$$dL=\sum \dot p_i\,dq_i+\sum p_i\,d\dot q_i,$$
+что можно переписать в виде:
+$$d\Bigl(\sum p_i\dot q_i-L\Bigr)=-\sum\dot p_i\, dq_i+\sum\dot q_i\, dp_i.$$
+Величина, стоящая под знаком дифференциала, имеет смысл энергии системы,
+т.е. и является функцией Гамильтона. Тогда из уравнения
+$dH=-\sum\dot p_i\, dq_i+\sum\dot q_i\, dp_i$ можно получить уравнения Гамильтона.
+
+Подставив уравнения Гамильтона в выражение для полной производной функции Гамильтона
+по времени, получим: $\dfrac{dH}{dt}=\partder{H}{t}$. В частности, если функция
+Гамильтона не зависит от времени явно, придем к закону сохранения энергии:
+$dH/dt=0$.
+
+Если лагранжиан $L$ содержит малую добавку к функции~$L_0$: $L=L_0+L'$, то
+соответствующую добавку к функции Гамильтона, $H'$, можно найти, исходя из
+полных дифференциалов $dL$ и~$dH$:
+$$(H')_{p,\,q}=-(L')_{\dot q,\,q},\quad\text{аналогично,}\quad
+\Bigl(\partder{H}{t}\Bigr)_{p,\,q}=-\Bigl(\partder{L}{t}\Bigr)_{\dot q,\,q}.$$
+\index{Уравнения!Гамильтона|)textbf}
+
+\subsection*{Скобки Пуассона}
+\index{Скобки Пуассона|(textbf}
+Пусть $f(p,q,t)$~--- некоторая функция. Подставив в ее полную производную по времени
+выражения для $\dot p_i$ и~$\dot q_i$ из уравнений Гамильтона, получим:
+$$\frac{df}{dt}=\partder{f}{t}+\{H,f\},$$
+где введено обозначение
+$$\{H,f\}=\sum_i\Bigl(\partder{H}{p_i}\partder{f}{q_k}-\partder{H}{q_k}
+\partder{f}{p_k}\Bigr).$$
+Выражение $\{H,f\}$ называют\ж скобками Пуассона\н для величин $H$ и~$f$.
+Аналогично можно определить скобки Пуассона для двух любых других функций.
+
+Из определения скобок Пуассона следуют их\к свойства\н:
+$$\{g,f\}=-\{f,g\};\quad\{\C_1f+\C_2g,h\}=\C_1\{f,h\}+\C_2\{g,h\};$$
+$$\{fg,h\}=g\{f,h\}+f\{g,h\};\quad \partder{}{t}\{f,g\}=\{\dot f,g\}+
+\{f,\dot g\};$$
+$$\{f,q_i\}=\partder{f}{p_i};\quad\{f,p_i\}=-\partder{f}{q_i};\quad
+\{p_i,q_k\}=\delta_{ik}.$$
+$$\bigl\{f,\{g,h\}\bigr\}+\bigl\{h,\{f,g\}\bigr\}+\bigl\{g,\{h,f\}\bigr\}\equiv0.$$
+Последнее свойство называют\ж тождеством Якоби\н\index{Тождество Якоби}.
+Из тождества Якоби получим, что если $f$ и~$g$~--- два интеграла движения, то
+составленные из них скобки, $\{f,g\}$, тоже являются интегралом движения.
+\index{Скобки Пуассона|)textbf}

adddd/11.tex

@@ -0,0 +1,33 @@
+\subsection*{Уравнение Гамильтона--Якоби}
+\index{Уравнение!Гамильтона--Якоби|(textbf}
+Положим в выражении~\eqref{MinAction} $\delta q(t_1)=0$, а $\delta q(t_2)=\delta q$.
+Заменив $\delta L/\delta\dot q=p$, получим (т.к. траектории удовлетворяют
+уравнению Лагранжа): $dS=\sum p_i\,\delta q_i$.
+
+Из определения действия, $dS/dt=L$. Расписав полную производную действия по времени,
+получим:
+$$\partder{S}{t}=L-\sum_i p_i\dot q_i=-H,\quad\text{либо}\quad
+dS=\sum_ip_i\,dq_i-H\,dt.$$
+
+Если заменить в функции Гамильтона импульсы производными $\delta S/\delta q$,
+получим уравнение
+$$\partder{S}{t}+H(q;\partder{S}{q};t)=0,$$
+которому должна удовлетворять функция $S(q;t)$. Это уравнение называется\ж
+уравнением Гамильтона--Якоби\н. Решение уравнения для системы с~$s$ степенями
+свободы содержит $s+1$ произвольных постоянных, при этом, т.к. $S$ входит
+в уравнение только через свои производные, одна из произвольных постоянных
+содержится в полном интеграле аддитивным образом, т.е. полный интеграл
+Гамильтона--Якоби имеет вид
+$$S=f(t;q_1,\ldots,q_s;\C_1,\ldots,\C_s)+\const.$$
+
+Из найденного решения уравнения Гамильтона--Якоби можно, составив $s$~равенств
+$\delta S/\delta\C_i=\alpha_i$, найти вид функций $q_i=q_i(t,\C_i,\alpha_i)$.
+Из уравнений $p_i=\delta S/\delta q_i$ найдем значения функций~$p_i$.
+
+Метод решения задач механики при помощи уравнения Гамильтона--Якоби имеет важную
+роль в оптике и квантовой механике. В частности,\ж уравнение
+эйконала\н\index{Уравнение!эйконала}, известное в геометрической оптике, можно
+рассматривать как аналог уравнения Гамильтона--Якоби. Роль эйконала (поверхности
+движущихся волн) играют поверхности $S(q_i)=\const$, а роль световых лучей~---
+ортогональные к этим поверхностям траектории движения.
+\index{Уравнение!Гамильтона--Якоби|)textbf}

adddd/12.tex

@@ -0,0 +1,142 @@
+\subsection*{Деформации и напряжения в твердых телах}
+\index{Деформации и напряжения|(textbf}
+Под действием приложенных сил все твердые тела меняют свою форму или объем. Такие
+изменения называются\ж деформациями\н\index{Деформация}. Различают два предельных
+случая деформаций:\к упругие\н, исчезающие после прекращения действия приложенных
+сил, и\к пластические\н, сохраняющиеся в теле после снятия воздействия.
+Тела, претерпевающие лишь упругие деформации, называют\к идеально упругими\н.
+Ограничимся рассмотрением малых деформаций, при которых величина деформации
+пропорциональна первой степени приложенной силы~(\bf закон Гука\index{Закон!Гука}\rm).
+
+\bf Напряжением\н\index{Напряжение} называют силу, действующую на единицу площади
+бесконечно малой площадки, расположенной внутри тела. Ориентацию площадки~$dS$
+можно задать вектором нормали,~$\vec n$. Тогда напряжение обозначим как~$\vec\sigma_n$.
+Вектор напряжений можно разложить на нормальную и тангенциальную составляющие, а
+также его можно характеризовать компонентами $\sigma_{nx}$, $sigma_{ny}$
+и~$\sigma_{nz}$. Здесь первый индекс указывает направление нормали к площадке, а
+второй~--- направление оси, на которую проецируется напряжение~$\vec\sigma_n$.
+
+Рассмотрим треугольную пирамиду, являющуюся сечением первого октанта наклонной
+плоскостью. Второй закон Ньютона для нее примет вид
+$$m\vec a=\vec f+\sigma_nS+\vec\sigma_{-x}S_x+\vec\sigma_{-y}S_y+\vec\sigma_{-z}S_z.$$
+Здесь $\vec f$~-- равнодействующая объемных сил (например, силы тяжести),
+действующих на пирамиду. Стягивая данную пирамиду в точку, в результате предельного
+перехода получим:
+$$\vec\sigma_n=\vec\sigma_xn_x+\vec\sigma_yn_y+\vec\sigma_znz.$$
+Таким образом,\к напряжение в каждой точке упруго деформированного тела можно
+характеризовать тремя векторами~$\sigma_\aleph$ или девятью
+проекциями~$\sigma_{\aleph\beth}$\н.
+Совокупность этих величин называется\ж тензором упругих
+напряжений\н\index{Тензор!напряжений}.
+
+Рассматривая момент сил, действующих на элементарный объем, получим:
+$$(\sigma_{xy}-\sigma_{yx})\,dV=I_z\frac{d\omega_z}{dt},$$
+или, т.к. момент инерции, $I_z$,~--- бесконечно малая более высокого порядка,
+чем~$dV$ (т.к. $I_z\propto\rho\,dV\,l^2$), получим:
+$\boxed{\sigma_{\aleph\beth}=\sigma_{\beth\aleph}}$, т.е.\к тензор упругих
+деформаций симметричен\н.
+
+Можно выбрать систему координат так, чтобы свести тензор деформаций к диагональному
+виду. Такая СК называется\ж главной\н\index{Система!координат!главная}, а
+соответствующие координатные оси~--- главными осями тензора напряжений.
+\index{Деформации и напряжения|)textbf}
+
+
+\subsection*{Модуль Юнга}
+\index{Модуль!Юнга|(textbf}
+Напряжения, получаемые стержнем в результате сжатия или растяжения называют,
+соответственно,\ж давлением\н\index{Давление},~$P$, и\ж
+натяжением\н\index{Натяжение},~$T$. $P=-T=F/S$. Полученное изменение длины
+стержня, $\Delta l$, называют\ж абсолютным\н удлинением или сжатием, кроме того
+вводят понятие\ж относительного\н удлинения (сжатия): $\epsilon=\Delta l/l_0$.
+
+Для малых деформаций справедлив\ж закон Гука\н\index{Закон!Гука}:\к натяжение
+(давление) при малых деформациях пропорционально относительному удлинению
+(сжатию)\н: $T=E\epsilon$. Постоянная $E$, зависящая лишь от материала и
+физического состояния стержня, называется\ж модулем Юнга\н.
+
+Более общая форма закона Гука:\к в случае упругих деформаций натяжение является
+однозначной функцией  относительного удлинения:
+$$T=\E\epsilon+A\epsilon^2+B\epsilon^3+\cdots.$$
+Таким образом, расчеты с использованием закона Гука верны лишь с относительной
+ошибкой порядка~$\epsilon$, т.е. для вычисления~$\epsilon$ можно пользоваться
+и формулой $\epsilon=\Delta l/l$.
+
+\it Принцип суперпозиции малых деформаций\н гласит, что деформацию, полученную
+в результате действия нескольких сил, можно вычислить как сумму деформаций от
+каждой силы в отдельности.
+
+При деформации внешняя сила расходует энергию, переходящую в\ж упругую
+энергию\н\index{Энергия!упругая} деформации. При квазистатическом удлинении
+стержня на~$\Delta l$ под действием переменной силы $F$, упругая энергия,~$U$,
+и ее объемная плотность,~$u$, равны
+$$U=\rev2F\Delta l=\rev2k(\Delta l)^2,\qquad
+u=\rev2E\epsilon^2=\frac{T^2}{2E}=\frac{P^2}{2E}.$$
+где $k$~--\ж коэффициент упругости\н\index{Коэффициент!упругости}, выражающийся
+через модуль Юнга, а $F=k\Delta l$ по закону Гука.
+\index{Модуль!Юнга|)textbf}
+
+
+\subsection*{Коэффициент Пуассона}
+\index{Коэффициент!Пуассона|(textbf}
+Под действием силы $F$ изменяются не только продольные, но и поперечные размеры
+стержня: при растяжении поперечные размеры стержня уменьшаются, а при сжатии~---
+увеличиваются.
+
+\bf Относительным поперечным сжатием\н (растяжением) называется аналогичная~$\epsilon$
+величина $-\Delta a/a$. Отношение относительного поперечного сжатия к
+соответствующему продольному удлинению называется\ж коэффициентом
+Пуассона\н:
+$$\mu=-\frac{\Delta a}{a}:\frac{\Delta l}{l}=-\frac{\Delta a}{\Delta l}\cdot\frac{l}{a}.$$
+
+Модуль Юнга и коэффициент Пуассона полностью характеризуют упругие свойства
+изотропного материала. Все прочие упругие коэффициенты можно выразить через~$E$
+и~$\mu$.
+\index{Коэффициент!Пуассона|)textbf}
+
+
+\subsection*{Частные случаи упругих деформаций}
+\subsubsection*{Сдвиг}
+\index{Сдвиг}
+Деформация сдвига приводит к плоскопараллельному перемещению одной поверхности
+тела относительно другой на угол~$\gamma$. Малый сдвиг ($\gamma\ll1$) характеризуется
+законом $\tau=G\gamma$, где $\tau$~-- касательное напряжение на сдвигаемой
+поверхности, $G$~--\ж модуль сдвига\н\index{Модуль!сдвига}. $G$~можно выразить
+через модуль Юнга и коэффициент Пуассона, т.к. сдвиг эквивалентен одновременному
+растяжению и сжатию тела в двух взаимно перпендикулярных направлениях.
+Тогда, т.к. $u=\rev2\tau\gamma=\tau^2/(2G)=(1+\mu)\tau^2/E$, получим:
+$\boxed{G=E/[2(1+\mu)]}$.
+\subsubsection*{Кручение}
+\index{Кручение}
+Кручение~--- поворот выбранной плоскости в теле относительно другой плоскости
+на угол~$\phi$.
+Деформации растяжения, сжатия и сдвига однородны. Однако, при кручении деформация
+внутри тела меняется от точки к точке. Закон Гука при кручении выглядит так:
+$M=f\phi$, где $M$~-- вращающий момент, $f$~--\ж модуль
+кручения\н\index{Модуль!кручения}.
+
+Т.к. $M=2\pi r\delta r\cdot\tau r$, где $\tau$~-- касательное напряжение,
+получим:
+$$u=\rev2\frac{M\phi}{V}=\rev2\frac{2\pi r\delta r\tau r\phi}{2\pi rl\delta r}=\frac{\pi\tau^2 r^3\delta r}{fl}.$$
+
+Выражая энергию через модуль сдвига, получим:
+$$f=\frac{2\pi Gr^3\delta r}{l},\quad\Arr\quad\text{для трубки:}\quad
+f=\frac{\pi G}{2l}(r_2^4-r_1^4).$$
+\subsubsection*{Изгиб}
+\index{Изгиб}
+Изгиб является осесимметричной деформацией, при которой ближняя к оси изгиба
+поверхность сжимается, а дальняя~--- растягивается. При этом в теле существует
+поверхность, вдоль которой деформация равна нулю. Она называется\ж нейтральной\н.
+
+Пусть $R$~-- радиус кривизны нейтральной линии, $\alpha$~-- центральный угол,
+опирающийся на дугу деформации. Тогда $l_0=R\alpha$. Пусть некоторое волокно расположено
+на расстоянии~$\xi$ от нейтрального сечения. Если брус не слишком толст
+($|\xi|\ll R$), то длина волокна $l=(R+\xi)\alpha$, а удлинение, $\Delta l=\xi\alpha$.
+Следовательно, натяжение вдоль него, $\tau=E\xi/R$.
+
+В данном случае момент сил натяжения, $M_\tau=EI/R$, где $I=\Int\xi^2,dS$~--
+\ж момент инерции\н\index{Момент!инерции}. Интегрируя общее выражение для
+момента инерции, можно получить частные выражения для конкретных тел.
+
+Если учесть, что $R=(1+y'^2)^{3/2}/y''$, то при $y'\ll1$ квадратом производной
+можно пренебречь. В этом случае $\boxed{M_\tau=EIy''}$.

adddd/17.tex

@@ -0,0 +1,31 @@
+\subsection*{Циклические процессы}
+\index{Циклические процессы|(textbf}
+\bf Термодинамическим циклом\н\index{Цикл!термодинамический} называется круговой
+процесс, осуществляемый ТД системой.
+К важнейшим циклам относятся циклы Карно, Клапейрона, Клаузиуса--Ранкина
+и ряд других.
+\begin{pict}
+	\includegraphics[width=\textwidth]{pic/Cicles}
+	\caption{Циклы: Карно, Клапейрона и Клаузиуса--Ранкина}
+\end{pict}
+
+\paragraph*{Цикл Карно}\index{Цикл!термодинамический!Карно}
+состоит из двух изотерм и двух адиабат. КПД цикла,
+$\eta=(T_1-T_2)/T_1$, где $T_1$ и~$T_2$~-- соответственно температуры
+нагревателя и холодильника тепловой машины. КПД всех остальных циклов ниже.
+Цикл Карно используется при моделировании теплового двигателя внутреннего
+сгорания.
+
+\paragraph*{Цикл Клапейрона}\index{Цикл!термодинамический!Клапейрона}
+состоит из двух изотерм и двух изохор. КПД цикла,
+$$\eta=\frac{T_1-T_2}{T_1+\cfrac{c_V(T_1-T_2)}{R\ln(V_B/V_A)}},$$
+где $c_v$~-- теплоемкость рабочего газа, $V_B/V_A$~-- отношение объемов газа
+в конце и в начале изотермического расширения, $R$~-- газовая постоянная.
+
+\paragraph*{Цикл Клаузиуса--Ранкина}\index{Цикл!термодинамический!Клаузиуса--Ранкина}
+состоит из изохоры, адиабаты и двух изобар. КПД: $\eta=1-(i_4-i_1)/(i_3-i_2)$,
+где $i_4-i_1$~-- разность энтальпий в изобарном процессе при давлении,
+соответствующем давлению окружающей двигатель среды, $i_3-i_2$~-- разность
+энтальпий в изобарном процессе подвода теплоты к рабочему газу в камере сгорания.
+Данный цикл используется при моделировании жидкостного ракетного двигателя.
+\index{Циклические процессы|)textbf}

adddd/27.tex

@@ -0,0 +1,119 @@
+\subsection*{Жидкости}
+\index{Жидкости|(textbf}
+\bf Жидкость\н~--- вещество в конденсированном состоянии, промежуточном между
+твердым и газообразным. Область существования жидкостей ограничена со стороны
+низких температур фазовым переходом в твердое состояние
+(\bf кристаллизация\rm)\index{Кристаллизация}, а со стороны высоких~--- в
+газообразное (\bf испарение\rm)\index{Испарение}. Для каждого вещества существует
+критическая температура, выше которой жидкость не может сосуществовать со своим
+насыщенным паром. Большинство веществ имеют одну жидкую фазу, однако у
+некоторых (квантовые жидкости ${}^3He$ и~${}^4He$, жидкие кристаллы) существует
+две жидкие фазы.
+
+Можно выделить следующие группы жидкостей:
+\begin{itemize}
+	\item атомарные жидкости, связанные Ван-дер-Ваальсовыми силами;
+	\item жидкости из двухатомных молекул, содержащих одинаковые атомы,
+		обладающие квадрупольным электрическим моментом;
+	\item жидкие непереходные металлы, в которых частицы связаны кулоновскими
+		силами;
+	\item жидкости из полярных молекул, связанных диполь-дипольным взаимодействием;
+	\item ассоциированные жидкости или жидкости с водородными связями;
+	\item жидкости из больших молекул, для которых существенны внутренние
+		степени свободы.
+\end{itemize}
+
+Фазовое состояние системы определяется физическими условиями, в которых она
+находится. Главным образом это температура и давление. Характерным параметром
+является функция $\epsilon=\epsilon(T,p)$~--- отношение средней энергии взаимодействия
+молекул к их средней кинетической энергии. Для большинства твердых тел~$\epsilon
+\gg1$, в газах~$\epsilon\ll1$, в жидкостях же~$\epsilon\approx1$, что и определяет
+их особенности и промежуточный характер теплового движения частиц.
+
+Структуру жидкостей изучают при помощи методов рентгеноструктурного анализа,
+электронографии и нейтронографии.
+
+Благодаря тому, что молекулы в жидкости непрерывно и в большом числе совершают
+переходы из одного положения равновесия в другое, жидкости обладают текучестью,
+под действием внешней силы вероятность скачков в направлении действия силы
+увеличивается, и жидкость начинает перемещаться. Под действием периодической
+внешней силы с периодом порядка времени скачка проявляются упругие свойства
+жидкостей. Обычно упругие деформации в жидкостях происходят адиабатически
+(за исключением жидких металлов).
+
+Равновесные функции жидкости полностью описываются набором функций распределения
+$F_s(\vec r_1,\ldots,\vec r_s)$, описывающих плотность вероятности нахождения
+частиц в заданных точках. Число частиц в сферическом слое толщины~$dr$ на
+расстоянии~$r$ от произвольно выбранной частицы равно
+$$dN=4\pi nG(r)r^2\,dr,$$
+где $G(r)$~-- радиальная функция распределения (частный случай $F_s$ при $s=2$),
+$n$~-- концентрация частиц.
+В случае парного и центрального взаимодействия между частицами физические свойства
+жидкости выражаются только через~$G(r)$, например, давление:
+$$p(n,T)=nkT-\frac{2\pi n^2}3\Int_0^x\Phi'(\vec r)G(\vec r;n,T)r^3\,dr,$$
+где $\Phi(\vec r)$~--\ж потенциал парного взаимодействия\н.
+При наличии в жидкости многочастичного взаимодействия термодинамические функции
+будут содержать еще и старшие функции распределения для~$s>2$.
+
+Функции многочастичного взаимодействия удовлетворяют системе уравнений Боголюбова,
+сложность их решения в том, что эти уравнения являются зацепляющимися, т.е. уравнение
+для~$F_s$ содержит~$F_{s+1}$. Наиболее распространенным приближением для
+трехчастичного взаимодействия является\ж приближение Кирквуда\н\index{Приближение!Кирквуда}:
+$$F_3(\vec r_1,\vec r_2,\vec r_3)=G(\vec r_1-\vec r_2)G(\vec r_2-\vec r_3)
+G(\vec r_3-\vec r_1).$$
+\index{Жидкости|)textbf}
+
+\subsection*{Поверхностные явления}
+\index{Поверхностные явления|(textbf}
+\bf Поверхностными явлениями\н называют явления, связанные с существованием
+межфазных границ. В области контакта двух фаз под влиянием их молекулярно-силовых
+полей происходит образование поверхностного слоя, сопровождающееся
+адсорбцией, возникновением поверхностной энергии, поверхностного натяжения и
+других специфических свойств.
+
+Закономерности поверхностных явлений описываются\ж законом
+Лапласа\н\index{Закон!Лапласа}:
+$$p_1-p_2=\sigma\Bigl(\rev{R_1}+\rev{R_2}\Bigr),$$
+где $R_1$ и $R_2$~-- главные радиусы кривизны в данной точке;
+и уравнением Юнга, а также\ж обобщенным уравнением адсорбции Гиббса\н\index{Уравнение!адсорбции Гиббса}:
+$$d\sigma=-\vec s\,dT+(\hat\gamma-\sigma\hat I)\cdot d\hat\epsilon-
+\sum_i\Gamma_i\,d\mu_i,$$
+где $\sigma$~-- работа образования единицы поверхности путем разрезания,
+$\vec s$~-- удельная поверхностная энтропия, $\hat\Gamma$~-- тензор поверхностных
+натяжений, $\hat I$~-- единичный тензор, $\hat\mu_i$~-- химические потенциалы
+молекул, $\Gamma_i$~-- их адсорбции; суммирование производится по всем компонентам,
+для которых возможно равновесие между объемной фазой и поверхностной фазой.
+Для жидкостей $\sigma$~-- поверхностное натяжение, а деформационный член отсутствует.
+
+Существенное явление поверхностные явления оказывают на свойства макросистем за
+счет увеличения поверхности, ее искривления и контакта разнородных поверхностей.
+Искривление поверхности порождает капиллярные явления. В гетерогенной системе с
+искривленными поверхностями уже не действует\к правило фаз Гиббса\н, в такой системе
+число степеней свободы на единицу меньше числа компонент и не зависит от
+числа фаз.
+
+К поверхностным явлениям относятся: когезия, адгезия, смачивание, смазочное
+и моющее действие, трение, пропитка пористых тел. Важную роль поверхностные явления
+играют в фазовых процессах: на стадии зарождения фаз они создают энергетический
+барьер, определяющий кинетику процесса и возможность существования метастабильных
+состояний.
+
+При расчете формы поверхности жидкости в капиллярах важной величиной является\ж
+капиллярная постоянная\н\index{Постоянная!капиллярная}: $a=\sqrt{2\sigma/(g\rho)}$.
+Сумма обратных радиусов кривизны слабо изогнутой поверхности с формой
+$\zeta=z(x,y)$ определяется формулой:
+$$\rev{R_1}+\rev{R_2}=-\Bigl(\dpartder{\zeta}{x}+\dpartder{\zeta}{y}\Bigr).$$
+Уравнение плоской волны, распространяющейся по поверхности жидкости в
+капилляре имеет вид: $\omega^2=gk+\frac{\alpha}{\rho}k^3$.
+В случае, когда $k\ll\sqrt{g\rho/\alpha}$, капиллярностью можно пренебречь,
+и волна распространяется только под действием гравитации. В обратном случае
+можно пренебречь силой тяжести, тогда $\omega^2=\alpha k^3/\rho$, такие волны
+называют\ж капиллярными\н\index{Волна!капиллярная}.
+
+Уравнение стоячей капиллярной волны получается путем интегрирования уравнения
+Лапласа методом разделения переменных. Формула для частоты стоячих капиллярных
+волн получена Рэлеем:
+$$\omega^2=\frac{\alpha}{\rho R^3}l(l-1)(l+2).$$
+Из уравнения видно, что каждому числу $l$ соответствует $2l+1$ различных функций,
+т.е. в системе наблюдается $2l+1$-кратное вырождение.
+\index{Поверхностные явления|)textbf}

adddd/31.tex

@@ -0,0 +1,70 @@
+\subsection*{Кинетическое уравнение Больцмана}
+\index{Кинетическое уравнение Больцмана|(textbf}
+Кинетическое уравнение Больцмана~(КуБ)~--- интегродифференциальное уравнение, которому
+удовлетворяют неравновесные одночастичные функции распределения системы из
+большого числа частиц (например, функция распределения молекулы по скоростям).
+
+КуБ представляет собой уравнение баланса числа частиц в элементе фазового объема
+$d\vec v\,d\vec r$ и выражает тот факт, что изменение функции распределения
+частиц, $f(\vec v,\vec r,t)$, со временем происходит вследствие движения частиц
+под действием внешних сил и столкновений между ними.
+
+Для газа, состоящего из частиц одного сорта, КуБ имеет вид:
+$$\partder{f}{t}+\vec v\partder{f}{\vec r}+\rev{m}\vec F\partder{f}{\vec v}=
+\Bigl(\partder{f}{t}\Bigr)_\text{ст},$$
+где $\vec F=\vec F(\vec r,t)$~-- сила, действующая на частицу (может зависеть
+и от скорости), $(\delta f/\delta t)_\text{ст}$~-- изменение функции распределения
+вследствие столкновений.
+
+КуБ учитывает только парные столкновения молекул, оно справедливо при условии,
+что длина свободного пробега молекул значительно больше линейных размеров области,
+в которой происходят столкновения. Если система находится в статистическом
+равновесии, интеграл столкновений обращается в нуль, и решением уравнения
+является распределение Максвелла.
+
+При более строгом подходе для построения КуБ исходят из уравнения Лиувилля, из
+которого получают цепочку уравнений Боголюбова.
+Решение КуБ позволяет получить макроскопические уравнения для процессов переноса.
+
+КуБ можно применять и для квантовых газов. В этом случае вид функции распределения
+определяется видом статистики, которой подчиняется данный газ.
+\index{Кинетическое уравнение Больцмана|)textbf}
+
+\subsection*{Понятие об Н--теореме}
+\index{Н--теорема|(textbf}
+Н--теорема Больцмана~--- одно из важных положений в кинетической теории газов,
+согласно которому\к для изолированной системы в неравновесном состоянии существует
+Н--функция Больцмана, зависящая от функции распределения частиц по скоростям и
+координатам и монотонно убывающая со временем\н. Н--функция равна энтропии газа,
+деленной на постоянную Больцмана, следовательно, Н--теорема выражает закон
+возрастания энтропии для изолированной системы.
+
+Для газа Н--функция равна:
+$$H=\Int h(\vec r,t)\,d\vec r=\iint f(\vec v,\vec r,t)
+\ln f(\vec v,\vec r,t)\,d\vec v\,d\vec r,$$
+где $f(\vec v,\vec r,t)$~-- функция распределения частиц, удовлетворяющая
+КуБ, $h(\vec r,t)$~-- пространственная плотность Н--функции (локальная плотность
+энтропии с обратным знаком). Скорость изменения Н--функции со временем равна
+$$\partder{H}{t}=\iint (1+\ln f)\partder{f}{t}\,d\vec v\,d\vec r.$$
+Согласно Н--теореме, для изолированной системы $\delta H/\delta t\le0$, что следует
+из выражения для скорости изменения Н--функции, если в него подставить~$f$ из
+КуБ и симметризовать выражение относительно функций распределения сталкивающихся
+частиц при прямом и обратном соударении. В общем случае для вывода Н--теоремы
+необходимо использовать принцип детального равновесия.
+
+В пространственно-неоднородных ограниченных системах необходимы ГУ для функции
+распределения на границе системы. В этом случае справедливо\к уравнение баланса
+энтропии\н:
+$$\partder{h}{t}-\diver\vec S=G\le0,$$
+где $\vec S$~-- плотность потока энтропии, $G$~--\ж локальное производство\н
+энтропии с обратным знаком. Таким образом, Н--теорема есть следствие положительности
+производства энтропии в неравновесной термодинамике (в изолированной же системе
+суммарный поток энтропии через границу равен нулю).
+
+Убывание Н--функции (рост энтропии) соответствует возрастанию хаоса в системе, что
+связано с неустойчивостью фазовых траекторий многих механических систем относительно
+изменения НУ: малые изменения НУ приводят к большим отклонениям фазовых траекторий.
+Для макроскопических систем в обычных условиях этот эффект не наблюдается, т.к.
+макроскопическое наблюдение подразумевает некоторое сглаживание (определяется
+значительно меньшее число параметров системы, чем число механических НУ).
+\index{Н--теорема|)textbf}

adddd/32.tex

@@ -0,0 +1,99 @@
+\subsection*{Плазма}
+\index{Плазма|(textbf}
+\bf Плазма\н~--- частично или полностью ионизованный газ, в котором плотности
+разноименных зарядов практически одинаковы.\ж Степенью
+ионизации\н\index{Степень!ионизации}, $\alpha$, плазмы называют отношение
+числа ионизованных атомов к их полному числу в единице объема плазмы. В условиях
+термодинамического равновесия она определяется\ж формулой
+Саха\н\index{Формула!Саха}: $\boxed{\alpha=(1+K)^{-1/2}}$, $K=N_\lambda
+\exp(I/kT)$, где $I$~-- энергия ионизации, $N_\lambda=n\lambda_e^3$~--
+число частиц всех сортов в кубе с ребром, равным тепловой длине волны де~Бройля
+для электронов: $\lambda_e=\hbar/\sqrt{2\pi m_ekT}$.
+Плазму с температурой менее $10^5$\,К называют\к низкотемпературной.
+
+%основные свойства
+К важнейшим свойствам плазмы относится квазинейтральность. Она соблюдается,
+если линейные размеры занимаемой плазмой области значительно превосходят\ж
+дебаевский радиус экранирования\н\index{Радиус!Дебая}:
+$$r_D=\sqrt{\frac{kT_eT_i}{4\pi q_eq_i(n_eT_e+n_iT_i)}},$$
+где $q_e$ и~$q_i$~-- заряд электронов и ионов, $n_e$ и~$n_i$~-- электронная и ионная
+плотности (формула записана в системе СГС).
+В\ж идеальной\н плазме потенциальная энергия взаимодействия частиц мала по
+сравнению с их тепловой энергией.
+
+Частицы плазмы помимо хаотического теплового движения могут участвовать в
+упорядоченных коллективных процессах, из которых наиболее характерны продольные
+колебания пространственного заряда~---\ж ленгмюровские
+волны\н\index{Волны!ленгмюровские}. Их угловая частота, $\omega=\sqrt{4\pi
+ne^2/m}$, называется\ж плазменной частотой\н\index{Частота!плазменная}.
+
+В МП на частицы плазмы действует сила Лоренца, в результате которой
+заряды вращаются с циклотронными частотами $\omega_B=eB/mc$ по ларморовским
+спиралям радиуса $\rho_B=v_\perp/\omega_B$. При этом электроны вращаются по
+часовой стрелке (если смотреть в направлении движения), а ионы~--- против.
+Создаваемые зарядами круговые токи уменьшают внешнее МП. Магнитные моменты
+круговых токов равны $\mu=mv^2/2B$. В неоднородном поле плазма подобно диамагнетику
+выталкивается в область более слабого поля, из-за чего плазма становится
+неустойчивой в неоднородных полях.
+
+Взаимные столкновения частиц плазмы описывают\ж эффективными
+сечениями\н\index{Сечение!эффективное}, $\sigma$,
+характеризующими площадь мишени, в которую нужно <<попасть>>, чтобы произошло
+столкновение. Например, электрон, пролетающий мимо иона на расстоянии\ж прицельного
+параметра\н\index{Прицельный параметр}, $\rho$, отклоняется силой кулоновского
+притяжения на угол~$\theta$, примерно равный отношению потенциальной энергии
+к кинетической, $\theta\approx2\rho_\perp/\rho$, где $\rho_\perp$~-- прицельное
+расстояние, для которого угол отклонения составляет~$90\degr$.
+Удобными характеристиками являются\ж длина свободного
+пробега\н\index{Длина!свободного пробега}, $l=1/(n\sigma)$; частота столкновений,
+$\nu=nv\sigma$; время между столкновениями, $\tau=1/\nu$.
+
+Электропроводность полностью ионизованной плазмы не зависит от ее плотности и
+пропорциональна~$T^{3/2}$. Высокотемпературную плазму можно приближенно
+рассматривать как сверхпроводник, полагая $\sigma\to\infty$. Это явление приводит
+к тому, что МП как бы <<вмораживается>> в плазму, что, в свою очередь,
+может привести к самогенерации МП при хаотическом турбулентном движении плазмы
+за счет увеличения длины магнитных силовых линий.
+
+Свойства плазмы сделали возможной жизнь на Земле: магнитное поле Земли является
+радиационной ловушкой для излучаемой Солнцем плазмы, оно удерживает захваченные
+им частицы в радиационных поясах Земли.
+В термоядерных исследованиях используется закрытый тип ловушки (ТОКАМАК).
+
+%магнитная гидродинамика
+При описании плазмы уравнениями магнитной гидродинамики,
+$$\dot\rho=-\rho\diver\vec v;\quad \rho\dotvec v=-\nabla p+
+\rev c\vecj\times\vec B;\quad p\propto\rho^\gamma,$$
+учитывается, что\ж магнитное давление\н\index{Давление!магнитное}
+$p\ind{маг}=B^2/8\pi$ может уравновешивать газодинамическое давление
+$p\ind{газ}$. В состоянии равновесия при~$v=0$ имеем: $\vecj\times\vec B=
+c\nabla p$, т.е. магнитные силовые линии и линии тока располагаются на
+эквибарных поверхностях.
+При расчетах равновесия тороидальных систем (аксиальная симметрия) используется\ж
+уравнение Грэда--Шафранова\н\index{Уравнение!Грэда--Шафранова}:
+$$\dpartder{\Phi}{r}-\rev{r}\partder{\Phi}{r}+\dpartder{\Phi}{z}=
+F_1+r^2F_2,$$
+где функции $F_1$ и~$F_2$ зависят лишь от потока~$\Phi$.
+
+Степень вмороженности МП характеризуется\ж магнитным числом
+Рейнольдса\н\index{Число!Рейнольдса!магнитное}:
+$Re_M=4\pi Lv\sigma c^{-2}$, где $L$~-- характерный для плазмы размер,
+$\sigma$~-- электропроводность плазмы.
+
+%кинетическое описание
+Наиболее детальным методом описания плазмы является кинетический метод, основанный
+на использовании функции распределения частиц по координатам и импульсам. В состоянии
+ТД равновесия эта функция имеет вид распределения Максвелла, в общем случае
+ее выводят из кинетического уравнения Больцмана. В случае, когда столкновениями
+в плазме можно пренебречь (быстрое движение плазмы), кинетическое уравнение
+переходит в бесстолкновительное уравнение Власова с самосогласованными ЭП и~МП.
+
+В случае, когда в плазме возбуждены волны, необходимо учитывать взаимодействие
+частиц с волнами, которые, по аналогии с квантовой электродинамикой, можно
+изображать графически, подобно диаграммам Феймана.
+Ввиду большого количества взаимодействий в плазме, она может излучать в довольно
+широкой спектральной области. Спектр низкотемпературной плазмы является полосатым,
+за счет фоторекомбинации заряженных частиц. В высокотемпературной плазме возникают
+также тормозное излучение со сплошным рентгеновским спектром и магнитотронное
+излучение на гармониках циклотронной частоты.
+\index{Плазма|)textbf}

adddd/37.tex

@@ -0,0 +1,25 @@
+\subsection*{Радиационное трение}
+\index{Радиационное трение|(textbf}
+\bf Радиационным трением\н называется сила, действующая на заряженную частицу
+со стороны создаваемого ею поля электромагнитного излучения. Движение заряда
+с ускорением приводит к возникновению излучения, уносящего часть энергии и
+импульса, поэтому система неравномерно движущихся зарядов не является замкнутой.
+Такая система ведет себя как механическая система с наличием сил трения.
+Определить такую силу трения можно, зная теряемую в единицу времени энергию.
+Так, для нерелятивистского электрона интенсивность излучения составит
+$I=2e^2a^2/(3c^3)$, где $a$~-- ускорение.
+Сила трения при приближенно периодическом движении описывается\ж формулой
+Лоренца\н\index{Формула!Лоренца}:
+$$F=\frac23\frac{e^2}{c^3}\frac{da}{dt}.$$
+
+Радиационное трение приводит к затуханию колебаний заряда, что проявляется в
+уширении спектральной линии излучения.
+
+Действие радиационного трения на заряд приводит к принципиальным трудностям,
+тесно связанным с проблемой структуры электрона, природы его массы.
+Практически для учета действия радиационного трения имеет смысл лишь приближенная
+постановка задачи методом последовательных приближений. Такой метод дает хорошие
+результаты для излучения с длиной волны $\lambda\gg r_0=e^2/m_ec^2$
+(<<\bf классический радиус\rm>>\index{Радиус!электрона} электрона).
+Реально уже при $\lambda\approx1\,\Ang$ необходимо учитывать квантовые эффекты.
+\index{Радиационное трение|)textbf}

adddd/42.tex

@@ -0,0 +1,91 @@
+\subsection*{Эффект Черенкова--Вавилова}
+\index{Эффект!Черенкова--Вавилова|(textbf}
+\bf Излучением Черенкова--Вавилова\н называют излучение света заряженной частицей,
+возникающее при ее движении в среде с постоянной скоростью $v$, превышающей
+фазовую скорость света в этой среде.
+
+Возникновение эффекта Черенкова--Вавилова можно объяснить с помощью принципа
+Гюйгенса. Если частица движется в среде со скоростью~$v<c$, испущенные ею
+в разные моменты времени парциальные волны не взаимодействуют и не имеют общей
+огибающей, т.е. заряд при этом не излучает. Однако, если $v>c$, соответствующие
+разным парциальным волнам сферы пересекаются. Их общая огибающая представляет
+собой конус с вершиной, совпадающей с положением частицы. Нормали к образующим
+конуса определяют волновые векторы, т.е. направление распространения света.
+Угол $\theta$, который составляет волновой вектор с направлением движения частицы,
+удовлетворяет отношению $\cos\theta=u/v=c/(nv)$.
+\index{Эффект!Черенкова--Вавилова|)textbf}
+
+\subsection*{Циклотронное и синхротронное излучение}
+\paragraph*{Циклотронное излучение}\index{Циклотронное излучение|(textbf}
+является электромагнитным излучением заряженной частицы, движущейся по окружности
+или спирали в МП, один из видов магнитотормозного излучения. Обычно данный
+термин применяют к излучению нерелятивистских частиц, происходящему на основной
+циклотронной частоте и ее первых гармониках (см.\к плазма\rm).
+\index{Циклотронное излучение|)textbf}
+\paragraph*{Синхротронное излучение}\index{Синхротронное излучение|(textbf}
+является магнитотормозным излучением релятивистских частиц, движущихся в
+однородном МП. В связи с высокой скоростью частиц, сильно преобладает излучение
+на высших гармониках циклотронной частоты, что приводит к квазинепрерывному
+спектру излучения.
+
+Синхротронное излучение распространяется в узком конусе с углом раствора
+$\psi\propto mc^2/E$, где $m$~-- масса покоя частицы, $E$~-- ее энергия.
+Полная мощность синхротронного излучения пропорциональна квадрату энергии
+частицы, квадрату перпендикулярной скорости составляющей МП и обратно
+пропорциональна четвертой степени массы частицы. Эта зависимость приводит
+к тому, что синхротронное излучение наиболее существенно для легких частиц.
+\index{Синхротронное излучение|)textbf}
+
+\subsection*{Рассеяние ЭМВ на свободных электронах}
+\index{Эффект!Комптона|(textbf}
+\bf Эффектом Комптона\н называют рассеяние ЭМВ на свободном электроне, сопровождающееся
+уменьшением частоты. Эффект хорошо наблюдается для высокочастотного излучения
+(рентгеновский диапазон и выше).
+
+Теория эффекта разработана Комптоном и Дебаем. Для его объяснения пришлось
+предположить, что ЭМВ представляют собой потоки фотонов. Каждый фотон обладает
+энергией $E=h\nu$ и импульсом $p=(h/\lambda)\vec n$, где $\vec n$~-- орт распространения
+света.
+Исходя из законов сохранения, Комптон получил формулу для сдвига длины волны:
+$$\Delta\lambda\equiv\lambda'-\lambda=
+\frac{h}{m_ec}(1-\cos\theta),$$
+где $\lambda'$~-- длина волны после рассеяния, $\theta$~-- угол рассеяния.
+Параметр $\frac{h}{m_ec}$ называют\ж комптоновской длиной
+волны\н\index{Длина волны!комптоновская} электрона ($2.4\cdot10^{-12}$\,м).
+\index{Эффект!Комптона|)textbf}
+
+\subsection*{Лазеры на свободных электронах}
+\index{Лазер!на свободных электронах|(textbf}
+В лазерах на свободных электронах~(ЛСЭ) активной средой является поток электронов,
+колеблющихся под действием внешнего электромагнитного поля и перемещающихся
+с релятивистской скоростью $v_\parallel$ в направлении распространения
+излучаемой волны.
+
+Благодаря эффекту Допплера частота излучения электронов в ЛСЭ во много раз
+превышает частоту колебания электронов, $\Omega$:
+$$\omega\simeq s\Omega\Big/\Bigl(1-\frac{v_\parallel}{c}\cos\phi\Bigr),$$
+где $s$~-- номер гармоники, $\phi$~-- малый угол между направлением движения
+электронов и направлением излучения волны: $\phi\lesssim\sqrt{1-(v/c)^2}$,
+$v^2=v^2_\perp+v^2_\parallel$.
+
+Достоинством ЛСЭ является возможность плавной перестройки частоты генерации
+изменением~$v_\parallel$ или~$\phi$.
+
+При квантовом описании возможность преобладания в ЛСЭ вынужденного излучения
+над поглощением объясняется небольшим различием частот волн, которые электрон
+способен излучить и поглотить. Это различие обусловлено отдачей, испытываемой
+электроном при излучении или поглощении кванта. Т.к.  в реальных условиях
+естественная ширина линии существенно больше разности этих частот, вынужденное
+поглощение и излучение раздельно не наблюдаются, а преобладание излучения имеет
+место для волны, частота которой ближе к излучаемой частоте.
+
+Т.к. излученный $\gamma$-квант обладает энергией, значительно меньшей энергии
+электрона, один электрон может излучить значительное количество квантов. Поэтому
+движение и излучение частиц могут быть описаны уравнениями классической
+электродинамики. В классическом описании вынужденному излучению в ЛСЭ отвечает
+самосогласованный процесс группировки электронов в сгустки под действием затравочной
+волны и последующее усиление этой волны в результате когерентного излучения
+сгустков.
+
+
+\index{Лазер!на свободных электронах|)textbf}

adddd/52.tex

@@ -0,0 +1,54 @@
+\subsection*{Принцип неопределенности}
+\index{Принцип!неопределенности|(textbf}
+\bf Соотношения неопределенностей\н\index{Соотношения!неопределенностей}~(С.н.)~---
+фундаментальные соотношения квантовой физики, устанавливающие предел точности
+одновременного определения канонически-сопряженных динамических переменных,
+характеризующих квантовую систему: координата~--- импульс, действие~--- угол и~т.п.
+Математически С.н. имеют вид неравенств, например,
+$\Delta x\Delta p_x\ge\hbar/2$.
+
+С.н. были установлены Гайзенбергом в ходе мысленного эксперимента, поэтому зачастую их
+называют <<соотношения Гайзенберга>>. Робертсон показал, что С.н. являются следствием\ж
+коммутационных соотношений\н\index{Соотношения!коммутационные}
+$[\hat A,\hat B]=i\hbar$ между операторами соответствующих физических величин,
+причем $\Delta A$ и~$\Delta B$ являются среднеквадратичными отклонениями.
+
+Шр\"едингер предложил более общую форму С.н.:
+$$\Delta x^2\Delta p^2_x\ge\frac{\hbar^2}{4(1-r^2)},$$
+где $r$~-- коэффициент корреляции операторов $\hat A$ и~$\hat B$. Для сильно
+коррелированных состояний <<эффективная постоянная Планка>>, $\hbar/
+\sqrt{1-r^2}$ может существенно превышать~$\hbar$.
+
+С.н. имеют место для любых физических величин $f$ и~$g$, которым соответствуют
+некоммутирующие эрмитовы операторы. Если коммутатор $[\hat f,\hat g]=i\hbar\hat c$,
+то С.н. имеют вид
+$$\Delta f^2\Delta g^2\ge\frac{\hbar^2}{4}\bigm|\mean{\hat c}\bigm|^2.$$
+
+Среди физических толкований Н.с. можно выделить по крайней мере три уровня.
+Наиболее часто Н.с. трактуют как\к ограничение на экспериментально достижимую
+точность измерения характеристик квантовых объектов, обусловленное неадекватностью
+классических приборов целям квантовых измерений\н.
+Другое толкование исходит из того, что С.н. есть следствие внутренних свойств
+квантовых объектов (корпускулярно--волновой дуализм):\к для полного описания
+квантовой системы равно необходимо учесть как ее корпускулярные, так и волновые
+свойства\н.
+
+Второе толкование значительно шире и представляет собой общий\к принцип неопределенности\н.
+Этот принцип является предпосылкой\ж принципа
+дополнительности\н\index{Принцип!дополнительности} Бора:\к получение экспериментальной
+информации об одних физических величинах, описывающих микрообъект, неизбежно
+связано с потерей информации о некоторых других величинах, канонически сопряженных
+с первыми\н. С.н. с этой точки зрения можно трактовать как способ сохранения
+классических понятий для описания квантовых систем путем взаимного ограничения
+области их совместного применения.
+
+Третья трактовка С.н. связана с соотношением $\Delta E\Delta t\gtrsim\hbar$.
+Можно утверждать, что\к за ограниченный интервал времени невозможно точно
+определить энергию системы\н, или же:\к неопределенность энергии состояния
+возбужденной квантовой системы тесно связана с ее временем жизни\н.
+
+Из С.н. можно оценить, например, <<скорость вращения>> электрона вокруг
+ядра атома водорода в основном состоянии:
+$$v\ge\Delta p/m\sim \hbar/mr_0\sim e^2/\hbar,\quad\Arr\quad
+v/c\approx e^2/\hbar c\approx\alpha\approx1/137.$$
+\index{Принцип!неопределенности|)textbf}

adddd/53.tex

@@ -0,0 +1,36 @@
+\subsection*{Уравнения Гайзенберга}
+\index{Уравнения!Гайзенберга|(textbf}
+Если $\ket{\Psi_0}$~--- вектор состояния системы в начальный момент времени,
+то в представлении Шр\"едингера вектор состояния в произвольный момент
+времени примет вид: $\ket{\Psi(t)}=\hat U(t,t_0)\ket{\Psi_0}$, где $\hat U$~--\ж
+унитарный оператор эволюции\н\index{Оператор!эволюции} системы:
+$\hat U\hat U^*=1$. Если гамильтониан системы, $\hat H$, не зависит от времени,
+среднее значение любой величины~$F$ можно представить в виде среднего значения
+некоторого оператора $\hat F_0$, взятого по начальному вектору состояния:
+$$\mean{F}=\bra{\Psi(t)}\hat F\ket{\Psi(t)}=\bra{\Psi_0}\hat F_0\ket{\Psi_0}.$$
+Оператор $\hat F_0=\hat U^*\hat F\hat U$ называется оператором физической величины
+в представлении Гайзенберга.
+Для любой физической величины, $G$, оператор которой коммутирует с гамильтонианом,
+$[\hat G,\hat H]=0$, $G=G_0$.
+
+Используя уравнения для оператора эволюции
+$$i\hbar\partder{\hat U}{t}=\hat H\hat U,\qquad
+-i\hbar\partder{\hat U^*}{t}=\hat U^*\hat H,$$
+можно найти производную по времени оператора $\hat F_0$:
+$$\partder{\hat F_0}{t}=\frac{i}{\hbar}[\hat H,\hat F_0]+\partder{\hat F_0}{t}.$$
+Это уравнение и правила коммутации операторов физических величин служат основой
+квантовомеханического описания динамической системы в представлении Гайзенберга.
+
+Если в качестве векторов состояния выбраны состояния $\bra{n}$ и~$\bra{m}$ с
+определенной энергией $E_n$ и~$E_m$, то между матрицами операторов в представлении
+Шр\"едингера и Гайзенберга существует связь:
+$$\bra{m}\hat F\ket{n}=\bra{m}\hat F\ket{n}\exp(i\omega_{mn}t),\qquad
+\omega_{mn}=(E_m-E_n)/\hbar.$$
+
+Для динамических переменных (например, координат, $q_i$, и импульсов, $p_i$)
+операторные уравнения с учетом коммутационных соотношений, $[\hat p_i,
+\hat q_i]=i\hbar\delta_{ij}$ принимают вид, аналогичный классическим
+уравнениям Гамильтона (\bf теорема Эренфеста\н\index{Теорема!Эренфеста}):
+$$\frac{d\hat q_i}{dt}=\frac{i}{\hbar}[\hat H,\hat q_i]=\partder{\hat H}{\hat p_i},\qquad
+\frac{d\hat p_i}{dt}=\frac{i}{\hbar}[\hat H,\hat p_i]=\partder{\hat H}{\hat q_i}.$$
+\index{Уравнения!Гайзенберга|)textbf}

adddd/60.tex

@@ -0,0 +1,55 @@
+\subsection*{Уравнение Дирака}
+\index{Уравнение!Дирака|(textbf}
+\bf Уравнением Дирака\н называют квантовое уравнение для частиц с полуцелым
+спином, полученное из следующих требований:
+\begin{enumerate}
+	\item уравнение для волновой функции частицы $\psi(x,t)$ должно быть
+		линейным, чтобы выполнялся принцип суперпозиции состояний;
+	\item в уравнение должна входить первая производная $\psi$ по времени,
+		чтобы задание $\psi$ в начальный момент определяло волновую
+		функцию в любой другой момент времени;
+	\item уравнение должно быть инвариантным относительно преобразований
+		Лоренца;
+	\item величина $\psi^*\psi$ должна иметь смысл плотности вероятности
+		нахождения частицы в точке~$x$ в момент времени~$t$;
+	\item уравнение для свободной частицы должно быть построено так, чтобы
+		состояние с импульсом~$\vec p$ и энергией~$E$ было его решением только
+		в случае выполнения соотношения $E^2=\hbar^2p^2+m^2c^4$, или, в системе
+		$\hbar=1$, $c=1$: $E^2=p^2+m^2$.
+\end{enumerate}
+Всем этим требованиям удовлетворяет система решений четырехмерной волновой
+функции $\psi=(\psi_1,\psi_2,\psi_3,\psi+_4)$.
+
+Ковариантный вид уравнений Дирака зависит от выбора метрики пространства-времени.
+Если $x^2=g_{\mu\nu}x^{\mu}x^{\nu}=t^2-\vec x^2$, где $g_{\mu\nu}$~-- метрический
+тензор, то уравнение имеет вид:
+$$i\gamma^{\mu}\partder{\psi(x)}{x^\mu}-m\psi(x)=0,\qquad
+\mu=1,2,3,4.$$
+где $\gamma$~--\ж матрицы Дирака\н\index{Матрица!Дирака}. Для четырехмерного
+вектора тока $j^{\mu}=\psi^*\gamma^{\mu}\psi$ вытекает уравнение непрерывности:
+$\partder{j^{\mu}}{x^{\mu}}=0$.
+
+Для данного импульса $\vec p$ уравнение Дирака имеет четыре линейно независимые
+решения: два с положительной энергией $E=p_0=\sqrt{\vec p^2+m^2}$ и два с
+отрицательной энергией $E=-p_0$. Их можно записать в ковариантном виде
+$$\psi_{\pm p}(x)=\rev{(2\pi)^{3/2}}u(\pm p)\exp(\mp ipx),$$
+где $u(p)$ удовлетворяет уравнениям $(\hat p\mp m)u(\pm p)=0$,
+$\hat p=\gamma^\mu p_\mu=\gamma^0p^0-\gamma^\alpha p^\alpha$, $\alpha=1,2,3$;
+$u^*(\pm p)(\hat p\mp m)=0$.
+
+Для каждой пары $u$--$u^*$ в качестве независимых могут быть выбраны решения
+с определенной спиральностью (проекцией спина на направление импульса)
+$\lambda=0,\pm1/2$. Для $\lambda=0$ решения свободного уравнения Дирака являются
+собственными функциями матрицы $\gamma^5=-i\gamma^0\gamma^1\gamma^2\gamma^3$:
+$$\gamma^5u_\lambda(\pm p)=\mp2\lambda u_\lambda(\pm p).$$
+
+Решения уравнения Дирака с отрицательной энергией показались лишенными смысла.
+Для устранения неопределенности их смысла Дирак предположил, что состоянием
+с минимальной энергией (вакуумным состоянием) является состояние, в котором
+все уровни с отрицательной энергией заполнены. Если из вакуума <<вырвать>>
+одно состояние (т.е. образовать в нем <<дырку Дирака>>), полученное состояние
+будет иметь положительную энергию. Эта частица будет иметь массу, равную массе
+электрона и заряд~$+e$ (позитрон). По существу, решения с отрицательной энергией
+требуют выхода за рамки одночастичного уравнения и осуществляются только в
+квантовой теории поля.
+\index{Уравнение!Дирака|)textbf}

adddd/63.tex

@@ -0,0 +1,68 @@
+\subsection*{Нестационарная теория возмущений}
+\index{Теория!возмущений!нестационарная|(textbf}
+Нестационарная теория возмущений применяется в случае, когда возмущения зависят
+от времени. В этом случае теория возмущений основывается на методе вариации
+постоянных, так же как и в классической механике. Задача состоит в решении уШ
+$$i\hbar\partder{\psi(t)}{t}=(H_0+U(t))\psi(t)$$
+при условии, что в начальный момент система находилась в одном из стационарных
+состояний $\psi^{(0)}_n\exp(-\frac{i}{\hbar}E_n^{(0)}t)$ невозмущенного
+гамильтониана~$H_0$.
+
+Решение ищется в виде ряда
+$$\psi(t)=\sum_mC_{mn}(t)\psi^{(0)}_m\exp(-\frac{i}{\hbar}E_m^{(0)}t),$$
+в котором зависимость коэффициентов от времени возникает только благодаря
+возмущению:
+\begin{equation}
+i\hbar\frac{dC_{mn}}{dt}=\sum_k U_{mk}(t)C_{kn}(t),
+\label{VozmTheor}
+\end{equation}
+где $U_{mk}$~-- собственные значения функции возмущений,
+$C_{mn}(-\infty)=\delta_{mn}$.
+
+Если возмущение содержит только одну гармонику ($U(t)=V\exp(-i\omega t)$),
+вероятность перехода из состояния~$n$ при $t=-\infty$ в~$m$ при $t=\infty$
+определяется выражением
+$$\lim_{t\to\infty}\frac{d}{dt}|C_{mn}(t)|^2=
+\frac{2\pi}{\hbar}|V_{mn}|^2\delta(E_m^{(0)}-E_n^{(0)}).$$
+Т.о., за бесконечный промежуток времени переход произойдет с сохранением энергии.
+Для вероятности перехода в единицу времени получим:
+$$w_{mn}=\frac{2\pi}{\hbar}|V_{mn}|^2\rho(E_n^{(0)}),$$
+где $\rho$~-- плотность уровней энергии.
+
+В квантовой теории поля $C(t)\equiv S(t,-\infty)$, т.е. является матрицей
+рассеяния. Уравнение~\eqref{VozmTheor} удобно записать в операторной форме:
+$$i\hbar\dot S(t,-\infty)=U(t)S(t,-\infty).$$
+Релятивистски инвариантное выражение для матрицы рассеяния можно воспроизвести
+в виде суммы диаграмм Фейнмана. Однако, уже во втором порядке по возмущениям
+в матрице рассеяния появляется расходимость. Для ее преодоления применяется
+процедура перенормировок.
+\index{Теория!возмущений!нестационарная|)textbf}
+
+\subsection*{Золотое правило Ферми}
+\index{Золотое правило Ферми|(textbf}
+В квантовой физике, золотое правило Ферми позволяет вычислить вероятность перехода
+между двумя состояниями квантовой системы, используя нестационарную теорию возмущений.
+Хотя правило названо в честь Энрико Ферми, но большинство работы, приводящей к
+Золотому правилу было сделано Дираком.
+
+Предположим, что система находится первоначально в состоянии~$\ket{i}$ с
+гамильтонианом~$H_0$. Рассмотрим влияние независимого от времени гамильтониана
+возмущения~$H'$.
+
+Вероятность перехода из одного состояния в несколько состояний в единицу времени,
+например, из состояния~$\ket{i}$ в набор состояний~$\ket{f}$, дается в первом порядке
+теории возмущений:
+$$T_{i\to f}=\frac{2\pi}{\hbar}\bigl|\bra{f}H'\ket{i}\bigr|^2\rho,$$
+где $\rho$ является плотностью конечных состояний, и $\bra{f}H'\ket{i}$~--
+матричный элемент (в бра--кет нотации) возмущения, $H'$, между конечным и начальным
+состояниями.
+
+Золотое правило Ферми верно, когда $H'$ независим от времени, $\ket{i}$~--- состояние
+невозмущенного гамильтониана, состояния $\ket{f}$ формируют непрерывный спектр, и
+начальное состояние не было значительно обеднено (например, если рассеяние
+произошло в конечное состояние).
+
+Самый общий способ получить уравнение состоит в том, чтобы воспользоваться
+нестационарной теорией возмущения и взять предел для поглощения согласно предположению,
+что время измерения является намного б\'ольшим, чем время, необходимое для перехода.
+\index{Золотое правило Ферми|)textbf}

adddd/64.tex

@@ -0,0 +1,27 @@
+\subsection*{Вторичное квантование}
+\index{Квантование!вторичное|(textbf}
+\bf Вторичное квантование\н~--- метод описания многочастичных квантовомеханических
+систем.
+В особенности часто этот метод применяется для задач квантовой теории поля и в
+многочастичных задачах физики конденсированных сред. Суть метода вторичного
+квантования в том, что вместо волновых функций частиц в координатном или в
+импульсном представлении вводятся волновые функции в представлении чисел
+заполнения различных состояний одной частицы. Переходы между различными состояниями
+одной частицы при этом описываются как уменьшение числа заполнения, соответствующего
+одной волновой функции, на единицу, и увеличение числа заполнения другого состояния
+на единицу. Достоинство метода вторичного квантования в том, что он позволяет
+единообразно описывать системы с различным числом частиц, как с конечным фиксированным
+(в задачах физики конденсированных сред), так и с переменным, потенциально бесконечным
+(в задачах квантовой теории поля), числом частиц.
+
+Для частиц, подчиняющихся статистике Бозе--Эйнштейна операторы, изменяющие числа
+заполнения состояний на единицу работают так же как операторы рождения и
+уничтожения в задаче об одномерном гармоническом осцилляторе:
+$[a_i,a_j^{+}]=\delta_{ij}$, $[a_i,a_j]=0,$
+где квадратные скобки означают коммутатор, а $\delta_{ij}$~-- символ Кронекера.
+
+Для фермионов используются другие операторы, которые удовлетворяют
+антикоммутационным соотношениям:
+$$\left\{a_i,a_j^{+}\right\}=a_i a_j^{+}+a_j^{+}a_i=\delta_{ij},\qquad
+\left\{a_i,a_j\right\}=0$$
+\index{Квантование!вторичное|)textbf}

adddd/69.tex

@@ -0,0 +1,152 @@
+\subsection*{Деление и синтез ядер}
+\index{Ядерные реакции|(textbf}
+\bf Радиоактивность\н (от лат. radio~--- <<излучаю>>, radius~---
+<<луч>> и activus~--- <<действенный>>)~--- явление спонтанного превращения неустойчивого
+изотопа химического элемента в другой изотоп (обычно другого элемента) (радиоактивный
+распад), или (реже)~--- явление спонтанного испускания $\gamma$-частиц без превращения.
+\it Естественная радиоактивность\н~--- самопроизвольный распад ядер элементов,
+встречающихся в природе.\к Искусственная радиоактивность\н~--- самопроизвольный
+распад ядер элементов, полученных искусственным путем через соответствующие
+ядерные реакции.
+
+Э.~Резерфорд экспериментально установил, что соли урана испускают лучи трех типов,
+которые по-разному отклоняются в магнитном поле:
+\begin{itemize}
+	\item лучи первого типа отклоняются так же, как поток положительно заряженных
+		 частиц, их назвали $\alpha$-лучами;
+	\item  лучи второго типа отклоняются в магнитном поле так же, как поток
+		отрицательно заряженных частиц (в противоположную сторону), их назвали
+		$\beta$-лучами;
+	\item лучи третьего типа, которые не отклоняются магнитным полем, назвали
+	$\gamma$-излучением.
+\end{itemize}
+Энергетические спектры $\alpha$-частиц и $\gamma$-квантов, излучаемых радиоактивными
+ядрами, дискретные, а спектр $\beta$-частиц~--- непрерывный.
+
+\bf Ядерная реакция\н~--- процесс превращения атомных ядер, происходящий при их
+взаимодействии с элементарными частицами, $\gamma$-квантами и друг с другом, часто
+приводящий к выделению колоссального количества энергии. Ядерные реакции могут
+происходить как с выделением, так и с поглощением энергии. Реакции первого типа,
+экзотермические, служат основой ядерной энергетики и являются источником энергии
+звезд. Реакции, идущие с поглощением энергии (эндотермические), могут происходить
+только при условии, что кинетическая энергия сталкивающихся частиц (в системе центра
+масс) выше определенной величины (порога реакции).
+
+\paragraph*{Запись ядерных реакций.}
+Ядерные реакции записываются в виде специальных формул, в которых встречаются
+обозначения атомных ядер и элементарных частиц.\ж Первый способ\н написания формул
+ядерных реакций аналогичен записи формул реакций химических: слева записывается
+сумма исходных частиц, справа~--- сумма получившихся частиц (продуктов реакции),
+а между ними ставится стрелка.
+Так, реакция радиационного захвата нейтрона ядром кадмия-113 записывается так:
+${}^{113}_{48}\textrm{Cd} + n \rightarrow {}^{114}_{48}\textrm{Cd} + \gamma$.
+
+Мы видим, что число протонов и нейтронов справа и слева остается одинаковым
+(барионное число сохраняется). Это же относится к электрическим зарядам, лептонным
+числам и другим сохраняющимся величинам (энергия, импульс, момент импульса, и~т.п.).
+В некоторых реакциях, где участвует слабое взаимодействие, протоны могут
+превращаться в нейтроны и наоборот, однако их суммарное число не меняется.
+
+\bf Второй способ\н записи, более удобный для ядерной физики, имеет вид
+$ A (a, b\ldots) B$, где $A$~-- ядро мишени, $a$~-- бомбардирующая частица
+(в том числе ядро), $b\ldots$~-- испускаемые частицы (в том числе ядра),
+$B$~-- остаточное ядро. В скобках записываются более легкие продукты реакции,
+вне~--- более тяжелые. Так, вышеприведенная реакция захвата нейтрона может быть
+записана в таком виде:
+${}^{113}_{48}\textrm{Cd}(n, \gamma) {}^{114}_{48}\textrm{Cd}$.
+
+Первое принудительное ядерное превращение азота в кислород, которое провел
+Резерфорд, обстреливая азот $\alpha$-частицами, записывается в виде формулы
+${}^{14}_{7}\textrm{N} (\alpha, p) {}^{17}_{8}\textrm{O}$,
+где $p = {}^{1}_{1}\textrm{H}$~-- протон.
+В <<химической>> записи эта реакция выглядит, как
+${}^{14}_{7}\textrm{N} + \alpha \rightarrow p + {}^{17}_{8}\textrm{O}$.
+
+\paragraph*{Каналы и сечение реакций.}
+\index{Канал реакции}
+Типы и квантовое состояние частиц (ядер) до начала реакции определяют\ж входной
+канал реакции\н. После завершения реакции совокупность образовавшихся продуктов
+реакции и их квантовых состояний определяет\ж выходной канал реакции\н. Реакция
+полностью характеризуется входным и выходным каналами. Вероятность реакции
+определяется\ж поперечным сечением\н реакции. В лабораторной системе отсчета (где
+ядро-мишень покоится) вероятность взаимодействия в единицу времени равна
+произведению сечения (выраженного в единицах площади) на поток падающих частиц
+(выраженный в количестве частиц, пересекающих за единицу времени единичную площадку).
+Если для одного входного канала могут осуществляться несколько выходных каналов, то
+отношения вероятностей выходных каналов реакции равно отношению их сечений. В
+ядерной физике сечения реакций обычно выражаются в специальной единице~---\ж
+барнах\н\index{Барн}, равных $10^{-24}\,\text{см}^2$.
+\index{Ядерные реакции|)textbf}
+
+\subsection*{Ядерный реактор}
+\index{Ядерный реактор|(textbf}
+\bf Ядерный реактор\н~--- устройство, в котором осуществляется управляемая цепная
+ядерная реакция, сопровождающаяся выделением энергии.
+
+Превращение вещества сопровождается выделением свободной энергии лишь в том случае,
+если вещество обладает запасом энергий. Последнее означает, что микрочастицы
+вещества находятся в состоянии с энергией покоя большей, чем в другом возможном,
+переход в которое существует. Самопроизвольному переходу всегда препятствует\к
+энергетический барьер\н, для преодоления которого микрочастица должна получить
+извне какое-то количество энергии~---\ж энергии
+возбуждения\н\index{Энергия!возбуждения}. Существуют два способа преодоления
+энергетического барьера: либо за счет кинетической энергии сталкивающихся частиц,
+либо за счет энергии связи присоединяющейся частицы.
+
+Если иметь в виду макроскопические масштабы энерговыделения, то необходимую для
+возбуждения реакций кинетическую энергию должны иметь все или сначала хотя бы некоторая
+доля частиц вещества. Это достижимо только при повышении температуры среды до величины,
+при которой энергия теплового движения приближается к величине энергетического порога,
+ограничивающего течение процесса ($\sim10^7$\,К).
+
+Любой ядерный реактор состоит из следующих частей:
+\begin{itemize}
+	\item активная зона с ядерным топливом и замедлителем;
+    \item отражатель нейтронов, окружающий активную зону;
+    \item теплоноситель;
+    \item система регулирования цепной реакции, в том числе аварийная защита;
+    \item радиационная защита;
+    \item система дистанционного управления.
+\end{itemize}
+
+Основная характеристика реактора~--- его\ж выходная мощность\н. Мощность в 1~МВт
+соответствует цепной реакции, при которой происходит $3\cdot10^{16}$ делений в
+секунду.
+
+Текущее состояние ядерного реактора можно охарактеризовать\ж эффективным
+коэффициентом размножения нейтронов\н\index{Коэффициент!размножения}, $k$, или\ж
+реактивностью\н\index{Реактивность}~$\rho$, которые связаны следующим соотношением:
+$\rho = {{k-1} \over k}$.
+
+Для этих величин характерны следующие значения:
+\begin{itemize}
+	\item $k > 1$~--- цепная реакция нарастает во времени, реактор находится в
+		надкритичном состоянии, его реактивность $\rho > 0$;
+    \item $k < 1$~--- реакция затухает, реактор подкритичен, $\rho < 0$;
+    \item $k = 1$, $\rho = 0$~--- число делений ядер постоянно, реактор находится
+    	в стабильном критическом состоянии.
+\end{itemize}
+
+\bf Критический объем ядерного реактора\н~--- объем активной зоны реактора в
+критическом состоянии.\ж Критическая масса\н~--- масса делящегося вещества реактора,
+находящегося в критическом состоянии.
+С целью уменьшения утечки нейтронов, активной зоне придают сферическую или близкую к
+сферической форму.
+
+Ядерный реактор может работать с заданной мощностью в течение длительного времени
+только в том случае, если в начале работы имеет запас реактивности. Протекающие в
+реакторе процессы вызывают ухудшение размножающих свойств среды, и без механизма
+восстановления реактивности реактор не смог бы работать даже малое время.
+Первоначальный запас реактивности создается путем постройки активной зоны с
+размерами, значительно превосходящими критические. Чтобы реактор не становился
+надкритичным, в активную зону вводятся вещества-поглотители нейтронов.
+Управление ядерным реактором упрощает тот факт, что часть нейтронов при делении
+вылетает из осколков с запаздыванием, которое может составить от~$0.2$ до~$55$\,с.
+Благодаря этому, нейтронный поток и, соответственно, мощность изменяются достаточно
+плавно, давая время на принятие решения и изменение состояния реактора извне.
+
+На случай непредвиденного катастрофического развития цепной реакции, в каждом реакторе
+предусмотрено экстренное прекращение цепной реакции, осуществляемое сбрасыванием в
+активную зону специальных аварийных стержней или стержней безопасности~--- система
+аварийной защиты.
+\index{Ядерный реактор|)textbf}

adddd/72.tex

@@ -0,0 +1,40 @@
+\subsection*{Механизмы ядерных реакций}
+\index{Механизмы ядерных реакций|(textbf}
+Характер взаимодействия налетающей частицы с ядром зависит от ее кинетической
+энергии, массы, заряда и др. характеристик. Он определяется теми степенями свободы
+ядра (ядер) которые возбуждаются в ходе столкновения. Различие между ядерными
+реакциями включает и их различную длительность.
+
+Если налетающая частица лишь касается ядра-мишени, а длительность столкновения
+приблизительно равна времени, необходимому для прохождения налетающей частицей
+расстояния, равного радиусу ядра-мишени ($\sim10^{-22}$\,с), то такие реакции
+относят к классу\ж прямых\н. Общим для всех прямых
+ядерных реакций является селективное возбуждение небольшого числа определенных
+состояний (степеней свободы). В прямом процессе после первого столкновения
+налетающая частица имеет достаточную энергию, чтобы преодолеть ядерные силы
+притяжения в область действия которых она попала. Примерами прямого взаимодействия
+являются неупругое рассеяние нейтронов, реакции обмена зарядом.
+
+Угловые распределения продуктов прямых ядерных реакций (зависимость вероятности
+вылета от угла, отсчитанного от направления пучка) позволяют определить квантовые
+числа селективно заселяемых состояний в каждой конкретной реакции, а величина
+сечения при заданной энергии~--- структуру этих состояний.
+
+Если падающая частица не покидает область взаимодействия после первого столкновения,
+то она вовлекается в каскад последовательных столкновений, в результате которых ее
+начальная кинетическая энергия постепенно распределяется среди нуклонов ядра и
+возбужденными оказываются многие степени свободы, а состояние ядра постепенно
+усложняется.
+В процессе дальнейшей релаксации наступает статистическое равновесие и образуется
+составное ядро, время жизни которого~$\sim10^{-14}\div10^{-18\,}$с. Распад
+составного ядра не зависит от способа его образования. Тип распада определяется
+энергией возбуждения, угловым моментом, четностью и изотопическим спином ядра.
+Энергетический спектр частиц, испускаемых в процессе девозбуждения составного ядра,
+характеризуется максвелловской формой и симметричным распределением
+<<вперед~--- назад>> относительно пучка (в системе центра инерции).
+
+В случае распада средних и тяжелых составных ядер вероятность испускания нейтронов
+значительно превышает вероятность эмиссии заряженных частиц, вылету которых
+препятствует кулоновский барьер ядра. В тяжелых ядрах с испусканием нейтронов
+конкурируют процессы деления ядер и альфа-распада.
+\index{Механизмы ядерных реакций|)textbf}

adddd/75.tex

@@ -0,0 +1,28 @@
+\subsection*{Электромагнитное взаимодействие}
+\index{Взаимодействие!электромагнитное|(textbf}
+Электромагнитное взаимодействие~--- одно из четырех\ж фундаментальных
+взаимодействий\н. Электромагнитное взаимодействие существует между частицами,
+обладающими электрическим зарядом, а также между электрически нейтральными
+составными частицами, части которых обладают зарядом. Например, нейтрон~--- нейтральная
+частица, однако он содержит в своем составе заряженные кварки и потому участвует в
+электромагнитном взаимодействии (в частности, обладает ненулевым магнитным моментом).
+
+Из фундаментальных частиц в электромагнитном взаимодействии участвуют кварки,
+электрон, мюон и тауон, а также заряженные калибровочные $W^{\pm}$ бозоны.
+С точки зрения квантовой теории поля электромагнитное взаимодействие переносится безмассовым бозоном~---\ж фотоном\н\index{Фотон}.
+
+Электромагнитное взаимодействие отличается от слабого и сильного взаимодействия
+своим дальнодействующим характером~--- сила взаимодействия между двумя зарядами
+спадает только как вторая степень расстояния. По такому же закону спадает с
+расстоянием гравитационное взаимодействие. Электромагнитное взаимодействие
+заряженных частиц намного сильнее гравитационного, и единственная причина, по
+которой электромагнитное взаимодействие не проявляется с большой силой на
+космических масштабах~--- электрическая нейтральность материи, то есть наличие
+в каждой области Вселенной с высокой степенью точности равных количеств
+положительных и отрицательных зарядов.
+
+На проводник с током, помещенный в магнитное поле, действует\ж сила Ампера\н:
+$\vec{F}_A = I \cdot [\Delta \vec{l} \times \vec{B}]$.
+На заряженную частицу, движущуюся в магнитном поле, действует\ж сила Лоренца\н:
+$\vec{F}_L = q \cdot [\vec{v} \times \vec{B}]$.
+\index{Взаимодействие!электромагнитное|)textbf}

adddd/79.tex

@@ -0,0 +1,69 @@
+\subsection*{Нуклеосинтез во Вселенной. Ядерные реакции в звездах}
+\index{Нуклеосинтез|(textbf}
+\bf Нуклеосинтез\н~--- процесс синтеза ядер химических элементов тяжелее водорода.
+Различают\к первичный нуклеосинтез\н, проходивший на начальных стадиях существования
+Вселенной в процессе Большого Взрыва и\к звездный нуклеосинтез\н.
+
+В процессе первичного нуклеосинтеза образуются элементы не тяжелее лития.
+Стандартная модель Большого Взрыва предсказывает следующее соотношение элементов:
+H~--- 75\%, ${}^4$He~--- 25\%, H${}_2$~--- $3\cdot10^{-5}$\%,
+${}^3$He~--- $2\cdot10^{-5}$\%, ${}^7$Li~--- $10^{-9}$\%, что хорошо согласуется с
+экспериментальными данными.
+
+Синтез более тяжелых ядер происходит в звездах. Легкие ядра (до углерода ${}^{12}$C
+включительно) могут синтезироваться в недрах относительно немассивных звезд в\ж
+цикле Бете\н\index{Цикл!Бете}~(двухчастичные взаимодействия) и тройной гелиевой
+реакции:
+${}^4\text{He}+{}^4\text{He}\to{}^8\text{Be}$,
+${}^8\text{Be} + {}^4\text{He}\to{}^{12}\text{C}$.
+
+Ядра до железа ${}^{56}$Fe синтезируются путем слияния более легких ядер в недрах
+массивных звезд, синтез тяжелых и сверхтяжелых ядер идет путем нейтронного захвата
+в предсверхновых звездах и при взрывах сверхновых.
+Экспериментальным подтверждением этого факта служит низкое содержание тяжелых
+элементов в старых звездах, образовавшихся на ранних стадиях эволюции Вселенной.
+\index{Нуклеосинтез|)textbf}
+
+\subsection*{Космические лучи}
+\index{Космические лучи|(textbf}
+Естественная радиоактивность космоса (\bf космические лучи\н\index{Космические лучи})
+представляет собой поток заряженных частиц высоких энергий, падающих на Землю из
+космического пространства (первичные лучи), а также поток вторичных частиц,
+родившихся в реакциях в верхних слоях земной атмосферы. До развития ускорительной
+техники космические лучи служили единственным источником элементарных частиц высокой
+энергии.
+Основными источниками первичных космических лучей являются взрывы сверхновых звезд (галактические космические лучи) и Солнце.
+
+Химический спектр космических лучей в пересчете энергии на нуклон более чем на 94\%
+состоит из протонов, еще на 4\%~--- из ядер гелия ($\alpha$-частиц). Есть также
+ядра других элементов, но их доля значительно меньше. В пересчете энергии на
+частицу доля протонов составляет около 35\%, доля тяжелых ядер соответственно больше.
+Кроме того, в состав космических лучей входят электроны, позитроны и антиадроны.
+
+Традиционно частицы, наблюдаемые в космических лучах, делят на группы: легкие, средние,
+тяжелые и сверхтяжелые. Особенностью химического состава первичных лучей является
+аномально высокое (в несколько тысяч раз) содержание ядер легкой группы (литий,
+бериллий, бор) по сравнению с составом звезд и межзвездного газа. Данное явление
+объясняется тем, что частицы космических лучей под воздействием галактического
+магнитного поля хаотически блуждают в пространстве, прежде чем достигнуть Земли.
+За время блуждания ядра сверхтяжелой группы могут неупруго провзаимодействовать с
+межзвездным газом и расколоться на более легкие фракции. Данное предположение
+подтверждается тем, что космические лучи обладают очень высокой степенью изотропии.
+
+В результате взаимодействия с ядрами атмосферы первичные космические лучи (в
+основном, протоны) создают большое число вторичных частиц~--- пионов, протонов,
+нейтронов, мюонов, электронов, позитронов и фотонов. Таким образом, вместо одной
+первичной частицы возникает большое число вторичных частиц, которые делятся на
+адронную, мюонную и электронно--фотонную компоненты. Такой каскад покрывает
+большую территорию и называется\ж широким атмосферным ливнем\н.
+
+В одном акте взаимодействия протон обычно теряет~$\sim~50$\% своей энергии, а в
+результате взаимодействия возникают в основном пионы. Каждое последующее
+взаимодействие первичной частицы добавляет в каскад новые адроны, которые летят
+преимущественно по направлению первичной частицы, образуя адронное ядро ливня.
+
+Образующиеся пионы могут взаимодействовать с ядрами атмосферы, а могут распадаться,
+формируя мюонную и электронно-фотонную компоненты ливня. Адронная компонента до
+поверхности Земли практически не доходит, превращаясь в мюоны, нейтрино и
+гамма-кванты.
+\index{Космические лучи|)textbf}

adddd/80.tex

@@ -0,0 +1,123 @@
+\subsection*{Взаимодействие частиц и излучений с веществом}
+\index{Взаимодействие!частиц с веществом|(textbf}
+\subsubsection*{Прохождение тяжелых частиц через вещество}
+Тяжелая заряженная частица взаимодействует с электрическими полями электронов
+и атомных ядер. Она либо ионизует, либо возбуждает атомы. Осуществляется также
+и чисто ядерное взаимодействие частицы с атомным ядром. Основными характеристиками
+при ионизации являются\ж средние ионизационные потери\н частицы на единицу
+длины пути, $dE/dx$, а также ее\ж полный пробег\н в веществе,~$R$.
+
+При прохождении частицы с зарядом $Ze$ мимо электрона происходит передача
+электрону импульса $p=2Ze^2/bv$, где $v$~-- скорость частицы, $b$~-- прицельный
+параметр (минимальное расстояние между частицей и электроном).
+За счет взаимодействия частица теряет, а электрон приобретает энергию $p^2/2m_e$.
+При прохождении частицы через плоскопараллельный слой вещества происходит потеря
+энергии за счет взаимодействия со всеми электронами.
+Для полного пробега частицы получим формулу: $R=(M/z^2)f(v_0)+\C$.
+
+\subsubsection*{Прохождение легких частиц через вещество}
+Путь легкой частицы в среде будет не прямолинейным, а извилистым за счет значительной
+величины изменения импульса частицы при взаимодействии. Если интенсивность пучка
+тяжелых частиц резко обрывается при достижении глубины, равной~$R$, то интенсивность
+пучка легких частиц убывает плавно. Можно ввести понятие\ж максимального\н и\ж
+среднего\н пробега. Максимальный пробег~--- минимальная толщина вещества, полностью
+задерживающая поток частиц. Средний пробег~--- средняя длина прямолинейного участка
+пути частицы.
+
+Еще одной особенностью взаимодействия легких частиц с веществом является то, что
+электрон (позитрон) в результате столкновений излучает (тормозное излучение), т.е.
+помимо ионизационных появляются и\ж радиационные потери\н. Кроме того, при
+движении электрона в среде проявляются\к квантовые обменные эффекты\н, наблюдающиеся
+во всякой системе тождественных частиц. Взаимодействие позитрона и электрона среды
+может привести к их аннигиляции.
+
+Торможение электронов высоких энергий используется в электронных ускорителях для
+получения пучков $\gamma$-лучей. В классическом приближении интенсивность
+тормозного излучения определяется выражением
+$w=\frac23\frac{e^2}{c^3}\dot v^2,$
+где $\dot v=F/m_e$~-- ускорение электрона. Исходя из этой формулы, получим,
+что интенсивность излучения при торможении протона в $(m_p/m_e)^2\approx3.4\cdot
+10^6$~раз слабее излучения электронов.
+
+Тормозное излучение при взаимодействии электрона с атомом сильно зависит от
+степени экранирования ЭП ядра атомными электронами. Пренебрегая экранированием,
+можно утверждать, что теряемая электроном на радиационное торможение энергия
+пропорциональна плотности вещества и проходимому в нем пути,
+$-(dE/dx)\ind{рад}=E/l_r$, где $l_r$~--\ж радиационная длина\н\index{Длина!радиационная}.
+
+Отношение радиационных потерь к ионизационным можно рассчитать при помощи
+приближенного соотношения
+$$\frac{(dE/dx)\ind{рад}}{(dE/dx)\ind{иониз}}\approx\frac{EZ}{800},$$
+где $E$ измеряется в МэВ. Энергия, $E\ind{кр}$, при которой радиационные потери
+становятся равными ионизационным, называется\ж
+критической\н\index{Энергия!критическая}: $E\ind{кр}\approx800/Z$.
+При очень высоких энергиях можно получить формулу для определения энергии
+электрона: $E=E_0\exp(-x/l_r)$.
+\index{Взаимодействие!частиц с веществом|)textbf}
+
+\subsubsection*{Прохождение $\gamma$-частиц через вещество}
+\index{Взаимодействие!излучения с веществом|(textbf}
+К $\gamma$-излучению\index{g-излучение@$\gamma$-излучение} относят электромагнитные
+волны, длина которых значительно меньше межатомных расстояний, т.е.
+$\lambda\ll1\Ang$ или $E\gg12.5\,$кэВ. Наибольший интерес для практических приложений
+представляет область от десятков кэВ до сотен МэВ.
+
+Теория прохождения $\gamma$-излучения через вещество~--- проблема квантовой
+электродинамики. За счет электромагнитных взаимодействий $\gamma$-излучение
+поглощается и рассеивается веществом. Однако, радиус взаимодействия $\gamma$-квантов
+и электрона ограничен комптоновской длиной волны электрона (порядка $10^{-13}$\,м),
+поэтому вероятность таких столкновений довольно мала.
+Т.к. $\gamma$-частицы являются безмассовыми, они не могут замедляться в веществе,
+взаимодействие приводит только к изменению их траекторий, поглощению или
+рождению пар частица--античастица.
+Для квантов нельзя ввести понятие пробега.
+
+При прохождении через вещество интенсивность $\gamma$-пучка экспоненциально
+убывает, подобно закону Бугера: $I(x)=I(0)\exp(-n\sigma x)$, где $\sigma$--
+полное эффективное сечение ослабления, $n$~-- концентрация атомов поглотителя.
+Основными процессами, выводящими кванты из параллельного пучка, являются
+фотоэффект, эффект Комптона и рождение электронно--позитронных пар.
+
+Отличие фотоэффекта на $\gamma$-квантах в том, что электрон не может поглотить
+или испустить квант такой энергии. Вся энергия кванта передается электрону
+и атомному остатку (при этом происходит ионизация). Эффективное сечение фотоэффекта
+сильно зависит от энергии кванта, испытывая резкие падения на энергиях ионизации с
+$i$-й оболочки и соблюдая общее падение при увеличении энергии.
+Вероятность фотоэффекта пропорциональна примерно квадрату заряда ядра, поэтому
+он наиболее существенен при взаимодействии $\gamma$-квантов с тяжелыми ядрами.
+
+При сильном возрастании энергии кванта (больше энергии связи электронов в атоме)
+наибольшая доля энергетических потерь приходится на эффект Комптона.
+Сечение рассеяния <<мягких>> $\gamma$-квантов ($h\nu\ll m_ec^2$) на электроне
+определяется\ж формулой Томсона\н\index{Формула!Томсона}:
+$$\sigma_T=\frac{8\pi}{3}r_e^2=0.665\cdot10^{-28}\,\text{см}^2,$$
+где $r_e$~-- классический <<радиус>> электрона ($r_e=e^2/m_ec^2=2.82\cdot10^{-15}\,$м).
+Томсоновское рассеяние является когерентным. Однако, рассеяние квантов с б\'ольшими
+энергиями уже не может описываться формулой Томсона и является некогерентным.
+Вероятность комптоновского рассеяния на ядрах значительно ниже, т.к. в этом случае
+роль $r_e$ играет величина $Z^2e^2/M\ind{яд}c^2$.
+
+При аннигиляции электрона и позитрона должны возникать по меньшей мере два
+$\gamma$-кванта (иначе нарушался бы закон сохранения импульса). Следовательно,
+свободно распространяющийся квант не может породить пару позитрон--электрон.
+Однако, рождение таких пар может происходить в электрическом поле ядра.
+Пары рождаются в околоядерной области толщиной порядка комптоновской длины
+волны электрона. Импульс отдачи воспринимается ядром, что обеспечивает ЗСИ.
+Для того, чтобы квант породил электрон--позитронную пару, его энергия должна
+быть больше энергий покоя этих частиц (порядка 1\,МэВ). Если же пара рождается
+при взаимодействии кванта с электроном, электрон получает энергию того же
+порядка, что и частица пары, поэтому в данном случае энергия кванта должна
+существенно превышать 1\,МэВ. В области от~2.5 до~25\,МэВ расчеты для эффективного
+сечения образования пары на атомном ядре приводят к выражению
+$$\sigma\ind{пар}\propto Z^2\ln(\hbar\omega/m_ec^2).$$
+При очень высоких энергиях $\sigma\ind{пар}\approx0.08Z^2r_e^2$ из-за экранирования
+заряда ядра электронами. Для квантов со сверхбольшими энергиями рождение пар
+становится единственным механизмом поглощения $\gamma$-излучения в веществе.
+\index{Взаимодействие!излучения с веществом|)textbf}
+\medskip
+
+Помимо перечисленных возможны и такие взаимодействия частиц или излучения с
+веществом как: упругие соударения с атомными ядрами, излучение Вавилова--Черенкова,
+аннигиляционные потери, ядерный фотоэффект (выбивание из ядер нуклонов),
+процесс рождения мюонных пар, электрон--позитронные ливни (при сверхбольших
+энергиях квантов или частиц), наведение радиоактивности.

adddd/81.tex

@@ -0,0 +1,65 @@
+\subsection*{Принципы и методы ускорения заряженных частиц}
+\index{Ускоритель|(textbf}
+Ускоритель заряженных частиц~--- установка, служащая для ускорения заряженных
+частиц (элементарных частиц, ионов) до высоких энергий. Простейшее представление
+об ускорителе дает устройство электронно-лучевой трубки телевизора. Современные
+ускорители, подчас, являются огромными дорогостоящими комплексами, которые не может
+позволить себе даже крупное государство. Например, возводимый в настоящий момент
+Большой адронный коллайдер в ЦЕРНе, представляет собой кольцо периметром 27~км,
+потребляющее 120~МВт электроэнергии.
+
+В основе работы ускорителя заложено взаимодействие заряженных частиц с
+ЭП и МП. ЭП способно напрямую совершать работу над частицей, то есть увеличивать
+ее энергию. МП же, создавая силу Лоренца, лишь отклоняет частицу, не изменяя ее
+энергии, и задает орбиту, по которой движутся частицы.
+
+Ускорители можно принципиально разделить на две большие группы: линейные ускорители,
+где пучок частиц однократно проходит ускоряющие промежутки, и циклические ускорители,
+в которых пучки движутся по замкнутым кривым типа окружностей, проходя ускоряющие
+промежутки много раз. Можно также классифицировать ускорители по назначению: коллайдеры,
+источники нейтронов, бустеры, источники синхротронного излучения, установки для терапии
+рака, промышленные ускорители.
+
+Идеологически наиболее простым является\ж линейный ускоритель\н. Высоковольтное
+ЭП создается т.н.\ж генератором
+Ван~де~Граафа\н\index{Генератор Ван~де~Граафа}, основанном на механическом переносе
+зарядов транспортерной лентой. Максимальные электрические напряжения~$\sim20\,$МВ
+определяют максимальную энергию частиц:~$\sim20\,$МэВ.
+
+Идея\ж циклотрона\н\index{Циклотрон} проста. Между двумя полукруглыми полыми
+электродами, т.н. дуантами, приложено переменное электрическое напряжение. Дуанты
+помещены между полюсами электромагнита, создающего постоянное МП.
+Частица, вращаясь по окружности в магнитном поле, ускоряется на каждом обороте
+ЭП в щели между дуантами. Для этого необходимо, чтобы частота
+изменения полярности напряжения на дуантах была равна частоте обращения частицы.
+Иными словами, циклотрон является резонансным ускорителем. Понятно, что с увеличением
+энергии, на каждом обороте, радиус траектории частицы будет увеличиваться, пока
+она не выйдет за пределы дуантов. Энергия частиц~--- до 50\,МэВ на нуклон.
+
+\bf Бетатрон\н~--- циклический ускоритель, в котором ускорение частиц осуществляется
+вихревым ЭП, индуцируемым изменением магнитного потока,
+охватываемого орбитой пучка. Поскольку для создания вихревого ЭП
+необходимо изменять МП сердечника, а МП в несверхпроводящих
+машинах обычно ограничены эффектами насыщения железа на уровне $\sim20\,$кГс,
+возникает ограничение сверху на максимальную энергию бетатрона. Бетатроны
+используются преимущественно для ускорения электронов до энергий $10\div100\,$МэВ
+(максимум достигнутой в бетатроне энергии~--- 300\,МэВ).
+
+Принципиальное отличие\ж фазотрона\н\index{Фазотрон} от циклотрона~--- изменяемая в
+процессе ускорения частота ЭП. Это позволяет, за счет автофазировки,
+поднять максимальную энергию ускоряемых ионов по сравнению с предельным значением
+для циклотрона. Энергия в фазотронах достигает $600\div700\,$МэВ.
+
+\bf Синхрофазотрон\н\index{Синхрофазотрон}~--- циклический ускоритель с постоянной
+длиной равновесной орбиты. Чтобы частицы в процессе ускорения оставались на той же
+орбите, изменяется как ведущее МП, так и частота ускоряющего
+ЭП. Большинство современных циклических ускорителей являются сильнофокусирующими
+синхрофазотронами. Для ультрарелятивистских электронов в процессе ускорения частота
+обращения практически не меняется, и используются\ж синхротроны\н\index{Синхротрон}~---
+циклические ускорители с постоянной длиной орбиты и постоянной частотой ускоряющего
+ЭП, но изменяющимся ведущим МП.
+
+Кроме научных исследований, небольшие линейные ускорители электронов находят
+широкое применение в пищевой промышленности (для стерилизации продуктов питания)
+и медицине (лечение рака).
+\index{Ускоритель|)textbf}

adddd/82.tex

@@ -0,0 +1,89 @@
+\subsection*{Методы детектирования частиц}
+\index{Детекторы|(textbf}
+\bf Камера Вильсона\н\index{Камера Вильсона}~--- один из первых в истории приборов для регистрации следов
+(треков) заряженных частиц.
+Принцип действия камеры использует явление конденсации перенасыщенного пара: при
+появлении в среде пара каких-либо центров конденсации (в частности, ионов,
+сопровождающих след быстрой заряженной частицы) на них образуются мелкие капли
+жидкости. Эти капли достигают значительных размеров и могут быть сфотографированы.
+Источник исследуемых частиц может располагаться либо внутри камеры, либо вне ее
+(в этом случае частицы залетают через прозрачное для них окно). Для исследования
+количественных характеристик частиц (например, массы и скорости) камеру помещают
+в МП, искривляющее треки.
+
+Камера Вильсона сыграла огромную роль в изучении строения вещества. На протяжении
+нескольких десятилетий она оставалась практически единственным инструментом для
+визуального исследования ядерных излучений. Впоследствии камера Вильсона в качестве
+основного средства исследования радиации уступила место пузырьковым и искровым камерам.
+
+\bf Пузырьковая камера\н\index{Пузырьковая камера} заполнена жидкостью, которая находится в состоянии,
+близком к вскипанию. При резком уменьшении давления жидкость становится перегретой.
+Если в данном состоянии в камеру попадет ионизирующая частица, то ее траектория
+будет отмечена цепочкой пузырьков пара и может быть сфотографирована.
+
+В качестве рабочей жидкости наиболее часто применяют жидкие водород и дейтерий
+(криогенные пузырьковые камеры), а также пропан, различные фреоны, ксенон, смесь
+ксенона с пропаном (тяжеложидкостные пузырьковые камеры).
+Перегрев жидкости достигается за счет быстрого понижения давления до значения,
+при котором температура жидкости оказывается выше температуры кипения.
+Понижение давления осуществляется за время $\sim5\div15\,$мс перемещением поршня
+либо сбросом внешнего давления из объема, ограниченного гибкой мембраной.
+
+Частицы впускаются в камеру в момент ее максимальной чувствительности. Спустя
+некоторое время, необходимое для достижения пузырьками достаточно больших размеров,
+камера освещается и следы фотографируются (стереофотосъемка с помощью 2--4 объективов).
+После фотографирования давление поднимается до прежней величины, пузырьки исчезают,
+и камера снова оказывается готовой к действию. Весь цикл работы составляет
+величину менее 1\,с, время чувствительности~$\sim10\div40\,$мс.
+
+Пузырьковые камеры (кроме ксеноновых) размещаются в сильных магнитных полях. Это
+позволяет определить импульсы заряженных частиц по измерению радиусов кривизны их
+траекторий.
+
+Пузырьковые камеры, как правило, используются для регистрации актов взаимодействия
+частиц высоких энергий с ядрами рабочей жидкости или актов распада частиц.
+В первом случае рабочая жидкость исполняет роли и регистрирующей среды,
+и среды-мишени.
+Основное преимущество пузырьковой камеры~--- изотропная пространственная
+чувствительность к регистрации частиц и высокая точность измерения их импульсов.
+Недостаток пузырьковой камеры~--- слабая управляемость, необходимая для отбора
+нужных актов взаимодействия частиц или их распада.
+
+\bf Сцинтилляторы\н\index{Сцинтиллятор}~--- вещества, обладающие способностью
+излучать свет при поглощении ионизирующего излучения. Как правило, излучаемое
+количество фотонов для данного типа излучения приближенно пропорционально
+поглощенной энергии, что позволяет получать энергетические спектры излучения.
+Сцинтилляционные детекторы ядерных излучений~--- основное применение сцинтилляторов.
+В сцинтилляционном детекторе свет, излученный при сцинтилляции, собирается на
+фотоприемнике, преобразуется в импульс тока, усиливается и записывается той или
+иной регистрирующей системой.
+
+Даже при поглощении частиц с одинаковой энергией амплитуда импульса на выходе
+фотоприемника сцинтилляционного детектора меняется от события к событию. Это связано
+со статистическим характером процессов сбора фотонов на фотоприемнике и последующего
+усиления; с различной вероятностью доставки фотона к фотоприемнику из разных точек
+сцинтиллятора; с разбросом высвечиваемого числа фотонов. В результате, в набранном
+спектре линия (которая для идеального детектора представляла бы дельта-функцию)
+оказывается размытой, ее можно представить в виде гауссианы с дисперсией~$\sigma$.
+В качестве характеристики энергетического разрешения детектора используется полная
+ширина линии на половине высоты (FWHM), отнесенная к медиане линии и выраженная
+в процентах. FWHM в 2,355 раза больше дисперсии гауссианы. Поскольку энергетическое
+разрешение зависит от энергии (как правило, оно пропорционально $E^{-1/2}$), его
+следует указывать для конкретной энергии. Чаще всего разрешение указывают для
+энергии гамма-линии цезия-137 (661~кэВ).
+
+\bf Счетчик Гейгера--Мюллера\н\index{Счетчик Гейгера--Мюллера}~---  газоразрядный
+прибор для подсче  та числа попавших в него ионизирующих частиц. Представляет собой
+газонаполненный конденсатор, пробивающийся при пролете ионизирующей частицы через
+объем газа.
+Дополнительная электронная схема обеспечивает счетчик питанием (как правило, не
+менее 300\,В), обеспечивает, при необходимости, гашение разряда и подсчитывает
+количество разрядов.
+
+Счетчики Гейгера разделяются на несамогасящиеся и самогасящиеся (не требующие
+внешней схемы прекращения разряда).
+Чувствительность счетчика определяется составом газа, его объемом и материалом
+(и толщиной) его стенок.
+В бытовых дозиметрах и радиометрах производства СССР и России обычно применяются
+400-вольтовые счетчики.
+\index{Детекторы|)textbf}

chap02.tex

@@ -0,0 +1,539 @@
+%\thispagestyle{empty}
+%\chapter{Колебания и волны}
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+\section{Колебательное движение}
+\index{Колебания|(textbf}
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+\subsection*{Собственные одномерные колебания. Гармонические колебания}
+\bf Колебания\н\index{Колебания}~--- процессы, в той или иной степени
+повторяющиеся во времени (механические, электромагнитные, электромеханические).\ж
+Свободные\н (собственные) колебания\index{Колебания!свободные}~--- колебания,
+происходящие в отсутствие переменных внешних воздействий и возникающие вследствие
+отклонения системы от положения равновесия.\ж Периодические\н колебания~---
+колебания, происходящие с повторением всех характеризующих систему величин
+через определенные равные промежутки времени $T$.\ж Гармонические\н
+колебания\index{Колебания!гармонические}~--- подчиняющиеся гармоническому
+закону $S(t)=A\sin(\omega t+\phi_0)$.
+
+Одномерным называется движение с одной степенью свободы. Если точка
+движется в одномерной потенциальной яме, ее движение является
+финитным, причем\к одномерное финитное движение является колебательным\н.
+
+Рассмотрим случай, когда на точку действует квазиупругая сила
+$F=-kx$, возвращающая ее в положение равновесия. Тогда $m\ddot x+kx=0$~\Arr
+$x=\C_1\cos\omega_0t+\C_2\sin\omega_0t$, $\omega_0=\sqrt{k/m}$.
+
+Пусть $\C_1=A\sin\alpha$, $\C_2=A\cos\alpha$, получим\ж уравнение
+колебания\н гармонического осциллятора (ГО)\index{Уравнение!колебаний!гармонического осциллятора}:
+$\boxed{x=A\sin(\omega_0t+\alpha)}\,$.
+
+Фазовой траекторией ГО является\ж эллипс\н:
+$$E=\frac{p^2}{2m}+\frac{kx^2}2;\quad\frac{p^2}{2mE}+\frac{x^2}{2E/k}=1\quad\Arr
+\quad \frac{p^2}{a^2}+\frac{x^2}{b^2}=1.$$
+Полуоси эллипса равны $a=\sqrt{2mE}$, $b=\sqrt{2E/k}$.
+Площадь эллипса: $\pi ab=2\pi E/\omega_0=E/\nu$~--- функция энергии
+и частоты системы.
+
+Гармонические колебания удобно изображать графически:\ж метод
+векторных диаграмм\н\index{Диаграмма!векторная}. Введем на плоскости
+$XOY$ вектор $\vec A$, составляющий с осью $OX$ угол $\phi=\omega t+\phi_0$
+(фаза в данный момент времени), модуль которого равен амплитуде колебаний.
+Тогда $A_y=S=A\sin(\omega t+\phi_0)$. Т.е. колебания $S$ можно
+рассматривать как колебания проекции $A_y$ вектора,
+вращающегося против часовой стрелки в плоскости $XOY$ с угловой
+скоростью $\omega$.
+
+\subsection*{Сложение гармонических колебаний}
+\bf Сложение колебаний\н~--- это нахождение
+закона результирующих колебаний системы в случаях, когда она одновременно
+участвует в нескольких колебательных процессах.
+
+В сложении колебаний интересны два предельных случая: одинаково
+направленные колебания и взаимно перпендикулярные колебания.
+
+\subsubsection*{Сложение одинаково направленных колебаний}
+\float{O}{\includegraphics[width=5cm]{pic/Sum_kol}}
+Пусть $S_1=A_1\sin(\omega_1t+\phi_1)$, $S_2=A_2\sin(\omega_2t+\phi_2)$,
+$S=S_1+S_2=A(t)\sin\Phi(t)$. Пусть $\Phi_i=\omega_it+\phi_i$, $i=\overline{1,2}$.
+Рассмотрим сумму на фазовой диаграмме: $\vec A(t)=\vec A_1(t)+\vec A_2(t)$.
+По теореме косинусов, $A^2=A_1^2+A_2^2+2A_1A_2\cos(\Phi_2-\Phi_1)$.
+Тогда $$\tg\Phi=\frac{A_1\sin\Phi_1+A_2\sin\Phi_2}{A_1\cos\Phi_1+A_2\cos\Phi_2}.$$
+
+\bf Когерентными\н\index{Колебания!когерентные} называют такие колебания,
+у которых $\dfrac{d}{dt}(\Phi_2-\Phi_1)\equiv0$, т.е. у них
+должны быть равными собственные частоты $\omega_1=\omega_2=\omega$.~\Arr
+$$S=A\sin(\omega t+\phi_0),$$ где $A^2=A_1^2+A_2^2+2A_1A_2\cos(\phi_2-\phi_1)$,
+$\tg\phi_0=\dfrac{A_1\sin\phi_1+A_2\sin\phi_2}{A_1\cos\phi_1+A_2\cos\phi_2}$.
+
+Видно, что в зависимости от сдвига фаз $\Delta\phi$:
+$$A=\{|A_1-A_2|,\;\Delta\phi=\pm(2m+1)\pi;\quad A_1+A_2,\;\Delta\phi=\pm2\pi m\}.$$
+
+\bf Некогерентные\н колебания можно приближенно считать когерентными лишь в
+течение промежутков времени, за которые $\Delta\Phi$ не успевает значительно
+измениться: $|\omega_1-\omega_2|\Delta t\ll2\pi$,
+или $\Delta t\ll\tau\ind{ког}$, где $\tau\ind{ког}=\dfrac{2\pi}{|\omega_2-\omega_1|}$~--\ж
+время когерентности\н\index{Время!когерентности}.
+
+\subsubsection*{Биения}
+Если $|\omega_1-\omega_2|\ll\omega_1$, наблюдаются\ж биения\н\index{Биения}.
+
+\begin{pict}
+\includegraphics[width=12cm]{pic/Bienie}
+\end{pict}
+Начнем отсчитывать время от момента $\phi_1=\phi_2=\phi_0$:
+$S_1=A_1\sin(\omega_1t+\phi_0)$, $S_2=A_2\sin(\omega_2t+\phi_0)=
+A_2\sin(\omega_1t+\phi_0+\phi(t))$, где $\phi(t)=(\omega_2-\omega_1)t$.
+
+В этом случае $S=A(t)\sin(\omega_1t+\phi_0+\psi(t))$, где
+$A^2(t)=A_1^2+A_2^2+2A_1A_2\cos\phi(t)$, $\tg\psi(t)=\dfrac{A_2\sin\phi(t)}{A_1+A_2\cos\phi(t)}$
+($\psi$~-- угол между векторами $A_1$ и $A_2$).
+
+В частности, при $A_1=A_2=A_0$: $A(t)=2A_0\cos\dfrac{\omega_2-\omega_1}2t$;
+$\psi(t)=\dfrac{\omega_2-\omega_1}2t$. Так что
+$$S=2A_0\cos\left(\frac{\omega_2-\omega_1}2t\right)\sin\left(
+\frac{\omega_2-\omega_1}2t+\phi_0\right).$$
+
+$A(t)$ изменяется от $|A_2-A_1|$ до $A_1+A_2$ с частотой
+$\Omega=|\omega_2-\omega_1|$~---\ж циклическая частота
+биений\н\index{Частота!биений}.
+Т.к. $\Omega\ll\omega$, то $A$ условно называют\ж амплитудой биений\н.
+Период биений: $T=2\pi/\Omega=(|T_2^{-1}-T_1^{-1}|^{-1})$,
+частота биений $\nu=|\nu_2-\nu_1|$.
+
+\paragraph{Гармонический анализ}\index{Гармонический анализ}
+Любое сложное периодическое колебание можно представить в виде
+разложения в ряд Фурье\index{Ряд Фурье} с основной циклической частотой
+$\omega$:
+$$S(t)=\frac{a_0}2+\sum_{n=1}^\infty A_n\sin(n\omega t+\phi_n),
+\quad\text{ или }\quad
+S(t)=\frac{a_0}2+\sum_{n=1}^\infty(a_n\cos n\omega t+b_n\sin n\omega t);$$
+$$a_n=\frac2{T}\Int_{-T/2}^{T/2}S\cos n\omega t\,dt,\qquad
+b_n=\frac2{T}\Int_{-T/2}^{T/2}S\sin n\omega t\,dt.$$
+
+Негармонические же колебания можно представить в виде интеграла
+Фурье\index{Интеграл!Фурье}:
+$$S\Int_{-\infty}^{\infty}(A(t)\cos\omega t+B(t)\sin\omega t)d\omega.$$
+
+\subsubsection*{Сложение взаимно перпендикулярных колебаний. Фигуры Лиссажу}
+Рассмотрим два перпендикулярных колебания $x=A_1\sin(\omega t+\phi_1)$
+и $y=A_2\sin(\omega t+\phi_2)$.
+Их траектория~--- эллипс, причем колеблющаяся точка описывает его
+за период $T=2\pi/\omega$. Данный вид колебаний является\ж эллиптически
+поляризованным\н\index{Колебания!поляризованные}. Траектория
+колебаний в общем случае описывается уравнением\index{Уравнение!колебаний!перпендикулярных}:
+$$\frac{x^2}{A_1^2}+\frac{y^2}{A_2^2}-\frac{2xy}{A_1A_2}\cos(\phi_2-\phi_1)=
+\sin^2(\phi_2-\phi_1).$$
+
+Если $\phi_2-\phi_1=\dfrac{2m+1}2\,\pi$, то уравнение колебаний
+примет вид $\dfrac{x^2}{A_1^2}+\dfrac{y^2}{A_2^2}=1$, т.е. размеры
+его полуосей равны амплитудам импульсов.
+
+Если же $\phi_2-\phi_1=m\pi$, то эллипс вырождается в отрезок:
+$y=(-1)^m\,\dfrac{A_1}{A_2}\,x$.
+
+Пусть теперь $\omega_1=p\omega$, $\omega_2=q\omega$, где $p$ и $q$~---
+целые числа. Тогда траекторией колебаний будет замкнутая кривая, форма
+которой зависит от отношения $p/q$~---\ж фигуры Лиссажу\н\index{Фигуры Лиссажу}.
+Значения координат повторяются через равные промежутки времени $T_0$,
+являющиеся наименьшим общим кратным периодов $T_1=\dfrac{2\pi}{p\omega}$
+и $T_2=\dfrac{2\pi}{q\omega}$.
+
+Отношение $p/q$ равно отношению числа касаний соответствующей фигуры
+Лиссажу со сторонами прямоугольника, в которую она вписана,
+параллельными осям $x$ и $y$ соответственно.
+\begin{pict}
+\includegraphics[height=4cm]{pic/Lissazhu1}\hfil
+\includegraphics[height=4cm]{pic/Lissazhu2}\hfil
+\includegraphics[height=3.5cm]{pic/Lissazhu3}
+\end{pict}
+
+\subsection*{Затухающие колебания}
+\subsubsection*{Колебания под действием потенциальных сил}
+Рассмотрим потенциальную обобщенную силу $Q(q)$, действующую на осциллятор.
+Т.к. действующая сила $\vec F$~--- потенциальная, то $\vec F=-\grad U$, и
+в положении равновесия $q=q_0$, $Q=-\partder{U}{q}=0$. Если равновесие
+устойчивое,
+то $\dpartder{U}{q}>0$. Пусть $U(q)=U(q_0+x)$.
+
+Разложим $U(q)$ в ряд Тейлора:
+$$U(q_0+x)=U(q_0)+\when{\partder{U}{q}}{q=q_0}\cdot x+
+\rev2\when{\dpartder{U}{q}}{q=q_0}\cdot x^2+\cdots\;;
+\qquad U(q_0)=0,\quad\when{\partder{U}{q}}{q=q_0}=0.$$
+Пренебрежем членами выше $x^2$, тогда
+$$U(q_0+x)\approx\rev2\when{\dpartder{U}{q}}{q=q_0}\cdot x^2;\qquad
+\when{\dpartder{U}{q}}{q=q_0}=k>0\quad\Arr\quad
+U(q_0+x)=\frac{kx^2}2,\quad q=kx.$$
+Таким образом, получили частоту колебаний:
+$\omega_0=\sqrt{k/m}$.
+
+\subsubsection*{Затухающие колебания. Логарифмический декремент затухания}\index{Колебания!затухающие}
+Если параметры, характеризующие существенные в рассматриваемом процессе
+физические свойства системы, не изменяются со временем, такая система
+называется\ж линейной\н\index{Система!линейная}. Будем рассматривать для
+простоты именно линейные системы.
+
+Пусть на систему действует сила вязкого трения, пропорциональная $\dot x$:
+$F\ind{тр}=-\gamma\dot x$. Тогда колебания системы будут описываться
+уравнением\index{Уравнение!колебаний!затухающих}
+$$\ddot x+2\beta\dot x+\omega_0^2x=0,$$
+где $2\beta=\gamma/m$, $\omega_0^2=k/m$ (считаем, что систему приводит
+в колебание квазиупругая сила $F\ind{упр}=-kx$).
+
+Решением уравнения движения является функция $x=A\e^{s_1t}+B\e^{s_2t}$,
+где $s_{1,2}$~--- корни уравнения $s^2+2\beta\dot x+\omega_0^2x=0$,
+для которого дискриминант $D_1=\beta^2-\omega_0^2$. Следовательно,
+вид колебаний зависит от соотношения $\omega_0$ и $\beta$.
+Возможны три варианта:
+\begin{enumerate}
+\item $\beta<\omega_0$. В этом случае затухание невелико. $s=-\beta\pm i\omega$,
+    где $\omega=\sqrt{\omega_0^2-\beta^2}$~---\ж условная
+частота\н
+    затухающих колебаний. Колебания имеют вид:
+    $$X=x_0\e^{-\beta t}\sin(\omega t+\phi_0).$$
+    Период колебаний: $T=2\pi/\omega=2\pi(\omega_0^2-\beta^2)^{-1/2}$,
+    $X=x_0\e^{-\beta t}$~--- амплитуда затухающих колебаний.\ж
+
+    Логарифмический декремент затухания\н\index{Декремент затухания!
+логарифмический}:
+    $\delta=\ln X(t)-\ln X(t+T)=\beta T=T/\tau=1/N$,
+    где $N$~--- число колебаний, в течение которых амплитуда уменьшилась в е раз,
+    $\tau=\beta^{-1}$~---\ж время релаксации\н\index{Время!релаксации}.
+    $\omega=2\pi\beta/\delta$.\ж
+
+    Добротность\н\index{Колебания!добротность} колебательной системы
+    является функцией ее энергии $W(t)$:
+    $Q=2\pi W(t)[W(t)-W((t+T)]^{-1}$. Т.к. $W\propto X^2$,
+    получим:
+    $$Q=\frac{2\pi}{1-\e^{2\beta t}}=\frac{2\pi}{1-\e^{-2\delta}},$$
+    при малых $\delta$ $Q=\pi/\delta=\omega_0/(2\beta)=\gamma^{-1}\sqrt{km}$.
+\item $\beta=\omega_0$. Условный период, $T=\infty$, $\omega=0$. Колебания
+    чисто экспоненциальные: $X=x_0\e^{-\beta t}$.
+\item $\beta>\omega_0$: $X=A\e^{-\alpha_1 t}+B\e^{-\alpha_2 t}$, $\alpha_{1,2}=
+    \beta\pm\sqrt{\beta^2-\omega_0^2}$. Колебание в данном случае будет\ж
+    апериодическим\н\index{Колебания!апериодические}.
+\end{enumerate}
+% \begin{pict}
+% \includegraphics[height=4cm]{pic/Kolebaniya}
+% \end{pict}
+
+
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+\section{Вынужденные колебания}
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+\subsection*{Установление вынужденных колебаний. Амплитудные и фазовые траектории}
+
+Пусть на систему действует сила $F(t)$ и $F_x(t)$~--- ее проекция на
+прямую, вдоль которой происходят колебания. Тогда в общем случае
+$$\ddot x+2\beta\dot x+\omega_0^2x=\rev mF_x(t).$$
+
+Общее решение данного уравнения ищем в виде $x=x_1(t)+x_2(t)$,
+где $x_2$~--- одно из частных решений неоднородного уравнения,
+$x_1$~--- решение однородного уравнения $\ddot x+2\beta\dot x+\omega_0^2x=0$.
+$x_1=x_0\e^{-\beta t}\sin(\omega t+\phi_0)$, $\omega=\sqrt{\omega_0^2-\beta^2}$.
+
+За время релаксации $\tau$ амплитуда уменьшится в е раз, еще
+через некоторое время она будет пренебрежимо мала, следовательно,
+при $t\to\infty$ система совершает колебания, обусловленные только
+составляющей $x_2(t)$. Он переходит в\ж состояние установившихся
+вынужденных колебаний\н\index{Колебания!вынужденные}
+с частотой вынуждающей силы.
+
+Пусть $F_x=f_0\cos\Omega t$, тогда $x=A\cos(\Omega t+\phi_0)$.
+Решая уравнение движения, получим:
+$\tg\phi_0=-\dfrac{2\beta\Omega}{\omega_0^2-\Omega^2}$~---\ж сдвиг фаз\н
+между колебаниями и вынуждающей силой;
+$A=f_0[m^2(\omega_0^2-\Omega^2)^2+4\beta^2\Omega^2]^{-1/2}$~---
+амплитуда вынужденных колебаний.
+
+\subsection*{Резонанс}
+
+Пусть $\beta=0$. Тогда $A=f_0[m|\omega_0^2-\Omega^2|]^{-1}$.
+При $\omega_0=\Omega$, $A\to\infty$~--- наблюдается\ж
+резонанс\н\index{Резонанс}.
+
+При резонансе фаза $\phi_0$ испытывает скачек.
+
+Теперь пусть $\beta\ne0$. Найдем резонансную частоту из условия
+$\partder{A}{\Omega}=0$: $\boxed{\Omega\ind{Рез}=\sqrt{\omega_0^2-2\beta^2}}$.
+При этом $A=f_0[2m\beta\Omega\ind{Рез}]^{-1}$.
+
+\begin{pict}
+\includegraphics[width=\textwidth]{pic/Rezona}
+%\includegraphics[height=4cm]{pic/Rezona2}
+\end{pict}
+Пусть $A_0\equiv A(\omega_0)$. Тогда получим, что $A_0<A\ind{рез}$.
+С ростом сопротивления $\beta$ максимальная амплитуда уменьшается и
+смещается влево:
+$$\frac{A\ind{рез}}{A_0}=\frac{\omega_0}{\sqrt{\omega_0^2-2\beta^2}}=
+\rev{\sqrt{1-\rev{2Q^2}}}.$$
+
+\subsection*{Параметрическое возбуждение. Автоколебания}
+\bf Автоколебательная система\н\index{Система!автоколебательная}~---
+генератор незатухающих колебаний. Состоит из источника энергии и
+колебательного контура, периодически подпитывающегося от источника.
+Для поддержания колебаний не требуется внешних воздействий.
+Автоколебания начинаются самопроизвольно под воздействием
+флуктуаций.
+
+\bf Параметрический резонанс\н\index{Резонанс!параметрический}
+наблюдается при изменении параметров системы так, что частота
+внешних воздействий $\omega\ind{Внеш}=2\omega_0$.
+
+Подвесим маятник на блок и будем поднимать его в среднем
+положении и опускать в крайних. Тогда по ЗСМИ МИ в среднем
+положении маятника будет сохраняться, следовательно, при
+поднятии маятник будет двигаться с большей скоростью и
+отклоняться на больший угол. Опуская его в крайних положениях
+мы не уменьшаем амплитуды колебаний (в этих положениях
+$L=0$), но уменьшаем потенциальную энергию маятника,
+что приводит к увеличению энергии колебательного движения.
+
+Аналогично можно доказать, что если таким же образом изменять
+длину подвеса маятника, находящегося в состоянии покоя,
+причем соблюдать условие $\omega\ind{Внеш}=2\omega_0$,
+за счет флуктуаций положения маятника он придет в колебательное
+движение.
+\index{Колебания|)textbf}
+
+
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+\section{Волны в сплошной среде и элементы акустики}
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+\subsection*{Волны. Распространение колебаний давления и плотности в среде}
+\index{Волны|(textbf}
+Процесс распространения колебаний в пространстве называется\ж
+волной\н. Если в каком-либо месте упругой среды возбудить
+колебания частиц, либо изменить ее плотность, то вследствие
+взаимодействия между частицами это возмущение будет распространяться в
+среде от частицы к частице с некоторой скоростью $c$.
+
+Если, например, на одном из концов металлического стержня создать
+деформацию сжатия или растяжения (ударив молотком по торцу или
+резко оттянув его), то из-за взаимодействия атомов решетки
+между собой граница возмущения начнет двигаться к
+противоположному концу стержня.
+
+Это явление легко обобщить на случай действия переменной силы
+$\vec F$ с периодом $T$ и частотой $\nu$.
+
+\subsection*{Длина волны, период, фаза и скорость волны}
+Если на тело действует переменная сила $\vec F$, изменяющаяся по
+гармоническому закону, в нем будут распространяться волны с\ж
+периодом\н\index{Период волны} $T_0$, равным периоду
+действующей силы и\ж частотой\н\index{Частота!волны},
+равной частоте этой силы.
+
+\bf Длина волны\н\index{Длина!волны} есть расстояние, на которое
+распространяется волна за время, равное периоду колебаний частиц в
+среде. Таким образом, $\boxed{\lambda=cT}$, где $c$~--- скорость
+распространения колебаний.
+
+Определим $c$. Пусть $m$~-- масса деформируемой части среды в момент
+времени $t$, $v$~-- скорость движения частиц. Тогда $d(mv)=F\,dt$. Т.к.
+за время $t$ возмущение проходит путь $l=ct$, то $m=\rho Sct$, где
+$\rho$~-- плотность среды, $S$~-- поперечное сечение стержня;
+$p=FS$~-- давление в возмущенной области, следовательно,
+$d(\rho Sctv)=pS\,dt$~\Arr $\boxed{p=\rho cv}$.
+
+Давление связано с относительным сжатием стержня $\epsilon=\Delta l/l$
+соотношением $p=E\epsilon$, где $E$~--\ж модуль Юнга\н\index{Модуль Юнга}.
+Рассмотрим случай $v\ll c$ (малые возмущения). К моменту $t$ удлинение
+$\Delta l=vt$, т.к. невозмущенная часть стержня покоится, а
+возмущенная двигалась со скоростью $v$~\Arr $\epsilon=v/c$~\Arr
+$$\left\{
+\begin{aligned}
+p&=Ev/c,\\
+p&=\rho cv;
+\end{aligned}\right.\qquad
+\Arr\qquad
+\boxed{c=\sqrt{E/\rho}}.$$
+
+Пусть колебания точек, лежащих в плоскости $x=0$, имеют вид
+$A=a\cos(\omega t+\alpha)$, где $\omega$~-- частота колебаний,
+$\alpha$~-- величина, зависящая от $x$. Выражение $\phi=\omega t+\alpha$
+называется\ж фазой волны\н\index{Фаза!волны}.
+
+В точке $x\ne0$ колебания имеют вид: $A=a\cos(\omega[t-\tau]+\alpha)$,
+где $\tau$~-- время, на которое колебания в точке с координатой $x$
+отстают от колебаний в начале координат.
+$\tau=x/c$~\Arr $A=a\cos(\omega[t-x/c]+\alpha)$~---\ж
+уравнение плоской волны\н\index{Уравнение!плоской волны}.
+
+Зафиксируем фазу: $\omega(t-x/c)=\const$ и предположим,
+что $dt-dx/c=0$. Тогда $dx/dt=c$. Т.о., скорость перемещения
+волны совпадает с ее\ж фазовой скоростью\н\index{Скорость!фазовая}
+(скоростью перемещения фазы).
+
+Пусть $k=\dfrac{2\pi}{\lambda}$~---\ж волновое число\н\index{Число!волновое}
+($k=\omega/c$), тогда уравнение волны можно записать в виде
+$A=a\cos(\omega t-kx+\alpha)$.
+
+\subsection*{Продольные и поперечные волны в среде}
+Рассмотрим примитивную 1-мерную цепочку связанных шариков.
+Если колебание будет распространяться только вдоль цепочки в
+виде сгущений и разрежений, его называют\ж продольной волной\н\index{Волна!продольная}.
+Если же направление колебаний перпендикулярно направлению распространения
+волны, ее называют\ж поперечной\н\index{Волна!поперечная}.
+
+В общем случае распространения волны в сплошной среде имеются
+как продольная, так и поперечная составляющие.
+
+Для поперечной волны $c_\parallel=\sqrt{E'/\rho}$, где $E'$~--
+модуль одностороннего сжатия.
+
+Рассчитаем скорость распространения поперечной волны.
+Касательное напряжение $\tau=\rho c_\perp v=G\gamma$,
+где $\gamma$~-- угол сдвига, $G$~-- модуль сдвига.
+За время $t$ конец стержня сдвигается на угол $\gamma=v/c_\perp$.
+Т.к. $v\ll c$, получим: $\boxed{c_\perp=\sqrt{G/\rho}}$.
+Справедливо отношение $c_\parallel>c_\perp$.
+
+\subsection*{Уравнение бегущей волны. Волновое уравнение}
+Рассмотрим волну, распространяющуюся в произвольном направлении.\ж
+Волновая поверхность\н\index{Волновая поверхность}~---
+геометрическое место точек, колеблющихся с одинаковой фазой.
+
+\float{l}{\includegraphics[width=3cm]{pic/Voln_pov}}
+Возьмем волновую поверхность, отстающую от начала координат
+на расстояние $l$. Колебания в ней имеют вид
+$A=a\cos(\omega t-kl+\alpha)$.
+Проведем к волновой поверхности произвольный вектор $\vec r$ под
+углом $\phi$ к нормали $\vec n$.
+$\vec n\vec r=\cos\phi=l$~\Arr уравнение волны
+$A=a\cos(\omega t-k\vec n\vec r+\alpha)$. Пусть $\vec k=k\vec n$,
+тогда
+$$A=a\cos(\omega t-\vec k\vec r+\alpha)\quad\text{--- уравнение бегущей волны.}$$
+
+Продифференцируем теперь это уравнение:
+$$\begin{aligned}
+\dpartder{A}{t}&=-\omega^2a\cos(\omega t-\vec k\vec r+\alpha)=-\omega^2A;\qquad&
+\dpartder{A}{y}&=-k^2_yA;\\
+\dpartder{A}{x}&=-k^2_xa\cos(\omega t-\vec k\vec r+\alpha)=-k^2_xA;&
+\dpartder{A}{z}&=-k^2_zA;\\
+\end{aligned}$$
+
+Таким образом, $\displaystyle\dpartder{A}{x}+\dpartder{A}{y}+\dpartder{A}{z}=-k^2A$;
+$\displaystyle\dpartder{A}{t}=-\omega^2A$. Т.к. $\dfrac{\omega}{k}=v$, получим\ж
+волновое уравнение\н\index{Уравнение!волновое}:
+$$\boxed{\Delta A=\rev{v^2}\dpartder{A}{t}}.$$
+Одномерный случай: $A''=v^{-2}\ddot A$.
+
+\subsection*{Волны в струне, стержне, газах и жидкостях}
+В струне устанавливаются т.н.\ж стоячие волны\н\index{Волна!стоячая}~---
+суперпозиция двух волн, распространяющихся в противоположных направлениях.
+Т.к. стоячие волны возможны лишь при условии $l=\lambda n/2$ (иначе они будут
+затухать), то в струне возбуждаются только колебания с длинами волны
+$\boxed{\lambda_n=2l/n}$, где $l$~-- длина струны и
+$\nu_n=c/\lambda_n=cn/(2l)$~-- собственные частоты струны.
+Они кратны частоте $\nu_1=c/(2l)$~--\ж основная
+частота\н\index{Частота!основная}
+или\ж первая гармоника\н\index{Гармоника}.
+Таким образом, в струне происходят только поперечные колебания.
+
+В стержне, в связи с малой $c_\perp$, можно пренебречь поперечными
+колебаниями. Следовательно, в нем возникают лишь продольные
+колебания, подчиняющиеся тем же ограничениям, что и поперечные
+колебания в струне.
+
+В газах колебания представляют собой звуковую волну~--- чередование
+областей повышенных и пониженных давлений. Т.о., в газах невозможно
+распространение поперечных волн~--- происходит распространение
+сферической продольной волны.
+
+На поверхности жидкости возникают как продольные, так и поперечные
+волны. В глубине жидкости, в основном, преобладают продольные
+волны (как и в газах).
+\subsection*{Связь скорости звука с параметрами среды}
+Связь скорости звука с параметрами твердой среды уже была показана.
+В газах наблюдается аналогия: $c=\sqrt{\gamma p/\rho}$, где
+$\gamma$~-- показатель адиабаты газа, $p$ и $\rho$~-- давление и
+плотность газа соответственно.
+
+Т.к.  $p=\rho RT/\mu$, то $c=\sqrt{\gamma RT/\mu}$.
+
+\subsection*{Поток энергии в бегущей волне. Вектор Умова-Пойнтинга}
+Пусть в некоторой среде распространяется в направлении $OX$
+плоская продольная волна $A=a\cos(\omega t-kx+\alpha)$.
+Выделим в среде бесконечно малый объем $dV$.
+Он обладает кинетической энергией $dT=\dfrac{\rho}2\left(\partder{A}{t}\right)^2dV$
+и потенциальной энергией $dU=\dfrac{E\epsilon^2}2dV=\dfrac{E}2\left(\partder{a}{x}\right)^2
+\,dV$. Т.к. $c^2=E/\rho$, то $dU=\dfrac{\rho c^2}2\left(\partder{A}{x}\right)^2dV$.
+Полная энергия: $dE=dT+dU=\dfrac12\rho\Bigl[\left(\partder{A}{t}\right)^2+
+\left(\partder{A}{x}\right)^2c^2\Bigr]\,dV$.
+
+Плотность энергии: $w=\dfrac{dE}{dV}=\dfrac12\rho\Bigl[\left(\partder{A}{t}\right)^2+
+\left(\partder{A}{x}\right)^2c^2\Bigr]$.
+
+Таким образом, $w=\rho a^2\omega^2\sin^2(\omega t-kx+\alpha)$.
+Средняя плотность энергии $\aver{w}=\rev2\rho a^2\omega^2$.\ж
+Поток энергии\н\index{Поток!энергии} $\Phi=\frac{dE}{dt}$.
+Плотность потока энергии $j=\frac{d\Phi}{dS_\perp}=\frac{\Delta E}{\Delta S_\perp\Delta t}$.
+$dE=w\Delta S_\perp c\Delta t$~\Arr $j=wc$.
+
+Вводя $j$ как вектор, получим: $\vecj=w\vec c$. Среднее значение
+плотности потока энергии волны называется\ж вектором
+Умова-Пойнтинга\н\index{Вектор!Умова--Пойнтинга}:
+$$\boxed{\aver{\vecj}=\aver{w}\vec c=\rev2\rho a^2\omega^2c}.$$
+
+Зная $j$, можно вычислить $\Phi$: $d\Phi=\vecj\,d\vec S$,
+$\Phi=\Int_S\vecj\,d\vec S$, $\aver{\Phi}=\Int_S\aver{j}dS=
+\aver{j}S=\aver{j}\cdot4\pi r^2$~\Arr
+$\aver{\Phi}=2\pi\rho\omega^2ca_r^2r^2$, где $a_r$~--- амплитуда
+колебаний на расстоянии $r$. Если энергия не поглощается средой,
+$\Phi=\const$~\Arr $a_r^2r^2=\const$~\Arr $\boxed{a_r\propto1/r}$.
+
+\subsection*{Звуковые волны. Интенсивность и тембр звука}
+\index{Акустика|(textbf}
+\bf Звуковые волны\н\index{Волна!звуковая} (звук)~--- упругие волны,
+распространяющиеся в воздухе с частотой $16\div20000\,$Гц.
+Колебания с частотой меньше 16\,Гц называют\ж инфразвуком\н\index{Инфразвук},
+а с частотой больше 20\,кГц~---\ж ультразвуком\н\index{Ультразвук}.
+
+Если спектр звука сплошной, его называют\ж шумом\н\index{Шум}.
+Если же спектр состоит из дискретных частот (т.е. линейчатый)~---
+тональным звуком.
+
+\bf Тембр\н\index{Тембр} звука определяется относительной интенсивностью\ж
+обертонов\н\index{Обертон}~--- колебаний с частотами $2\nu$, $3\nu$ и т.д.
+
+\bf Интенсивность\н\index{Интенсивность звука} звука ($I$) определяется средним
+по времени значением плотности потока  энергии, которую несет звуковая
+волна. Определение интенсивности звука или амплитуды звуковой волны
+может быть произведено по величине тех механических сил, с которыми
+звуковая волна действует на то или иное тело.
+
+\bf Порог слышимости\н~--- минимальная интенсивность звука, вызывающая
+звуковые ощущения.
+
+Субъективно человек ощущает изменение громкости звука медленнее, чем изменяется
+его интенсивность (все органы чувств <<работают>> в логарифмическом
+масштабе), поэтому\ж уровень громкости\н звука измеряется в логарифмических
+величинах~--- децибелах\index{Децибел} (дБ): $L=20\lg(I/I_0)$,
+где $I$~--- интенсивность звука, $I_0$~--- условная интенсивность,
+соответствующая 0\,дБ (несколько превышает средний порог слышимости).
+Для мощности $L=10\lg(W/W_0)$ (следует обратить внимание, что бел~---
+логарифм отношения энергии сигнала к энергии, условно считаемой нулем отсчета;
+множитель 10~--- результат того, что фактически используется дробная
+единица~--- децибел).
+
+При групповом движении частиц со скоростями, большими скорости звука в
+среде, возникает\ж ударная волна\н\index{Волна!ударная}. Под ударной
+волной понимают распространение в газообразной, жидкой или твердой среде
+поверхности, на которой происходит скачкообразное повышение давления,
+сопровождающееся изменением плотности, температуры, скорости движения
+среды. Эта поверхность называется\ж поверхностью разрыва\н.
+Ударная волна возникает при взрывах, движении тел со сверхзвуковой
+скоростью, а также в луче мощного лазера.
+\index{Акустика|)textbf}
+\subsection*{Эффект Допплера}
+\index{Эффект!Допплера}
+Пусть источник звуковой волны движется со скоростью $v\ind{ист}$ к
+наблюдателю. Тогда для наблюдателя испущенные источником за единицу
+времени колебания уложатся на длине $c-v\ind{ист}$, тогда если $v\ind{пр}$~---
+скорость приемника, получим: $$\lambda=\dfrac{c-v\ind{ист}}{\nu_0},\quad
+\nu=\dfrac{c+v\ind{пр}}{\lambda}\quad\Arr\quad
+\boxed{\nu=\nu_0\frac{c+v\ind{пр}}{c-v\ind{ист}}}.$$
+
+В системе координат приемника $\Delta\lambda=-\lambda_0\dfrac{v\ind{ист}}{c}$.
+
+\index{Волны|)textbf}

chapter.sty

@@ -0,0 +1,32 @@
+\renewcommand\chapter{\secdef\@chapter\@schapter}
+\def\@chapter[#1]#2{\if@openright\cleardoublepage\else\clearpage\fi
+					\addcontentsline{toc}{chapter}{#1}%
+                    \markboth{#1}{#1}
+                    \addtocontents{lof}{\protect\addvspace{10\p@}}%
+                    \addtocontents{lot}{\protect\addvspace{10\p@}}%
+                    \thispagestyle{empty}
+                    \if@twocolumn
+                      \@topnewpage[\@makechapterhead{#2}]%
+                    \else
+                      \@makechapterhead{#2}%
+                      \@afterheading
+                    \fi}
+\def\@schapter#1{\clearpage\thispagestyle{empty}\if@twocolumn
+                   \@topnewpage[\@makeschapterhead{#1}]%
+                 \else
+                   \@makeschapterhead{#1}%
+                   \@afterheading
+                 \fi}
+\def\@makechapterhead#1{{\ \thispagestyle{empty}\vfill\begin{center}\Huge\bfseries #1\end{center}\par\vfill\clearpage}}
+\def\@makeschapterhead#1{{\begin{center}\LARGE\bfseries #1\end{center}\par\nobreak\vskip 10\p@}}
+
+
+
+\renewcommand{\@evenhead}{\vbox{\hbox to \textwidth%
+	{{\ttfamily\thepage}\hfil\leftmark\strut}\hrule}}
+	%{\thepage\hfil\leftmark\strut}\hrule}}
+\renewcommand{\@oddhead}{\vbox{\hbox to \textwidth%
+	{\rightmark\hfil\strut{\ttfamily\thepage}}\hrule}}
+	%{\rightmark\hfil\thepage\strut}\hrule}}
+\renewcommand{\@evenfoot}{}
+\renewcommand{\@oddfoot}{}

consts.tex

@@ -0,0 +1,125 @@
+\chapter*{ïÓÎÏ×ÎÙÅ ÐÏÓÔÏÑÎÎÙÅ}
+\addcontentsline{toc}{chapter}{ïÓÎÏ×ÎÙÅ ÐÏÓÔÏÑÎÎÙÅ}\markboth{ïÓÎÏ×ÎÙÅ ÐÏÓÔÏÑÎÎÙÅ}{ïÓÎÏ×ÎÙÅ ÐÏÓÔÏÑÎÎÙÅ}
+\begin{description}
+	\item[óËÏÒÏÓÔØ Ó×ÅÔÁ] $c=2.997925\cdot10^8\,$Í/Ó.
+	\item[þÉÓÌÏ á×ÏÇÁÄÒÏ] $N_A=6.0225\cdot10^{23}\,$ÍÏÌØ${}^{-1}$.
+	\item[çÒÁ×ÉÔÁÃÉÏÎÎÁÑ ÐÏÓÔÏÑÎÎÁÑ]
+$G=6.670\cdot10^{-11}\,$î$\cdot$Í${}^2$/ËÇ${}^2$ $=6.670\cdot10^8\,$
+ÄÉÎ$\cdot$ÓÍ${}^2$/Ç${}^2$.
+	\item[úÁÒÑÄ ÜÌÅËÔÒÏÎÁ] $e=1.60210\cdot10^{-19}\,$ëÌ
+$=4.8030\cdot10^{-10}\,$óçó.
+	\item[íÁÓÓÁ ÜÌÅËÔÒÏÎÁ] $m_e=9.1091\cdot10^{-31}\,$ËÇ$\,=0.5108\,$íÜ÷.
+	\item[íÁÓÓÁ ÐÒÏÔÏÎÁ] $m_p=1.67252\cdot10^{-27}\,$ËÇ.
+	\item[íÁÓÓÁ ÎÅÊÔÒÏÎÁ] $m_n=1.67482\cdot10^{-27}\,$ËÇ.
+	\item[íÁÓÓÁ $\alpha$-ÞÁÓÔÉÃÙ] $m_\alpha=6.644\cdot10^{-27}\,$ËÇ.
+	\item[þÉÓÌÏ æÁÒÁÄÅÑ] $F=eN_A=9.6487\cdot10^4\,$ëÌ
+$=2.8926\cdot10^{14}\,$óçó.
+	\item[äÉÜÌÅËÔÒÉÞÅÓËÁÑ ÐÒÏÎÉÃÁÅÍÏÓÔØ ×ÁËÕÕÍÁ] $\epsilon_0=8.854
+	\cdot10^{-12}\,$Æ/Í.
+	\item[íÁÇÎÉÔÎÁÑ ÐÒÏÎÉÃÁÅÍÏÓÔØ ×ÁËÕÕÍÁ] $\mu_0=4\pi\cdot10^{-7}\,$çÎ/Í.
+	\item[ðÏÓÔÏÑÎÎÁÑ ðÌÁÎËÁ] $h=6.6748\cdot10^{-34}\,$äÖ$\cdot$Ó
+$=6.6748\cdot10^{-27}\,$ÜÒÇ$\cdot$Ó.\\
+	$\hbar=h/2\pi=1.0545\cdot10^{-34}\,$äÖ$\cdot$Ó.
+	\item[ðÏÓÔÏÑÎÎÁÑ ÔÏÎËÏÊ ÓÔÒÕËÔÕÒÙ] $\alpha=e^2/(\hbar
+c)=7.2910\cdot10^{-3}$; $1/\alpha=137.039$.
+	\item[ëÏÍÐÔÏÎÏ×ÓËÁÑ ÄÌÉÎÁ ×ÏÌÎÙ]
+$\lambda_0=h/(m_ec)=2.42621\cdot10^{-12}\,$Í.
+	\item[ðÏÓÔÏÑÎÎÁÑ òÉÄÂÅÒÇÁ]
+$R_\infty=\dfrac{m_ee^4}{4\pi\hbar^3c}=1.0973731\cdot10^7\,$Í${}^{-1}$.
+	\item[òÁÄÉÕÓ âÏÒÁ] $a_0=\hbar^2/(m_ee^2)=5.29187\cdot10^{-11}\,$Í.
+	\item[íÁÇÎÅÔÏÎ âÏÒÁ] $\mu_B=9.2732\cdot10^{-24}\,$äÖ$\cdot$ôÌ${}^{-1}$
+$=9.2732\cdot10^{-21}\,$ÜÒÇ$\cdot$çÓ${}^{-1}$.
+	\item[îÏÒÍÁÌØÎÙÊ ÏÂßÅÍ ÇÁÚÁ] $V_0=22.414\,$Í${}^3$/ËÍÏÌØ (Ì/ÍÏÌØ).
+	\item[õÎÉ×ÅÒÓÁÌØÎÁÑ ÇÁÚÏ×ÁÑ ÐÏÓÔÏÑÎÎÁÑ] $R=8.3143\,$äÖ/(ÍÏÌØ$\cdot$ë)=\\
+	$=1.9858\,$ËÁÌ/(ÍÏÌØ$\cdot$ë).
+	\item[ðÏÓÔÏÑÎÎÁÑ âÏÌØÃÍÁÎÁ] $k=R/N_A=1.3805\cdot10^{-23}\,$äÖ/ë.
+	\item[ðÏÓÔÏÑÎÎÁÑ óÔÅÆÁÎÁ--âÏÌØÃÍÁÎÁ]
+$\sigma=5.669\cdot10^{-8}\,$÷Ô/(Í${}^2\cdot$ë${}^4$).
+	\item[ðÏÓÔÏÑÎÎÁÑ ÷ÉÎÁ] $b=2.8978\cdot10{-3}\,$Í$\cdot$ë.
+	\item[óÒÅÄÎÉÊ ÒÁÄÉÕÓ úÅÍÌÉ] 6371\,ËÍ.
+	\item[íÁÓÓÁ úÅÍÌÉ] $5.98\cdot10^{24}\,$ËÇ.
+	\item[òÁÄÉÕÓ óÏÌÎÃÁ] $6.96\cdot10^8\,$ËÍ.
+	\item[íÁÓÓÁ óÏÌÎÃÁ] $1.99\cdot10^{30}\,$ËÇ.
+	\item[óÒÅÄÎÅÅ ÒÁÓÓÔÏÑÎÉÅ ÏÔ úÅÍÌÉ ÄÏ óÏÌÎÃÁ] $1.496\cdot10^8\,$ËÍ.
+\end{description}
+
+\chapter*{÷ÁÖÎÅÊÛÉÅ ÆÏÒÍÕÌÙ ×ÅËÔÏÒÎÏÇÏ ÁÎÁÌÉÚÁ}
+\addcontentsline{toc}{chapter}{÷ÁÖÎÅÊÛÉÅ ÆÏÒÍÕÌÙ ×ÅËÔÏÒÎÏÇÏ ÁÎÁÌÉÚÁ}
+\markboth{÷ÁÖÎÅÊÛÉÅ ÆÏÒÍÕÌÙ ×ÅËÔÏÒÎÏÇÏ ÁÎÁÌÉÚÁ}{÷ÁÖÎÅÊÛÉÅ ÆÏÒÍÕÌÙ ×ÅËÔÏÒÎÏÇÏ
+ÁÎÁÌÉÚÁ}
+\begin{description}
+	\item[óËÁÌÑÒÎÏÅ ÐÒÏÉÚ×ÅÄÅÎÉÅ Ä×ÕÈ ×ÅËÔÏÒÏ×]
+	$$\vec A\vec B=AB\cos(\widehat{\vec A\vec B})=A_xB_x+A_yB_y+A_zB_z.$$
+	\item[÷ÅËÔÏÒÎÏÅ ÐÒÏÉÚ×ÅÄÅÎÉÅ Ä×ÕÈ ×ÅËÔÏÒÏ×]
+	$$\vec A\times\vec B=-\vec B\times\vec A=\begin{vmatrix}
+	\veci&\vecj&\veck\\A_x&A_y&A_z\\B_x&B_y&B_z\end{vmatrix},\quad
+	|\vec A\times\vec B|=AB\sin(\widehat{\vec A\vec B}).$$
+	\item[ïÐÅÒÁÔÏÒ <<ÎÁÂÌÁ>>]
+	$$\nabla=\veci\partder{}{x}+\vecj\partder{}{y}+\veck\partder{}{z}.$$
+	\item[ïÐÅÒÁÔÏÒ ìÁÐÌÁÓÁ, $\Delta=\nabla^2$]\
+	\begin{description}
+		\item[\it ÄÅËÁÒÔÏ×Ù ËÏÏÒÄÉÎÁÔÙ]
+		$$\Delta=\partder{}{x}+\partder{}{y}+\partder{}{z};$$
+		\item[\it ÓÆÅÒÉÞÅÓËÉÅ ËÏÏÒÄÉÎÁÔÙ ($R$, $\theta$, $\alpha$)]
+		$$\Delta=\rev{R^2}\partder{}{R}\left(R^2\partder{}{R}\right)+
+		\rev{R^2\sin\theta}\partder{}{\theta}\left(\sin\theta\partder{}{\theta}
+		\right)+\rev{R^2\sin^2\theta}\dpartder{}{\alpha};$$
+		\item[\it ÃÉÌÉÎÄÒÉÞÅÓËÉÅ ËÏÏÒÄÉÎÁÔÙ ($R$, $\theta$, $z$)]
+		$$\Delta=\dpartder{}{R}+\rev{R}\partder{}{R}+
+		\rev{R^2}\dpartder{}{\theta}+\dpartder{}{z}.$$
+	\end{description}
+	\item[çÒÁÄÉÅÎÔ, ÄÉ×ÅÒÇÅÎÃÉÑ É ÒÏÔÏÒ]
+	$$\grad\phi=\nabla\phi;\quad \diver\vec A=\nabla\vec A;\quad
+	\rot\vec A=\nabla\times\vec A.$$
+	\item[ôÅÏÒÅÍÁ ïÓÔÒÏÇÒÁÄÓËÏÇÏ--çÁÕÓÓÁ \rm($V$~-- ÏÂßÅÍ, ÏÈ×ÁÔÙ×ÁÅÍÙÊ
+	ÐÏ×ÅÒÈÎÏÓÔØÀ~$S$)]
+	$$\Oint_S\vec A\,d\vec S=\Int_V\diver\vec A\,dV.$$
+	\item[ôÅÏÒÅÍÁ óÔÏËÓÁ \rm($S$~-- ÐÏ×ÅÒÈÎÏÓÔØ, ÎÁÔÑÎÕÔÁÑ ÎÁ ÚÁÍËÎÕÔÙÊ
+	ËÏÎÔÕÒ~$L$)]
+	$$\Oint_L\vec A\,d\vec L=\Int_S\rot\vec A\,d\vec S.$$
+	\item[ôÅÏÒÅÍÁ çÒÉÎÁ]
+	$$\Int\left(\psi\partder{\phi}{n}-\phi\partder{\psi}{n}\right)\,dS=
+	\Int(\psi\Delta\phi-\phi\Delta\psi)\,dV$$
+	\item[ðÏ×ÔÏÒÎÏÅ ÄÉÆÆÅÒÅÎÃÉÒÏ×ÁÎÉÅ]
+	$$\rot\grad\phi=\nabla\times\nabla\phi=0;$$
+	$$\diver\rot\vec A=\nabla(\nabla\times \vec A)=0;$$
+	$$\diver\grad\phi=\nabla(\nabla\phi)=\nabla^2\phi=\Delta\phi;$$
+	$$\rot\rot\vec A=\nabla\times[\nabla\times\vec A]=\grad\diver\vec A
+	-\Delta\vec A.$$
+\end{description}
+
+
+\chapter*{ó×ÑÚØ ÍÅÖÄÕ ÎÅËÏÔÏÒÙÍÉ ÅÄÉÎÉÃÁÍÉ}
+\addcontentsline{toc}{chapter}{ó×ÑÚØ ÍÅÖÄÕ ÎÅËÏÔÏÒÙÍÉ ÅÄÉÎÉÃÁÍÉ}\markboth{ó×ÑÚØ ÍÅÖÄÕ ÎÅËÏÔÏÒÙÍÉ ÅÄÉÎÉÃÁÍÉ}{ó×ÑÚØ ÍÅÖÄÕ ÎÅËÏÔÏÒÙÍÉ ÅÄÉÎÉÃÁÍÉ}
+\begin{description}
+	\item[óÉÌÁ] $1\,\text{î}=10^5\,\text{ÄÉÎ}=1/9.81\,\text{ËÇÓ}$.
+	\item[òÁÂÏÔÁ, ÜÎÅÒÇÉÑ]
+$1\,\text{äÖ}=10^7\,\text{ÜÒÇ}=0.239\,\text{ËÁÌ}=2.78\cdot10^{-7}\,\text{
+Ë÷Ô$\cdot$Þ}$.
+	\item[íÏÝÎÏÓÔØ]
+	$1\,\text{÷Ô}=10^7\,\text{üÒÇ/Ó}=0.102\,\text{ËÇÓ$\cdot$Í/Ó}=1.36
+	\cdot10^{-3}\,\text{Ì.Ó.}$.
+	\item[úÁÒÑÄ]
+	$1\,\text{ëÌ}=3\cdot10^9\,\text{óçóü}=0.1\,\text{óçóí}$.
+	\item[îÁÐÒÑÖÅÎÎÏÓÔØ]
+	$1\,\text{÷/Í}=3.34\cdot10^{-5}\,\text{óçóü}=10^6\,\text{óçóí}$.
+	\item[üÌÅËÔÒÉÞÅÓËÏÅ ÓÍÅÝÅÎÉÅ]
+	$1\,\text{ëÌ/Í}=3.77\cdot10^6\,\text{óçóü}=1.26\cdot10^{-4}\,\text{óçóí}$.
+	\item[ðÏÔÅÎÃÉÁÌ]
+	$1\,\text{÷}=3.34\cdot10^{-3}\,\text{óçóü}=10^8\,\text{óçóí}$.
+	\item[åÍËÏÓÔØ]
+	$1\,\text{æ}=8.99\cdot10^{11}\,\text{ÓÍ}=10^{-9}\,\text{óçóí}$.
+	\item[óÉÌÁ ÔÏËÁ]
+	$1\,\text{á}=3\cdot10^9\,\text{óçóü}=0.1\,\text{óçóí}$.
+	\item[óÏÐÒÏÔÉ×ÌÅÎÉÅ]
+	$1\,\text{ïÍ}=1.11\cdot10^{-12}\,\text{óçóü}=10^9\,\text{óçóí}$.
+	\item[íÁÇÎÉÔÎÁÑ ÉÎÄÕËÃÉÑ]
+	$1\,\text{ôÌ}=10^4\,\text{çÓ}=3.34\cdot10^{-7}\,\text{óçóü}$.
+	\item[íÁÇÎÉÔÎÙÊ ÐÏÔÏË]
+	$1\,\text{÷Â}=10^8\,\text{íËÓ}=3.34\cdot10^{-3}\,\text{óçóü}$.
+	\item[îÁÐÒÑÖÅÎÎÏÓÔØ ÍÁÇÎÉÔÎÏÇÏ ÐÏÌÑ]
+	$1\,\text{á/Í}=1.26\cdot10^{-2}\,\text{ü}=3.77\cdot10^8\,\text{óçóü}=
+	10^{-2}\,\text{á×/ÓÍ}$.
+	\item[éÎÄÕËÔÉ×ÎÏÓÔØ]
+	$1\,\text{çÎ}=10^9\,\text{ÓÍ}=1.11\cdot10^{-12}\,\text{óçóü}$.
+\end{description}

ed.sty

@@ -0,0 +1,760 @@
+\usepackage[koi8-r]{inputenc}	% ëÌÁÓÓÉÞÅÓËÁÑ ËÏÄÉÒÏ×ËÁ
+\usepackage[russian]{babel}	% ðÒÁ×ÉÌÁ ÒÁÚÂÉÅÎÉÑ ÓÌÏ×
+%\usepackage{floatflt}		% ðÌÁ×ÁÀÝÉÅ ËÁÒÔÉÎËÉ É ÔÁÂÌÉÃÙ
+\usepackage{wrapfig}		% ïÂÔÅËÁÅÍÙÅ ÏÂßÅËÔÙ
+\usepackage{multicol}		% ðÅÒÅËÌÀÞÅÎÉÅ ÍÅÖÄÕ ÍÎÏÇÏ- É ÏÄÎÏËÏÌÏÎÏÞÎÙÍ ÒÅÖÉÍÁÍÉ ×ÎÕÔÒÉ ÓÔÒÁÎÉÃÙ
+\usepackage{cite}		% ëÒÁÓÉ×ÏÅ ÏÆÏÒÍÌÅÎÉÅ ÃÉÔÁÔ
+\usepackage{xspace} % ÏÐÃÉÏÎÁÌØÎÙÊ ÐÒÏÂÅÌ × ËÏÎÃÅ ËÏÍÁÎÄÙ
+\usepackage{ifpdf}		% ÐÒÏ×ÅÒËÁ pdflatex/latex
+%\usepackage[warn]{mathtext}	% òÕÓÓËÉÊ × ÍÁÔÅÍÁÔÉÞÅÓËÉÈ ÆÏÒÍÕÌÁÈ
+\ifpdf
+	\usepackage[pdftex]{graphicx}
+	\usepackage{cmap}		% ðÒÁ×ÉÌØÎÁÑ ËÏÄÉÒÏ×ËÁ × pdf
+	\ExecuteOptions{pdftex}
+%	\DeclareGraphicsExtensions{.eps,.png,.jpg,.pdf}
+%	\DeclareGraphicsRule{.eps}{jpg}{.bb}{`convert #1 jpg:-}
+\else
+	\usepackage[dvips]{graphicx}	% ëÁÒÔÉÎËÉ
+%	\DeclareGraphicsExtensions{.eps,.jpg}
+%	\DeclareGraphicsRule{.jpg}{eps}{.bb}{`convert #1 eps:-}
+\fi
+\usepackage{xcolor}		% ã×ÅÔÏ×ÙÄÅÌÅÎÉÅ
+\usepackage{longtable}		% äÌÉÎÎÙÅ ÔÁÂÌÉÃÙ
+\usepackage[intlimits]{amsmath}	% íÁÔ. ËÏÍÁÎÄÙ
+\usepackage{amsfonts}		% ûÒÉÆÔÙ
+\usepackage{amssymb}		% óÐÅÃ. ÓÉÍ×ÏÌÙ
+\usepackage{bm} % bold math
+\usepackage{mathtools} % usefull math definitions
+\usepackage{wasysym}		% äÌÑ ÁÓÔÒÏÎÏÍÉÞÅÓËÉÈ ÓÉÍ×ÏÌÏ× ÔÉÐÁ ÚÎÁËÏ× ÚÏÄÉÁËÁ
+\usepackage{array}		% ÐÏÚ×ÏÌÑÅÔ m{}, b{}, >{}, <{} É !{}
+
+\def\daterussian{% fix for iÀÎÑ and iÀÌÑ
+  \def\today{\number\day~\ifcase\month\or
+   \cyrya\cyrn\cyrv\cyra\cyrr\cyrya\or
+   \cyrf\cyre\cyrv\cyrr\cyra\cyrl\cyrya\or
+   \cyrm\cyra\cyrr\cyrt\cyra\or
+   \cyra\cyrp\cyrr\cyre\cyrl\cyrya\or
+   \cyrm\cyra\cyrya\or
+   \cyri\cyryu\cyrn\cyrya\or
+   \cyri\cyryu\cyrl\cyrya\or
+   \cyra\cyrv\cyrg\cyru\cyrs\cyrt\cyra\or
+   \cyrs\cyre\cyrn\cyrt\cyrya\cyrb\cyrr\cyrya\or
+   \cyro\cyrk\cyrt\cyrya\cyrb\cyrr\cyrya\or
+   \cyrn\cyro\cyrya\cyrb\cyrr\cyrya\or
+   \cyrd\cyre\cyrk\cyra\cyrb\cyrr\cyrya\fi
+   \space \number\year~\cyrg.}}
+
+
+
+\numberwithin{equation}{section}% îÏÍÅÒ ÆÏÒÍÕÌÙ × ×ÉÄÅ (2.3)
+\pagestyle{headings}		% ëÏÌÏÎÔÉÔÕÌÙ
+%\batchmode			% ëÏÍÐÉÌÉÍ ÂÅÚ ×ÏÐÒÏÓÏ×
+\textwidth=17.5cm
+\oddsidemargin=-.3cm
+\evensidemargin=-1.2cm
+\topmargin=-1cm
+\textheight=24cm
+%\emergencystretch=10pt
+%\sloppy			% îÁÐÌÅ×ÁÔØ ÎÁ ÐÅÒÅ- ÉÌÉ ÎÅÄÏÐÏÌÎÅÎÉÅ ÂÏËÓÏ×
+
+\newcommand{\thisyear}{\number\year}	% õÄÏÂÎÏÅ ÓÏËÒÁÝÅÎÉÅ ÄÌÑ ÔÅËÕÝÅÇÏ ÇÏÄÁ
+\newcommand{\page}[1]{\c@page=#1}	% ðÒÉÎÕÄÉÔÅÌØÎÏ ÓÍÅÎÉÔØ ÎÏÍÅÒ ÓÔÒÁÎÉÃÙ
+
+\newsavebox{\hght}\savebox{\hght}{\strut}\newlength{\kegle}
+\setlength{\kegle}{\ht\hght}		% ÷ÙÓÏÔÁ ÛÒÉÆÔÁ (ÄÌÑ ÐÅÒÅÍÅÎÎÙÈ ÒÁÚÍÅÒÏ×)
+
+% ðÌÁ×ÁÀÝÉÅ ÏÂßÅËÔÙ 1 - ÇÄÅ ÐÌÁ×ÁÔØ (l,r,o,i; ÅÓÌÉ ÂÕË×Ù ÂÏÌØÛÉÅ - ÎÅ ÏÂÑÚÁÔÅÌØÎÏ
+% 	×ÔÉÓËÉ×ÁÔØ × ÐÅÒ×ÙÊ ÖÅ ÁÂÚÁÃ; 2 - ÏÂßÅËÔ
+\newsavebox{\myfloat}
+\newlength{\myflt}
+\newcommand{\float}[2]{
+\sbox{\myfloat}{#2}
+\setlength{\myflt}{\wd\myfloat}
+\begin{wrapfigure}{#1}{\myflt}
+\vspace*{-\baselineskip}
+#2%\usebox{\myfloat}
+\vspace*{-\baselineskip}
+\end{wrapfigure}}
+
+
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%   âÏÌØÛÁÑ ÂÕË×Á × ÎÁÞÁÌÅ ÁÂÚÁÃÁ       %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+\newfont{\initial}{wcmr17 at 48pt}
+\newcommand{\frstltr}[1]{
+    \newbox{\litera}
+    \savebox{\litera}{\hbox{\initial #1}}
+    \vspace*{.2\ht\litera}\par\noindent
+    \begin{wrapfigure}{l}{.8\wd\litera}
+    \vbox to .05\ht\litera{\vss\usebox{\litera}\vspace*{-.2\ht\litera}}
+    \vspace*{-.2\ht\litera}
+    \end{wrapfigure}}
+
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%               óÞÅÔÞÉËÉ                %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%\renewcommand{\thechapter}{\Roman{chapter}}
+\newcounter{sect}[section]%[chapter]
+\newcounter{subsect}[sect]
+\newcounter{subsubsect}[subsect]
+\renewcommand{\thesect}{\arabic{sect}.}
+\renewcommand{\thesubsect}{\thesect\arabic{subsect}.}
+\renewcommand{\thesubsubsect}{\thesubsect\arabic{subsubsect}.}
+\newcounter{myitem}[subsect]
+\newcounter{lst}[myitem]
+\newcounter{sblst}[lst]
+\newcounter{sbitem}[lst]
+\newcounter{sub}[lst]
+\renewcommand{\thesbitem}{\thelst.\arabic{sbitem}.}
+\newcommand{\minput}[1]{\input{#1}}
+\newcounter{zadacha}[section]
+\renewcommand{\thezadacha}{\arabic{zadacha}}
+\renewcommand{\thesub}{\asbuk{sub})}
+
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%       ôÉÐ ÔÅËÓÔÁ        %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+\newcommand{\Ö}{\bf}
+\newcommand{\Ô}{\tt}
+\newcommand{\Î}{\rmfamily\mdseries\upshape}
+\newcommand{\Ë}{\it}
+\renewcommand{\t}[1]{\texttt{#1}}
+\newcommand{\bi}{\bfseries\itshape} % öÉÒÎÙÊ ËÕÒÓÉ×
+\newcommand{\red}[1]{\textcolor{red}{#1}}
+\newcommand{\green}[1]{\textcolor{green}{#1}}
+\newcommand{\blue}[1]{\textcolor{blue}{#1}}
+
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%               íÁÔÅÍÁÔÉËÁ          %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+% ÐÅÒÅÎÏÓÙ ÚÎÁËÏ× × ÆÏÒÍÕÌÁÈ
+% (ÄÏÂÁ×ÉÔØ ×ÔÏÒÏÊ ÓÔÒÏËÏÊ ÐÒÅÁÍÂÕÌÙ \EQDIS)
+\def\EQDIS{
+\gdef\cplus{+\discretionary{}{\hbox{$+$}}{}}
+\gdef\cminus{-\discretionary{}{\hbox{$-$}}{}}
+\let\scdot=\cdot
+\gdef\cdot{\scdot\discretionary{}{\hbox{$\scdot$}}{}}
+\let\ctimes=\times
+\gdef\times{\ctimes\discretionary{}{\hbox{$\ctimes$}}{}}
+\catcode`\+=\active
+\catcode`\-=\active
+\catcode`\*=\active
+\let+=\cplus
+\let-=\cminus
+\let*=\cdot
+}
+%\catcode`\=\active
+%\def\ceq{=\discretionary{}{\hbox{$=$}}{}}
+%\let=\ceq
+%\catcode`\==12}
+
+% õÄÏÂÎÅÊÛÉÅ ÓÏËÒÁÝÅÎÉÑ:
+\let˜=\leqslant
+\let™=\geqslant
+\newcommand{\Ang}{\mbox{\rm\AA}}	% áÎÇÓÔÒÅÍ
+\newcommand{\arr}{\ensuremath{\,\rightarrow\,}}	% óÔÒÅÌËÁ ×ÐÒÁ×Ï
+\newcommand{\Arr}{\ensuremath{\,\Rightarrow\,}}	% ÖÉÒÎÁÑ -//-
+\newcommand{\aver}[1]{\mathopen{\bm{<}}#1\mathclose{\bm{>}}} % average
+%\newcommand{\B}[1]{\ensuremath{\mathbf{#1}}}	% öÉÒÎÙÊ ÛÒÉÆÔ (ÍÁÔÒÉÃÙ É Ô.Ð.)
+\newcommand{\B}[1]{\ensuremath{\bm{#1}}}	% öÉÒÎÙÊ ÛÒÉÆÔ (ÍÁÔÒÉÃÙ É Ô.Ð.)
+%\newcommand{\bra}[1]{\ensuremath{\langle #1|}}	% âÒÁ-×ÅËÔÏÒ
+\DeclarePairedDelimiter{\bra}{\langle}{\rvert} 
+\newcommand{\bracket}[1]{\ensuremath{\langle #1|#1\rangle}}	% ë×ÁÄÒÁÔ ÍÏÄÕÌÑ ×ÅËÔÏÒÁ ÓÏÓÔÏÑÎÉÑ
+\newcommand{\cket}[1]{\ensuremath{#1\rangle}}	% ëÜÔ ×ÅËÔÏÒ, ÅÓÌÉ ÕÍÎÏÖÁÅÔÓÑ ÎÁ ÂÒÁ-
+\newcommand{\const}{\ensuremath{\mathfrak{const}}} % ÐÏÓÔÏÑÎÎÁÑ
+\renewcommand{\C}{\ensuremath{\mathfrak{C}}}	% ðÏÓÔÏÑÎÎÁÑ ÉÎÔÅÇÒÉÒÏ×ÁÎÉÑ
+\newcommand{\D}{\ensuremath{\mathfrak{D}}}	% ëÏÍÐÌÅËÓÎÏÅ ÜÌÅËÔÒÉÞÅÓËÏÅ ÓÍÅÝÅÎÉÅ
+\newcommand{\ddotvec}[1]{%\ddot{\vec{#1}}}	% ×ÔÏÒÁÑ ÐÒÏÉÚ×ÏÄÎÁÑ ×ÅËÔÏÒÁ ÐÏ ×ÒÅÍÅÎÉ
+    \savebox{\hght}{$\vec{#1}$}\ddot{\raisebox{0pt}[.8\ht\hght]{$\vec{#1}$}}} % 2Ñ ÐÒÏÉÚ×ÏÄÎÁÑ ×ÅËÔÏÒÁ
+\newcommand{\degr}{\ensuremath{^\circ}}		% çÒÁÄÕÓ
+\newcommand{\diam}{\ensuremath{\varnothing\,}}	% äÉÁÍÅÔÒ
+\newcommand{\diver}{\mathop{\mathrm{div}}\nolimits} % äÉ×ÅÒÇÅÎÃÉÑ
+\newcommand{\dotvec}[1]{%			% ðÒÏÉÚ×ÏÄÎÁÑ ×ÅËÔÏÒÁ ÐÏ ×ÒÅÍÅÎÉ
+    \savebox{\hght}{$\vec{#1}$}\dot{\raisebox{0pt}[.8\ht\hght]{$\vec{#1}$}}}
+\newcommand{\dpartder}[2]{\dfrac{\partial^2 #1}{\partial #2^2}}	% ×ÔÏÒÁÑ ÞÁÓÔÎÁÑ ÐÒÏÉÚ×ÏÄÎÁÑ
+\newcommand{\e}{\mathop{\mathrm e}\nolimits}	% üËÓÐÏÎÅÎÔÁ
+\newcommand{\E}{\mathcal{E}}			% üäó
+\renewcommand{\epsilon}{\varepsilon}		% ëÒÁÓÉ×ÙÊ ÜÐÓÉÌÏÎ
+\newcommand{\frc}[2]{\raisebox{2pt}{$#1$}\big/\raisebox{-3pt}{$#2$}}	% a/b, a ×ÙÛÅ, b ÎÉÖÅ
+\newcommand{\F}{\ensuremath{\mathop{\mathfrak F}}\nolimits}	% ëÒÁÓÉ×ÁÑ æ
+%\newcommand{\FT}[1]{\mathop{\mathcal{F}}\nolimits\left(#1\right)} % æÕÒØÅ-ÐÒÅÏÂÒÁÚÏ×ÁÎÉÅ
+%\newcommand{\IFT}[1]{\mathop{\mathcal{F}^{-1}}\nolimits\left(#1\right)} % ïÂÒÁÔÎÏÅ æð
+\newcommand{\FT}[1]{\mathcal{F}(#1)} 		% æÕÒØÅ-ÐÒÅÏÂÒÁÚÏ×ÁÎÉÅ
+\renewcommand{\H}{\ensuremath{\mathfrak{H}}}	% ëÏÍÐÌÅËÓÎÁÑ ÎÁÐÒÑÖÅÎÎÏÓÔØ üð
+\newcommand{\IFT}[1]{\mathcal{F}^{-1}(#1)} 	% ïÂÒÁÔÎÏÅ æð
+\renewcommand{\ge}{\geqslant}			% âÏÌØÛÅ ÉÌÉ ÒÁ×ÎÏ (\equiv - ÔÏÖÄÅÓÔ×ÅÎÎÏ, Á ÎÅ ÒÁ×ÎÏ !)
+\newcommand{\grad}{\mathop{\mathrm{grad}}\nolimits} % çÒÁÄÉÅÎÔ
+\newcommand{\I}{\ensuremath{\mathfrak{I}}}	% éÎÔÅÇÒÁÌ
+\newcommand{\ind}[1]{_{\text{\scriptsize #1}}}	% îÉÖÎÉÊ ÉÎÄÅËÓ ÒÕÓÓ. ÂÕË×ÁÍÉ
+\newcommand{\indfrac}[2]{\raisebox{2pt}{$\frac{\mbox{\small $#1$}}{\mbox{\small $#2$}}$}}
+\newcommand{\ILT}[1]{\mathop{\mathfrak{L}}\nolimits^{-1}(#1)} % ïÂÒÁÔÎÏÅ ÐÒÅÏÂÒ. ìÁÐÌÁÓÁ
+\newcommand{\Infint}{\int\limits_{-\infty}^\infty} % éÎÔÅÇÒÁÌ ÐÏ ×ÓÅÊ R
+\newcommand{\Int}{\int\limits}		% âÏÌØÛÏÊ ÉÎÔÅÇÒÁÌ (ÍÏÖÎÏ ÐÏÍÅÎÑÔØ \int ÎÁ \varint)
+\newcommand{\IInt}{\mathop{{\int\!\!\!\int}}\limits}	% ä×ÏÊÎÏÊ ÂÏÌØÛÏÊ ÉÎÔÅÇÒÁÌ
+\renewcommand{\kappa}{\varkappa}		% ëÒÁÓÉ×ÁÑ ËÁÐÐÁ
+%\newcommand{\ket}[1]{\ensuremath{|#1\rangle}}	% ëÜÔ-×ÅËÔÏÒ
+\DeclarePairedDelimiter{\ket}{\lvert}{\rangle}
+\renewcommand{\le}{\leqslant}			% íÅÎØÛÅ ÉÌÉ ÒÁ×ÎÏ
+\newcommand{\ltextarrow}[1]{\ensuremath{\stackrel{#1}\leftarrow}} % óÔÒÅÌËÁ ×ÌÅ×Ï Ó ÐÏÄÐÉÓØÀ Ó×ÅÒÈÕ
+\newcommand{\lvec}{\overrightarrow}		% äÌÉÎÎÙÊ ×ÅËÔÏÒ
+\newcommand{\LT}[1]{\mathop{\mathfrak{L}}\nolimits(#1)} % ðÒÅÏÂÒÁÚÏ×ÁÎÉÅ ìÁÐÌÁÓÁ
+\newcommand{\M}{\ensuremath{\mathop{\mathfrak M}\nolimits}} % íÁÓÓÁ Ú×ÅÚÄÙ
+\newcommand{\mean}[1]{\overline{#1}}		% óÒÅÄÎÅÅ ÁÒÉÆÍÅÔÉÞÅÓËÏÅ
+\newcommand{\med}[1]{\mathop{\mathrm{med} #1}\nolimits}	% óÒÅÄÎÅÅ ÁÒÉÆÍÅÔÉÞÅÓËÏÅ
+\newcommand{\Oint}{\oint\limits}		% âÏÌØÛÏÊ ÉÎÔÅÇÒÁÌ
+\renewcommand{\P}{\ensuremath{\mathfrak{P}}}	% ëÏÍÐÌÅËÓÎÁÑ ÐÏÌÑÒÉÚÏ×ÁÎÎÏÓÔØ
+\newcommand{\partder}[2]{\dfrac{\partial #1}{\partial #2}} %þÁÓÔÎÁÑ ÐÒÏÉÚ×ÏÄÎÁÑ
+\renewcommand{\phi}{\varphi}			% ëÒÁÓÉ×ÁÑ ÆÉ
+\newcommand{\R}{\ensuremath{\mathbb{R}}} % ÒÁÃÉÏÎÁÌØÎÙÅ ÞÉÓÌÁ
+\newcommand{\rev}[1]{\frac{1}{#1}}		% ïÂÒÁÔÎÁÑ ×ÅÌÉÞÉÎÁ
+\newcommand{\rot}{\mathop{\mathrm{rot}}\nolimits} % òÏÔÏÒ
+\newcommand{\rtextarrow}[1]{\ensuremath{\stackrel{#1}\rightarrow}} % óÔÒÅÌËÁ ×ÐÒÁ×Ï Ó ÐÏÄÐÉÓØÀ
+\newcommand{\Sum}{\sum\limits}
+\newcommand{\sinc}{\mathop{\mathrm{sinc}}\nolimits} % éÎÔÅÇÒÁÌØÎÙÊ ÓÉÎÕÓ
+\newcommand{\Tr}{\mathop{\mathrm{Tr}}\nolimits}	% óÌÅÄ ÍÁÔÒÉÃÙ
+\newcommand{\veci}{{\vec\imath}}		% i-ÏÒÔ
+\newcommand{\vecj}{{\vec\jmath}}		% j-ÏÒÔ
+\newcommand{\veck}{{\vec{k}}}			% k-ÏÒÔ
+\newcommand{\when}[2]{\settowidth{\myflt}{\scriptsize $#2$}% ÷ÅÒÔ. ÌÉÎÉÑ Ó ÎÉÖÎÉÍ ÉÎÄÅËÓÏÍ
+    \ensuremath{\left.{#1}\right|_{#2}\hspace{-\myflt}\,}}
+\newcommand{\ZT}[1]{\mathop{\mathcal{Z}}\nolimits(#1)} % Z-ÐÒÅÏÂÒÁÚÏ×ÁÎÉÅ
+\newcommand{\IZT}[1]{\mathop{\mathcal{Z}}\nolimits^{-1}(#1)} % ïÂÒÁÔÎÏÅ -//-
+
+
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%               òÁÚÎÏÅ             %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+
+% ëÏÍÁÎÄÁ \Ins ÐÏÍÅÝÁÅÔ × ÔÅËÓÔ ËÒÁÓÎÕÀ ÒÁÍËÕ, × ËÏÔÏÒÏÊ ÌÉÂÏ ÐÕÓÔÏ (ÅÓÌÉ
+% ËÏÍÁÎÄÁ ÂÅÚ ÁÒÇÕÍÅÎÔÏ×) ÌÉÂÏ #1; ÎÁ ÐÏÌÑÈ ×ÓÔÁ×ÌÑÅÔÓÑ ËÒÁÓÎÙÊ Ë×ÁÄÒÁÔÉË
+\def\InsTxt@#1{\red{\fbox{#1}}\marginpar{\red{\Square}}\xspace}
+\def\Ins{\futurelet\next\Ins@i}
+\def\Ins@i{\ifx\next\bgroup\expandafter\Ins@ii\else\expandafter\Ins@end\fi}
+\def\Ins@ii#1{\InsTxt@{#1}} %One arg
+\def\Ins@end{\InsTxt@{\phantom{text}}} %None args
+
+
+\newcommand{\look}[1]{(ÓÍ.~ÒÉÓ.~\ref{#1})}
+\newcommand{\mybox}[1]{\parbox[c]{10cm}{\hangindent=5mm\parindent=.6cm\noindent #1\strut}}
+\newcommand{\mymbox}[1]{\parbox[c]{8cm}{\hangindent=5mm\parindent=.6cm\noindent #1\strut}}
+\newcommand{\book}[1]{%
+    \usepackage[print,largetypeblock]{booklet}
+    \pagespersignature{#1}%
+    \pdfoutput=1
+    \setpdftargetpages
+%    \setdvipstargetpages
+    \special{!TeXDict begin <</Tumble true>> setpagedevice end}
+    \relax
+}
+\newcommand{\Ì}{Linux}
+\newcommand{\answer}{\smallskip\par\hspace{1cm}{\bfseries\itshape ïÔ×ÅÔØÔÅ ÎÁ ×ÏÐÒÏÓ(Ù):}\nopagebreak\par}
+\newcommand{\zad}{\smallskip\refstepcounter{zadacha}\par%
+    \hbox{\hspace{1cm}\bf ÷ÙÐÏÌÎÉÔÅ ÚÁÄÁÎÉÅ (\thezadacha):}%
+    \nopagebreak\smallskip\nopagebreak\par}
+\newenvironment{zadanie}{\refstepcounter{zadacha}\begin{longtable}{||p{\textwidth}}%
+    \underline{\bf ÷ÙÐÏÌÎÉÔÅ ÚÁÄÁÎÉÅ \thezadacha:}\endfirsthead%
+    \underline{\bf (ÐÒÏÄÏÌÖÅÎÉÅ ÚÁÄÁÎÉÑ \thezadacha)}\endhead}
+    {\\\end{longtable}}
+\newcommand{\Tab}{\raisebox{-.1\kegle}{\raisebox{.4\kegle}{\hbox to 0pt{\rule[.04\kegle]{.4pt}{.52\kegle}%
+    \hspace{-.06\kegle}$\leftarrow$}}\hbox{$\rightarrow$\hspace{-.06\kegle}\rule[.04\kegle]{.4pt}{.52\kegle}}}}% óÉÍ×ÏÌ ÔÁÂÕÌÑÃÉÉ
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%              ëÏÌÏÎÔÉÔÕÌÙ            %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+\def\FDL{\gdef\@FDL{}}
+%\def\mycopyright{\ifx\FDL\@undefined\hbox to 0pt{\vbox{\hrule\hbox{\strut\copyright\;\number\year\;
+%åÍÅÌØÑÎÏ× ü.÷.}}}\fi}
+\renewcommand{\@evenhead}{\vbox{\hbox to \textwidth%
+	{\hfil\leftmark\strut}\hrule}}
+	%{\thepage\hfil\leftmark\strut}\hrule}}
+\renewcommand{\@oddhead}{\vbox{\hbox to \textwidth%
+	{\rightmark\hfil\strut}\hrule}}
+	%{\rightmark\hfil\thepage\strut}\hrule}}
+\renewcommand{\@evenfoot}%
+	%{\hfil\vbox{\hrule\hbox{\small \copyright{}åÍÅÌØÑÎÏ× ü.÷.\strut}}}
+	%{\hfil\thepage\hfil\mycopyright}
+	{\thepage\hfil\hbox to 0pt{\hss\ifx\@FDL\@undefined\vbox{\hrule\hbox{
+	\strut\copyright\; åÍÅÌØÑÎÏ× ü.÷., \number\year}}\else\small\sl äÁÎÎÙÊ
+	ÄÏËÕÍÅÎÔ ÒÁÓÐÒÏÓÔÒÁÎÑÅÔÓÑ ÎÁ ÏÓÎÏ×Å ÌÉÃÅÎÚÉÉ FDL\fi}}
+\renewcommand{\@oddfoot}%
+        %{\vbox{\hrule\hbox{\small\strut\number\year\, ÇÏÄ  }}\hfil}
+	%{\hfil\thepage\hfil}
+	{\hbox to 0pt{\ifx\@FDL\@undefined\vbox{\hrule\hbox{
+	\strut\copyright\; åÍÅÌØÑÎÏ× ü.÷., \number\year}}\else\small\sl äÁÎÎÙÊ
+	ÄÏËÕÍÅÎÔ ÒÁÓÐÒÏÓÔÒÁÎÑÅÔÓÑ ÎÁ ÏÓÎÏ×Å ÌÉÃÅÎÚÉÉ FDL\fi}\hfil\thepage}
+\newcommand{\nofoot}{\renewcommand{\@oddfoot}{\vbox{\hbox to\textwidth{\hfil\thepage}}}%
+	\renewcommand{\@evenfoot}{\vbox{\hbox to\textwidth{\thepage\hfil}}}}
+% \newcommand{\nocolon}{%
+% 	\renewcommand{\@oddhead}{\vbox{\hbox to \textwidth%
+% 	{\hfil\sl\rightmark\hfil\strut}}}
+% 	\renewcommand{\@oddfoot}%
+%         {\vbox{\hbox to \textwidth{\hfil\thepage\hfil}}}}
+\newcommand{\nocolon}{
+	\renewcommand{\@oddhead}{}\renewcommand{\@evenhead}{}
+	\renewcommand{\@oddfoot}{\vbox{\hbox to \textwidth{\hfil\thepage\hfil}}}
+	\renewcommand{\@evenfoot}{\vbox{\hbox to \textwidth{\hfil\thepage\hfil}}}
+}
+\newcommand{\disscol}{%
+	\renewcommand{\@oddhead}{\vbox{\hbox to \textwidth{\hfil\thepage\hfil}}}
+        \renewcommand{\@evenhead}{\vbox{\hbox to \textwidth{\hfil\thepage\hfil}}}
+        \renewcommand{\@oddfoot}{}
+	\renewcommand{\@evenfoot}{}}
+
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%             óÏÄÅÒÖÁÎÉÅ, ÎÁÞÁÌÏ É ËÏÎÅÃ ÔÅËÓÔÁ         %%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+\newcommand{\l@mytoc}[2]{\vspace{8pt}\hbox to\textwidth%
+	{\hspace{.5cm}\parbox[b]{15cm}{#1 \hrulefill}\hrulefill\, #2}}
+\newcommand{\l@headtoc}[2]{\vspace{12pt}\hbox to\textwidth%
+        {\hspace{8mm}\parbox[b]{15cm}{\bf #1}\hfil\bf #2}\vspace{4pt}}
+%\renewcommand{\tableofcontents}%
+%	{\vbox{\vspace{1cm}\Large\bf ïÇÌÁ×ÌÅÎÉÅ\hfil\par\vspace{1.5cm}}\@starttoc{toc}}
+\renewcommand{\title}[1]{\gdef\@title{#1}\gdef\@bktitle{#1}}
+\def\booktitle{\@bktitle}
+\renewcommand{\author}[1]{\gdef\@author{#1}\gdef\@bkauthor{#1}}
+\author{\it åÍÅÌØÑÎÏ× üÄÕÁÒÄ ÷ÌÁÄÉÍÉÒÏ×ÉÞ}
+\newcommand{\beg}%
+	{\relax\ifx\@bktitle\@undefined
+	\def\@bktitle{USE title\{name\}}
+	\def\@title{\@bktitle}\fi%
+	\maketitle\thispagestyle{empty}\cleardoublepage\tableofcontents\clearpage\relax}%\markboth{ïÇÌÁ×ÌÅÎÉÅ}{ïÇÌÁ×ÌÅÎÉÅ}
+\def\tir@zh{1}
+\newcommand{\tirazh}[1]{\def\tir@zh{#1}}
+\def\back{
+	\newpage
+	\pagestyle{empty}
+\ \vfill
+	\begin{center}
+%	    \bf åÍÅÌØÑÎÏ× üÄÕÁÒÄ ÷ÌÁÄÉÍÉÒÏ×ÉÞ\rm\par
+	    \bf\@bkauthor\rm\par
+%    	    (ÒÅÄÁËÔÏÒ, ÔÅÈÎÉÞÅÓËÉÊ ËÏÒÒÅËÔÏÒ, ËÏÒÒÅËÔÏÒ --
+%	    åÍÅÌØÑÎÏ× üÄÕÁÒÄ ÷ÌÁÄÉÍÉÒÏ×ÉÞ.)
+	    \vspace{3mm}\par
+	    \bf\@bktitle\par\rm\small
+	    \vspace*{10pt}\hrule\vspace*{3pt}
+	    ðÏÄÐÉÓÁÎÏ × ÐÅÞÁÔØ~\today\quad çÁÒÎÉÔÕÒÁ Computer Modern.\\
+	    æÏÍÁÔ $60\times80\,\,1/16$.
+	    ôÉÒÁÖ \raisebox{-2pt}{\rule{30pt}{1pt}}\hspace{-30pt}\hbox to 30pt{\hss\tir@zh\hss} ÜËÚ.
+	    ãÅÎÁ ÄÏÇÏ×ÏÒÎÁÑ.\vspace*{3pt}\hrule
+	    \medskip
+	    ïÔÐÅÞÁÔÁÎÏ × ÄÏÍÁÛÎÅÊ ÔÉÐÏÇÒÁÆÉÉ åÍÅÌØÑÎÏ×Á ü.÷.\\\hfill
+	    \ifx\@FDL\@undefined\copyright\else{\sl (FDL)}\fi\quad åÍÅÌØÑÎÏ× ü.÷., \thisyear\par
+	\end{center}}
+
+
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%             òÁÚÄÅÌÙ ÄÏËÕÍÅÎÔÁ                 %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+\newcommand{\sect}[1]{\refstepcounter{sect}\par\vspace{1.5cm plus 1cm minus .5cm}
+	{\Huge\bf\begin{center}\thesect #1\end{center}}%
+	\addcontentsline{toc}{headtoc}{\thesect #1}\markboth{\thesect #1}{\thesect #1}%
+	\nopagebreak\bigskip\par}
+\newcommand{\subsect}[1]{\refstepcounter{subsect} \par\vspace{.9cm plus .5cm minus .2cm}\noindent%
+	{\Large\bf\thesubsect\hspace{.5cm}#1}\par%
+	\addcontentsline{toc}{mytoc}{\hspace{1cm}\thesubsect \, #1}%
+	\markright{\thesubsect #1}
+	\nopagebreak\medskip\par\nopagebreak}
+\newcommand{\subsubsect}[1]{\refstepcounter{subsubsect}\par\vspace{.5cm plus .3cm minus .2cm}\noindent%
+	{\large\bf\thesubsubsect #1}\par%
+	\addcontentsline{toc}{mytoc}{\hspace{2.5cm}\thesubsubsect #1}%
+%	\markright{\thesubsect #1}
+	\nopagebreak\par\nopagebreak}
+\newcommand{\intro}[1]{\clearpage
+	\addcontentsline{toc}{headtoc}{#1}\markright{#1}
+	{\Huge\bf\begin{center}#1\end{center}}\nopagebreak\par\bigskip\nopagebreak}
+\newcommand{\myitem}[1]{\refstepcounter{myitem}\smallskip\par\noindent{\bf\themyitem.}%
+	\hfil\parbox[t]{16.5cm}{\parindent=.6cm\noindent #1}\smallskip\par}
+\def\sbitem{\smallskip\par\refstepcounter{sbitem}\thesbitem%
+	\hspace*{5pt}}
+\newcommand{\myitcont}[1]{\hfil\parbox[t]{16.5cm}{\parindent=.6cm\noindent%
+	#1}\smallskip\par}
+%\newcommand{\mar}[1]{\par\noindent $\blacktriangleright$ \hfill%
+%\parbox[t]{0.9\columnwidth}{#1}\smallskip\par}
+\newcommand{\mar}[1]{%
+    \begin{list}{\hbox to 0pt{\hspace{-7mm}$\blacktriangleright$}}{%
+    \parsep=0mm\topsep=0mm\partopsep=0mm\leftmargin=\parindent%
+    \rightmargin=\parindent\item}#1%
+    \setlength{\myflt}{-\parskip}\addtolength{\myflt}{\textwidth}
+    \vspace{-\baselineskip}\par
+    \hbox to \myflt{\hfill$\blacktriangleleft$}\smallskip
+    \end{list}}
+\newcommand{\reshenie}{\nopagebreak\bigskip\par\nopagebreak\hbox to \textwidth%
+        {\hfill\large\bf òÅÛÅÎÉÅ:\hfill}\nopagebreak\medskip\nopagebreak\par}
+\def\sub{\smallskip\par\refstepcounter{sub}\thesub%
+	\hspace*{5pt}}
+
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%               ïËÒÕÖÅÎÉÑ               %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+\newcommand{\cn}[1]{\begin{center} #1 \end{center}}	% ãÅÎÔÒÉÒÏ×ÁÎÎÙÊ ÏÂßÅËÔ
+\newcommand{\cbox}[1]{\hbox to 0pt{\hss #1\hss}}	% ôÏ ÖÅ, ÎÏ ÎÅ ÚÁÎÉÍÁÀÝÅÅ ÍÅÓÔÁ ÐÏ ÇÏÒÉÚÏÎÔÁÌÉ
+% ÐÅÒÅÏÐÒÅÄÅÌÑÅÍ itemize, enumerate É description
+% + ÏÓÔÁ×ÌÑÅÍ ÐÒÏÓÔÕÀ ×ÏÚÍÏÖÎÏÓÔØ ÉÚÍÅÎÉÔØ ÉÈ
+% ÕËÒÁÄÅÎÏ ÏÔÓÀÄÁ:
+% http://dcwww.camd.dtu.dk/~schiotz/comp/LatexTips/tweaklist.sty
+\def\enumhook{\setlength{\itemsep}{0cm}% ÏÂÝÉÅ ËÏÍÁÎÄÙ ×ÎÕÔÒÉ enumerate
+	\setlength{\parsep}{0cm}\setlength{\topsep}{2mm}}
+\def\enumhooki{} % ËÏÍÁÎÄÙ ×ÎÕÔÒÉ 1 ÕÒÏ×ÎÑ ×ÌÏÖÅÎÎÏÓÔÉ
+\def\enumhookii{} % ËÏÍÁÎÄÙ ×ÎÕÔÒÉ 2 É ÐÏÓÌÅÄÕÀÝÉÈ ÕÒÏ×ÎÅÊ
+\def\enumhookiii{}
+\def\enumhookiv{}
+\def\itemhook{\enumhook} % ÔÏ ÖÅ ÓÁÍÏÅ ÄÌÑ itemize
+\def\itemhooki{}
+\def\itemhookii{}
+\def\itemhookiii{}
+\def\itemhookiv{}
+\def\descripthook{} % É ÄÌÑ description
+\def\enumerate{%
+  \ifnum \@enumdepth >\thr@@\@toodeep\else
+    \advance\@enumdepth\@ne
+    \edef\@enumctr{enum\romannumeral\the\@enumdepth}%
+      \expandafter
+      \list
+        \csname label\@enumctr\endcsname
+        {\usecounter\@enumctr\def\makelabel##1{\hss\llap{##1}}%
+          \enumhook \csname enumhook\romannumeral\the\@enumdepth\endcsname}%
+  \fi}
+\def\itemize{%
+  \ifnum \@itemdepth >\thr@@\@toodeep\else
+    \advance\@itemdepth\@ne
+    \edef\@itemitem{labelitem\romannumeral\the\@itemdepth}%
+    \expandafter
+    \list
+      \csname\@itemitem\endcsname
+      {\def\makelabel##1{\hss\llap{##1}}%
+        \itemhook \csname itemhook\romannumeral\the\@itemdepth\endcsname}%
+  \fi}
+\renewenvironment{description}
+                 {\list{}{\labelwidth\z@ \itemindent-\leftmargin
+                          \let\makelabel\descriptionlabel\descripthook}}
+                 {\endlist}
+
+\newenvironment{myitemize}%
+	{\begin{list}{$\gg$}{\setlength{\itemsep}{0cm}%
+	\setlength{\parsep}{0cm}\setlength{\topsep}{2mm}}}{\end{list}}
+\newenvironment{pict}%
+	{\begin{figure}[!h]\vspace*{-6pt}\begin{center}\noindent}{\end{center}
+\vspace*{-18pt}
+\end{figure}}
+\newenvironment{tbl}%
+{\begin{table}\vspace*{-6pt}\begin{center}\noindent}{\end{center}\vspace*{-18pt}
+\end{table}}
+\newenvironment{poetry}[1]{\vspace{8mm plus 14mm minus 2mm}\par%
+	\addcontentsline{toc}{mytoc}{\it #1}%\hbox to \textwidth{\hss\Large\bf #1\hss}\nopagebreak\par%
+	\begin{verse}\centerline{\Large\bf #1}\vspace{1em}}{\end{verse}}
+\newenvironment{re}{\begin{verse}\bf ðÒÉÐÅ×:\rm\\}{\end{verse}}
+\newenvironment{mylist}{\begin{list}{}{\leftmargin=1in\itemsep=0in}}{\end{list}}
+\newenvironment{answ}{\answer\nopagebreak\begin{quote}}{\end{quote}\medskip}
+\newenvironment{zadacha}{\vspace{12pt plus 12pt minus 7pt}\par\noindent\bf
+	\refstepcounter{zadacha}\hspace{-\parindent}\hbox to 0pt{$\blacktriangleright$}%
+	\hspace{1.5\parindent}úÁÄÁÞÁ \thezadacha.\rm\nopagebreak\smallskip\par
+	\nopagebreak}{\medskip\par}
+\newenvironment{subenumerate}%
+	{\begin{list}{\arabic{sblst}.}{\usecounter{sblst}\setlength{\itemsep}{0cm}%
+	\setlength{\parsep}{0cm}\setlength{\topsep}{1mm}\item[]}}{\end{list}}
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%        áÓÔÒÏÎÏÍÉÞÅÓËÉÅ ÖÕÒÎÁÌÙ        %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+\def\aa{{Astron.~\& Astrophys}}
+\def\aaa{{Astron.~\& Astrophys}}
+\def\ao{{Applied Optics}}  %{{Astron.~\& Opt. }}
+\def\araa{{Annu.~Rev. Astron.~Astrophys}}
+\def\aj{{Astron.~J}}
+\def\azh{{áÓÔÒÏÎÏÍ.~öÕÒÎÁÌ}}
+\def\aas{{Astron.~Astrophys. Suppl}}
+\def\aar{{Astron.~Astrophys. Rev}}
+\def\apj{{Astrophys.~J}}
+\def\apjs{{Astrophys.~J. Suppl}}
+\def\apss{{Astrophys. Space~Sci}}
+\def\baas{{Bull. Amer.~Astron.~Soc}}
+\def\bsao{{Bull. Spec.~Astrophys.~Obs}}
+\def\izvsao{{éÚ×ÅÓÔÉÑ óáï~òáî}}
+\def\jaa{{J.~of Astron. Astrophys}}
+\def\josa{{J.~of the Opt. Soc. of~America}}
+\def\jrasc{{J.~of Royal Astron.~Soc. of~Canada}}
+\def\mnras{{Mon.~Not.~ of Royal Astron.~Soc}}
+\def\pazh{{ðÉÓØÍÁ ×~áÓÔÒÏÎ. öÕÒÎÁÌ}}
+\def\pasp{{Publ. Astron.~Soc. Pacific}}
+\def\pasj{{Publ. Astron.~Soc. Japan}}
+\def\soros{{óÏÒÏÓÏ×ÓËÉÊ ÏÂÒÁÚÏ×ÁÔÅÌØÎÙÊ ÖÕÒÎÁÌ}}
+\def\sovast{{óÏ×ÅÔÓËÁÑ ÁÓÔÒÏÎÏÍÉÑ}}
+\def\sca{{Scient.~Am}}
+\def\skytel{{Sky~\& Telesc}}
+\def\spsrev{{Space Sci.~Rev}}
+\def\psao{{ðÒÅÐÒÉÎÔ óáï~òáî.}}
+\def\vnksf{{÷ÓÅÒÏÓÓÉÊÓËÁÑ îÁÕÞÎÁÑ ëÏÎÆÅÒÅÎÃÉÑ óÔÕÄÅÎÔÏ×-æÉÚÉËÏ× É ÍÏÌÏÄÙÈ ÕÞÅÎÙÈ}}
+
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%% äÏÐÏÌÎÉÔÅÌØÎÁÑ ÂÉÂÌÉÏÇÒÁÆÉÑ %%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+\newenvironment{mybibliography}[1]
+      {\list{\@biblabel{\@asbuk\c@enumiv}}%
+           {\settowidth\labelwidth{\@biblabel{#1}}%
+            \leftmargin\labelwidth
+            \advance\leftmargin\labelsep
+            \@openbib@code
+            \usecounter{enumiv}%
+            \let\p@enumiv\@empty
+            \renewcommand\theenumiv{\@asbuk\c@enumiv}}%
+      \sloppy
+      \clubpenalty4000
+      \@clubpenalty \clubpenalty
+      \widowpenalty4000%
+      \sfcode`\.\@m}
+     {\endlist}
+\newenvironment{biblio}[1]
+      {\list{\@biblabel{\@arabic\c@enumiv}}%
+           {\settowidth\labelwidth{\@biblabel{#1}}%
+            \leftmargin\labelwidth
+            \advance\leftmargin\labelsep
+	    \itemsep=0pt plus 1pt
+            \@openbib@code
+            \usecounter{enumiv}%
+            \let\p@enumiv\@empty
+            \renewcommand\theenumiv{\@arabic\c@enumiv}}%
+      \sloppy
+      \clubpenalty4000
+      \@clubpenalty \clubpenalty
+      \widowpenalty4000%
+      \sfcode`\.\@m}
+     {\endlist}
+
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%% òÁÂÏÞÉÅ ÐÒÏÇÒÁÍÍÙ, ÔÅÈÚÁÄÁÎÉÑ É ÐÒ.%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+\newcommand{\workprtitle}[3]{%
+	\begin{titlepage}
+	\begin{center}
+	\large
+	íéîéóôåòóô÷ï ïâòáúï÷áîéñ óôá÷òïðïìøóëïçï ëòáñ\\
+	óôá÷òïðïìøóëéê ðïìéôåèîéþåóëéê ëïììåäö
+	\vspace{5cm}\par
+	\Huge\bf
+	òáâïþáñ ðòïçòáííá\\ õþåâîïê äéóãéðìéîù\par
+	\rm\normalsize
+	\raisebox{.5cm}[3.5cm]{\parbox[b]{\textwidth}{%
+	\centering \Large\bf #1}}
+	\hrule\strut
+	(ÎÁÉÍÅÎÏ×ÁÎÉÅ ÄÉÓÃÉÐÌÉÎÙ)\par
+	\raisebox{2mm}[3cm]{\parbox[b]{\textwidth}{%
+	\centering\large\bf #2}}
+	\hrule\strut
+	(ÎÁÉÍÅÎÏ×ÁÎÉÅ ÓÐÅÃÉÁÌØÎÏÓÔÅÊ)\par
+	\raisebox{.5cm}[2cm]{\parbox[b]{\textwidth}{%
+	\centering\Large\bf #3}}
+	\hrule\strut
+	(ÕÒÏ×ÅÎØ ÓÒÅÄÎÅÇÏ ÐÒÏÆÅÓÓÉÏÎÁÌØÎÏÇÏ ÏÂÒÁÚÏ×ÁÎÉÑ)
+	\vspace{4cm}\par
+	\large Ç. óÔÁ×ÒÏÐÏÌØ, 2005\, Ç.
+	\end{center}
+	\clearpage
+	\thispagestyle{empty}
+	\parbox[t]{.47\textwidth}{
+	ïÄÏÂÒÅÎÁ\\
+	õÞÅÂÎÏ-ÍÅÔÏÄÉÞÅÓËÉÍ\\
+	óÏ×ÅÔÏÍ\\
+	óçðë\\
+	\vspace{5cm}\par
+	ðÒÅÄÓÅÄÁÔÅÌØ\vspace{2cm}\par\hrule}
+	\parbox[t]{.47\textwidth}{
+	óÏÓÔÁ×ÌÅÎÁ × ÓÏÏÔ×ÅÔÓÔ×ÉÉ Ó ÇÏÓÕÄÁÒÓÔ×ÅÎÎÙÍÉ ÔÒÅÂÏ×ÁÎÉÑÍÉ Ë ÍÉÎÉÍÕÍÕ ÓÏÄÅÒÖÁÎÉÑ É
+	ÕÒÏ×ÎÀ ÐÏÄÇÏÔÏ×ËÉ ×ÙÐÕÓËÎÉËÏ× ÄÌÑ ÓÐÅÃÉÁÌØÎÏÓÔÉ
+	\vspace{1cm}\par\hrule
+	\vspace{1cm}\par\hrule
+	\vspace{1cm}\par\hrule
+	\centering (ÇÒÕÐÐ ÓÐÅÃÉÁÌØÎÏÓÔÅÊ)
+	\vspace{1cm}\par\flushleft
+	íÉÎÉÓÔÅÒÓÔ×Ï (×ÅÄÏÍÓÔ×Ï)-
+	ÒÁÚÒÁÂÏÔÞÉË çïó óðï
+	ðÏ ÚÁËÒÅÐÌÅÎÎÙÍ ÓÐÅÃÉÁÌØÎÏÓÔÑÍ}
+	\vspace{3cm}\par
+	\parbox{7cm}{á×ÔÏÒ:\\
+	åÍÅÌØÑÎÏ× ü.÷.
+	\vspace{2.5cm}\par
+	òÅÃÅÎÚÅÎÔÙ:
+	\vspace{3cm}\par
+	òÅÄÁËÔÏÒ:}
+	\end{titlepage}}
+
+% ôÉÔÕÌØÎÁÑ ÓÔÒÁÎÉÃÁ ÔÅÈÎÉÞÅÓËÏÇÏ ÚÁÄÁÎÉÑ
+% \texzadtitle{äÏÌÖÎÏÓÔØ ÓÏÇÌÁÓÏ×Á×ÛÅÇÏ}{éÍÑ ÓÏÇÌÁÓÏ×Á×ÛÅÇÏ}{îÁÚ×ÁÎÉÅ}{óÐÉÓÏË
+%Á×ÔÏÒÏ× ÞÅÒÅÚ \\}{ïÄÏÂÒÅÎÏ...}
+\newcommand{\texzadtitle}[4]{%
+\begin{titlepage}
+	\vbox{
+		\parbox{7.5cm}{
+			\centerline{<<óïçìáóï÷áîï>>}
+			\centerline{#1}\vspace{20pt}
+			\hrulefill~#2\par\vspace{7pt}
+			\centerline{\hbox to
+			6cm{<<\rule{7mm}{0.4pt}>>\hrulefill~\number\year\,Ç.}}
+		}
+		\hfill
+		\parbox{7.5cm}{
+			\centerline{<<õô÷åòöäáà>>}
+			\centerline{äÉÒÅËÔÏÒ óáï òáî, ÞÌ.-ËÏÒÒ. òáî}\vspace{20pt}
+			\hrulefill~âÁÌÅÇÁ à.à.\par\vspace{7pt}
+			\centerline{
+			\hbox to 6cm{<<\rule{7mm}{0.4pt}>>\hrulefill~\number\year\,Ç.}}
+		}
+	}
+	\vfill
+	\begin{center}
+	ôåèîéþåóëïå úáäáîéå\\
+	#3\vskip 3em\normalfont
+	\begin{tabular}[t]{c}\@author\end{tabular}
+	\end{center}
+	\vfill
+	%\hfill\parbox{8cm}{#4}
+	\vfill
+	\centerline{#4}
+	\vspace*{1cm}
+	\centerline{îÉÖÎÉÊ áÒÈÙÚ, \number\year\,Ç.}
+\end{titlepage}
+% ÐÏÄÐÉÓØ Á×ÔÏÒÏ×
+\def\signatures{
+\def\and{\\[1.5em] \hrulefill\hspace{1em}}
+\vskip 1cm
+\today\hfill
+%\flushright
+\begin{tabular}[t]{p{7cm}}
+	\hrulefill\hspace{1em}\@author
+\end{tabular}
+}
+% òÁÚÄÅÌÙ ôú
+\newcommand{\ts}[1]{\refstepcounter{sect}\par%
+\vspace{1cm plus 1cm minus .5cm}{\indent\bf\thesect \, \lowercase{##1}}%
+\addcontentsline{toc}{section}{\thesect ##1}\markboth{\thesect ##1}{\thesect
+##1}\nopagebreak\par}
+\newcommand{\tss}[1]{\refstepcounter{subsect}\medskip\par%
+{\indent\thesubsect\hspace{.5cm}##1}\par%
+\addcontentsline{toc}{subsection}{\hspace{1cm}\thesubsect \, ##1}%
+\markright{\thesubsect ##1}\nopagebreak\par\nopagebreak}
+\newcommand{\tsss}{\refstepcounter{subsubsect}
+\smallskip\par\indent\thesubsubsect \,}
+}
+
+\def\@zakaz{{\small\tt$\backslash$zakaz\{îÏÍÅÒ ÚÁËÁÚÁ\}}}
+\newcommand{\zakaz}[1]{\gdef\@zakaz{#1}}
+\def\@uchizdl{{\small\tt$\backslash$uchizdl\{ëÏÌ-×Ï ÓÉÍ×./40000\}}}
+\newcommand{\uchizdl}[1]{\gdef\@uchizdl{#1}}
+%\def\@uslpechl{{\small\tt$\backslash$uslpechl\{ëÏÌ-×Ï ÌÉÓÔÏ×/16\}}}
+%\newcommand{\uslpechl}[1]{\gdef\@uslpechl{#1}}
+\def\@podpech{{\small\tt$\backslash$podpech\{äÁÔÁ ÐÏÄÐÉÓ-Ñ × ÐÅÞÁÔØ\}}}
+\newcommand{\podpech}[1]{\gdef\@podpech{#1}}
+\newcommand{\backpage}{\clearpage
+\pagestyle{empty}
+\ \vfill\begin{center}
+\bf\@bkauthor\rm\par
+\vspace{3mm}\par
+\bf\@bktitle\par\rm\small\end{center}
+\vspace*{10pt}
+\hrule height 2pt\vspace*{4pt}
+\newcount{\podp}\newcount{\podpfr}
+\podp=\c@page
+\podpfr=\c@page
+\divide\podp by 16
+\multiply\podp by 100
+\multiply\podpfr by 100
+\divide\podpfr by 16
+\advance\podpfr by -\podp
+\divide\podp by 100
+\noindent\hfil ðÏÄÐÉÓÁÎÏ × ÐÅÞÁÔØ \@podpech\hfil çÁÒÎÉÔÕÒÁ Computer Modern\hfil\\
+\hbox to 0pt{æÏÒÍÁÔ $60\!\times\!84\;1/16$}\hfil
+õÓÌ.ÐÅÞ.Ì.~{\the\podp.\ifnum\podpfr<10 0\fi\the\podpfr}\hfil
+\hbox to 0pt{\hss õÞ.-ÉÚÄ.Ì. \@uchizdl}\linebreak
+\hbox to 0pt{âÕÍÁÇÁ ÏÆÓÅÔÎÁÑ}\hfil
+ôÉÒÁÖ \tir@zh~ÜËÚ.\hfil
+\hbox to 0pt{\hss úÁËÁÚ \@zakaz}\linebreak
+\vspace{-10pt}\hrule height 2pt
+\begin{center}
+\small\noindent
+ïÔÐÅÞÁÔÁÎÏ × éÚÄÁÔÅÌØÓËÏ-ÐÏÌÉÇÒÁÆÉÞÅÓËÏÍ ËÏÍÐÌÅËÓÅ\\
+óÔÁ×ÒÏÐÏÌØÓËÏÇÏ ÇÏÓÕÄÁÒÓÔ×ÅÎÎÏÇÏ ÕÎÉ×ÅÒÓÉÔÅÔÁ.\\
+355009, óÔÁ×ÒÏÐÏÌØ, ÕÌ. ðÕÛËÉÎÁ, 1.
+\end{center}}
+
+\newcommand{\metodtitle}%
+	{\relax\ifx\@bktitle\@undefined
+	\def\@bktitle{USE title\{name\}}
+	\def\@title{\@bktitle}\fi%
+	\begin{titlepage}
+	\begin{center}
+	íÉÎÉÓÔÅÒÓÔ×Ï ÏÂÒÁÚÏ×ÁÎÉÑ òÏÓÓÉÊÓËÏÊ æÅÄÅÒÁÃÉÉ\\
+	óÔÁ×ÒÏÐÏÌØÓËÉÊ ÇÏÓÕÄÁÒÓÔ×ÅÎÎÙÊ ÕÎÉ×ÅÒÓÉÔÅÔ\\
+	\vfill{\@title}\vfill
+	óÔÁ×ÒÏÐÏÌØ, \thisyear~Ç.
+	\end{center}
+	\end{titlepage}}
+
+\def\specn@me{$\backslash$specname\{ÎÁÚ×ÁÎÉÅ\}}
+\newcommand{\specname}[1]{\gdef\specn@me{#1}}
+\def\specc@de{$\backslash$speccode\{ËÏÄ\}}
+\newcommand{\speccode}[1]{\gdef\specc@de{#1}}
+\def\h@urs{$\backslash$hours\{ÞÁÓÏ×\}}
+\newcommand{\hours}[1]{\gdef\h@urs{#1}}
+\def\s@mestr{$\backslash$semestr\{ÓÅÍÅÓÔÒ\}}
+\newcommand{\semestr}[1]{\gdef\s@mestr{#1}}
+\def\m@de{$\backslash$made\{ÄÁÔÁ\}}
+\newcommand{\made}[1]{\gdef\m@de{#1}}
+\newcommand{\progrtitle}%
+	{\relax\ifx\@bktitle\@undefined
+	\def\@bktitle{USE title\{name\}}
+	\def\@title{\@bktitle}\fi%
+	\begin{titlepage}
+	\begin{center}
+	íÉÎÉÓÔÅÒÓÔ×Ï ÏÂÒÁÚÏ×ÁÎÉÑ òÏÓÓÉÊÓËÏÊ æÅÄÅÒÁÃÉÉ\\
+	óÔÁ×ÒÏÐÏÌØÓËÉÊ ÇÏÓÕÄÁÒÓÔ×ÅÎÎÙÊ ÕÎÉ×ÅÒÓÉÔÅÔ\\[1cm]
+	\end{center}
+	{\bf <<õÔ×ÅÒÖÄÁÀ>>\\ ðÒÏÒÅËÔÏÒ ÐÏ ÕÞÅÂÎÏÊ ÒÁÂÏÔÅ\\
+	÷.ó.~âÅÌÏÚÅÒÏ×\\[10pt] \rule{4cm}{.2pt}\\
+	<<\rule{1cm}{.2pt}>>\rule{2.5cm}{.2pt}\,20\rule{6mm}{.2pt}~Ç.}\\
+	\begin{center}
+	{\@title}\\
+	{\bf ðòïçòáííá}\\
+	ÄÌÑ ÓÔÕÄÅÎÔÏ×, ÏÂÕÞÁÀÝÉÈÓÑ ÐÏ ÓÐÅÃÉÁÌØÎÏÓÔÉ \specc@de~--- <<\specn@me>>
+	\end{center}\vspace{1cm}
+	{\bf ïÂßÅÍ ÚÁÎÑÔÉÊ\rm: ×ÓÅÇÏ \h@urs~ÞÁÓÏ×\\
+	éÚÕÞÁÅÔÓÑ × \s@mestr~ÓÅÍÅÓÔÒÅ\\
+	\bf òÁÚÒÁÂÏÔÁÎÁ: \rm ÓÔ. ÐÒÅÐÏÄÁ×ÁÔÅÌÅÍ ËÁÆÅÄÒÙ\\
+	ÔÅÏÒÅÔÉÞÅÓËÏÊ ÆÉÚÉËÉ 	åÍÅÌØÑÎÏ×ÙÍ~ü.÷.\\
+	\bf äÁÔÁ ÒÁÚÒÁÂÏÔËÉ: \rm \m@de\\
+	\bf óÏÇÌÁÓÏ×ÁÎÁ: ÄÅËÁÎ æíæ\rm\\[10pt]
+	\rule{2cm}{.2pt}/\rule{4cm}{.2pt}/\\
+	<<\rule{1cm}{.2pt}>>\rule{2.5cm}{.2pt}\,20\rule{6mm}{.2pt}~Ç.\\
+	\bf úÁ×. ËÁÆÅÄÒÏÊ\rm\\
+	\rule{2cm}{.2pt}/\rule{4cm}{.2pt}/\\
+	}\vspace*{-2cm}
+	\begin{flushright}
+	òÁÓÓÍÏÔÒÅÎÏ õíë æíæ\\
+	<<\rule{1cm}{.2pt}>>\rule{2.5cm}{.2pt}\,20\rule{6mm}{.2pt}~Ç.\\
+	ÐÒÏÔÏËÏÌ \No\rule{20pt}{.2pt}\\
+	ðÒÅÄÓÅÄÁÔÅÌØ õíë \rule{3cm}{.2pt}
+	\end{flushright}
+	\vfill
+	\centerline{óÔÁ×ÒÏÐÏÌØ, \thisyear~Ç.}
+	\end{titlepage}}
+
+
+\newenvironment{qwest}{
+\smallskip
+\frstltr{?}\hbox to\textwidth{\hss\bf\large ÷ÏÐÒÏÓÙ ÄÌÑ ÓÁÍÏËÏÎÔÒÏÌÑ \hss}\nopagebreak
+\begin{enumerate}}
+{\end{enumerate}}
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%   ðÒÁ×ÉÌØÎÏÅ ÄÅÊÓÔ×ÉÅ upper/lowercase    %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%\newcount\C@@NT\newcount\L@TT@R
+%\def\UL#1{\C@@NT=#1\advance\C@@NT by32
+%\lccode#1=#1\uccode#1=\C@@NT\lccode\C@@NT=#1\uccode\C@@NT=\C@@NT}
+%\L@TT@R=192
+%\loop\ifnum \L@TT@R<224 \UL{\L@TT@R}\advance\L@TT@R by1\repeat
+%\lccode`\£=`\£\lccode`\³=`\£\uccode`\£=`\³\uccode`\³=`\³
+
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%   ëÏÒÒÅËÃÉÑ ÄÌÑ bibtex'Ï×ÓËÉÈ ËÒÉ×ÙÈ ÓÔÉÌÅÊ %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
+\def\bbljan{}\def\bblfeb{}\def\bblmar{}
+\def\bblapr{}\def\bblmay{}\def\bbljun{}
+\def\bbljul{}\def\bblaug{}\def\bblsep{}
+\def\bbloct{}\def\bblnov{}\def\bbldec{}

index.ist

@@ -0,0 +1,3 @@
+headings_flag 1
+heading_prefix	"{\\normalfont\\large\\bfseries{"
+heading_suffix	"}}\nobreak"

intro.tex

@@ -0,0 +1,85 @@
+\thispagestyle{empty}
+\cleardoublepage
+\section*{Введение}
+\addcontentsline{toc}{chapter}{Введение}
+\markboth{Введение}{Введение}
+Данные методические рекомендации составлены с учетом основных требований
+от студентов специальности <<физика>> к знанию материала специализации.
+Раскрытые в пособии вопросы взяты из содержания теоретической части билетов
+государственного экзамена по физике за период 2003--2007\,гг. В оглавлении
+указаны наименования вопросов к государственному экзамену по состоянию на~2003\,г.
+Ввиду внесения некоторых изменений в программу экзамена, ссылки на часть вопросов,
+ставших самостоятельными в программе~2007\,г., выделены в предметном указателе
+жирным шрифтом.
+
+Основной материал разделен в данной книге на четыре крупные части:
+\begin{itemize}
+	\item механика (основы механики, специальной теории относительности и теории
+		колебаний);
+	\item молекулярная физика и термодинамика (статистический и термодинамический
+		подходы к описанию молекулярных явлений; физика газов, твердых тел
+		и жидкостей);
+	\item электричество и магнетизм (статическое и динамическое электромагнитное
+		поле, релятивистские эффекты, оптика, основы корпускулярно--волнового
+		дуализма);
+	\item атомная и ядерная физика, элементарные частицы (основы квантовой механики;
+		физика молекул, атомов и атомных ядер; основные взаимодействия; симметрия
+		и суперсимметрия в квантовой физике).
+\end{itemize}
+
+Для обозначения часто употребляемых терминов в пособии применяются сокращения.
+Первое появление термина расшифровывается целиком, в скобках указывается его
+сокращенное обозначение, далее используются только сокращения. Все глобальные
+(используемые более чем в одном подпункте) сокращения вынесены в список сокращений.
+
+Отдельно в книге обозначен список наиболее часто употребляемых постоянных
+величин. Значения постоянных приведены в системе~СИ, значения некоторых постоянных
+приведены также в системе~СГС (величины, значения которых элементарно переводятся из
+системы~СИ в~СГС или же отсутствуют в~СГС, обозначены только в~СИ).
+
+Так как теоретическая физика широко оперирует формулами векторного и тензорного
+анализа, основные из них также вынесены в отдельное приложение. Это~--- важнейшие
+векторные операторы и действия над ними и основные интегральные теоремы.
+
+Еще одним приложением является список связи важнейших единиц измерения в физике
+в различных системах (в основном, это~СИ и~СГС).
+
+В списке литературы перечислены основные источники, из которых черпалась информация
+для составления данной книги. Особого упоминания заслуживает электронная библиотека
+Wikipedia: несмотря на то, что русскоязычное зеркало значительно отстает от
+англоязычного, данная библиотека (а точнее~--- самый большой в мире электронный
+учебник) содержит огромное количество статей по всем отраслям физики (в т.ч. и
+по многим спорным вопросам, например: теория суперструн и Великого объединения).
+Хорошим <<бумажным>> аналогом Википедии является <<Физическая энциклопедия>>
+в пяти томах. Несмотря на двадцатилетнюю давность данного издания, в нем  отражено
+огромное количество актуальных и по сей день проблем физики. Более современные
+вопросы (например, осцилляция нейтрино) не входят и во многие современные учебники,
+поэтому проявивших к ним интерес отсылаем к Википедии и современным физическим
+журналам (много свежей информации можно найти в журнале <<Успехи физических наук>>,
+http:/\!/ufn.ru).
+
+В предметном указателе содержатся основные термины, встречающиеся в пособии.
+Указатель построен по принципу основного понятия (чаще всего это существительное),
+т.е. например, для термина <<Брауновское движение>> основным будет понятие
+<<движение>>, однако, некоторые термины (встречающиеся единожды, либо относящиеся
+к заголовку отдельного вопроса) построены в порядке следования слов в определении,
+например, <<Кинетическое уравнение Больцмана>>, <<Магическое число>>. Дублирование
+записей (типа <<Матрица\arr{}Дирака>> и <<Дирака\arr{}Матрица>>) в предметном
+указателе не производится (иначе его объем мог бы сравняться с объемом основного
+материала), поэтому понятие, состоящее из нескольких слов, следует искать по
+следующему алгоритму. Вначале следует произвести поиск по основному термину,
+затем, если он не встречается в указателе, по второстепенному, а затем, если
+и второстепенный термин не обозначен явно, по определяющему выражению.
+Например, для поиска термина <<Магнитное число Рейнольдса>> в качестве основного
+следует выбрать слово <<число>>, второстепенным термином является <<Рейнольдса>>,
+а определяющим~--- <<магнитное>>. Иначе: для поиска термина <<Элементарная
+ячейка>> в качестве основного термина логично выбрать <<ячейка>>, однако,
+ссылка на данное слово в указателе отсутствует. Для поиска переходим на
+второстепенный термин~--- <<элементарная>>, и находим в указателе ссылку
+на данный термин.
+\bigskip
+
+При подготовке данного пособия использовалась система профессиональной в\"ерстки
+документов~\LaTeX{} в операционной системе Linux. Большинство иллюстраций
+создавалось в открытой CAD-системе QCad, некоторая часть~--- в графопостроителе
+функций KmPlot.

liter.tex

@@ -0,0 +1,23 @@
+%\thispagestyle{empty}
+\begin{thebibliography}{99}
+\addcontentsline{toc}{chapter}{Литература}\markboth{Литература}{Литература}
+	\bibitem{} А.Н.~Матвеев. Атомная физика. М.: Высшая школа, 1989.
+	\bibitem{} А.Н.~Матвеев. Механика и теория относительности. М.: Высшая школа, 1986.
+	\bibitem{} А.Н.~Матвеев. Молекулярная физика. М.: Высшая школа, 1987.
+	\bibitem{} А.С.~Давыдов. Квантовая механика. М.: Наука, 1973.
+	\bibitem{} В.И.~Блохинцев. Основы квантовой механики. М.: Наука, 1983.
+	\bibitem{} Г.С.~Ландсберг. Оптика. М.: Наука, 1976.
+	\bibitem{} Д.В.~Сивухин. Общий курс физики. В пяти томах. М.: Наука, 1989.
+	\bibitem{} И.В.~Савельев. Курс общей физики. В трех томах. М.: Наука, 1970.
+	\bibitem{} И.И.~Ольховский. Курс теоретической механики для физиков. М.: Наука, 1970.
+	\bibitem{} И.П.~Базаров. Термодинамика. М.: Высшая школа, 1983.
+	\bibitem{} Л.Д.~Ландау, Е.М.~Лифшиц. Теория поля. М.: Наука, 1973.
+	\bibitem{} Л.Л.~Гольдин, Г.И.~Новикова. Введение в квантовую физику. М.: Наука, 1988.
+	\bibitem{} Н.И.~Жирнов. Задачник--практикум по электродинамике. М.: Просвещение, 1964.
+	\bibitem{} С.Г.~Калашников. Электричество. М.: Наука, 1985.
+	\bibitem{} Физическая энциклопедия. В пяти томах. М.:~Сов. энциклопедия, 1988.
+	\bibitem{} Э.В.~Шпольский. Атомная физика. В двух томах. М.: Наука, 1974.
+	\bibitem{} Ю.Ф.~Голубев. Основы теоретической механики. М.: изд. МГУ, 1991.
+	\bibitem{} http:/\!/wikipedia.org~--- <<Википедия>>~--- самый большой в мире
+		электронный учебник.
+\end{thebibliography}

main-book.tex

@@ -0,0 +1,39 @@
+\documentclass{extbook}
+\usepackage[14pt]{extsizes}
+%\usepackage{hyperref}
+\usepackage[matrix,arrow,curve]{xy}
+\usepackage{./ed}
+\author{\it åÍÅÌØÑÎÏ× üÄÕÁÒÄ ÷ÌÁÄÉÍÉÒÏ×ÉÞ\\\it åÍÅÌØÑÎÏ×Á áÌ\"ÅÎÁ ÷ÉËÔÏÒÏ×ÎÁ}
+\usepackage{./chapter}
+\renewcommand{\thesection}{\arabic{section}}
+\title{\bf íÅÔÏÄÉÞÅÓËÉÅ ÒÅËÏÍÅÎÄÁÃÉÉ ÐÏ ÐÏÄÇÏÔÏ×ËÅ Ë çáë\\\it ÄÌÑ ÓÔÕÄÅÎÔÏ×
+ÓÐÅÃÉÁÌØÎÏÓÔÉ <<ÆÉÚÉËÁ>>}
+\date{}
+\renewcommand{\caption}[1]{\hbox to\textwidth{\hfill #1\hfill}}
+\newcommand{\capt}[2]{\\\parbox{#1}{\noindent\hfill #2\hfill}}
+\newcommand{\nbox}[1]{\hbox to 0pt{\hss\fbox{#1}\hss}}
+\sloppy
+\raggedbottom
+\headsep=1cm
+%\hoffset=1.5cm
+\topmargin=-1cm\textheight=26cm\oddsidemargin=1.5cm\evensidemargin=-.5cm
+\book{32}
+\begin{document}
+ \beg
+ \include{intro}
+ \include{chap01}
+ %\include{chap02}
+ \include{chap03}
+ \include{chap04}
+ \include{chap05}
+ %\include{chap06}
+ \include{abbrs}
+ \include{consts}
+ \include{liter}
+ \addcontentsline{toc}{chapter}{ðÒÅÄÍÅÔÎÙÊ ÕËÁÚÁÔÅÌØ}\markboth{ðÒÅÄÍÅÔÎÙÊ}{ÕËÁÚÁÔÅÌØ}
+ \input{main.ind}
+ \pagestyle{empty}
+ \newpage\
+%  \newpage\
+ \tirazh{1}\back
+\end{document}

main.tex

@@ -0,0 +1,53 @@
+\documentclass[a4paper,14pt,twoside]{extbook}
+%\usepackage{showkeys}
+%\usepackage{hyperref}
+\usepackage{./ed}
+\usepackage{./chapter}
+\usepackage[matrix,arrow,curve]{xy}
+\textwidth=170mm
+\oddsidemargin=-5.4mm
+\evensidemargin=-5.4mm
+\topmargin=-5.4mm
+\headheight=14pt
+\headsep=20pt
+\footskip=30pt
+\textheight=257mm
+\renewcommand{\baselinestretch}{1.25}
+\addtolength\textheight{-64pt} % ×ÙÞÉÔÁÅÍ ×ÙÓÏÔÕ ËÏÌÏÎÔÉÔÕÌÏ×
+\renewcommand{\thesection}{\arabic{section}}
+\renewcommand{\float}[2]{
+\sbox{\myfloat}{#2}
+\setlength{\myflt}{\wd\myfloat}
+\begin{wrapfigure}{#1}{\myflt}
+#2\end{wrapfigure}}
+\title{\bf íÅÔÏÄÉÞÅÓËÉÅ ÒÅËÏÍÅÎÄÁÃÉÉ ÐÏ ÐÏÄÇÏÔÏ×ËÅ Ë çáë\\\it ÄÌÑ ÓÔÕÄÅÎÔÏ×
+ÓÐÅÃÉÁÌØÎÏÓÔÉ <<ÆÉÚÉËÁ>>}
+\author{\it åÍÅÌØÑÎÏ× üÄÕÁÒÄ ÷ÌÁÄÉÍÉÒÏ×ÉÞ\\\it åÍÅÌØÑÎÏ×Á áÌ\"ÅÎÁ ÷ÉËÔÏÒÏ×ÎÁ}
+\date{}
+\renewcommand{\caption}[1]{\hbox to\textwidth{\hfill #1\hfill}}
+\newcommand{\capt}[2]{\par\noindent\parbox{#1}{\noindent\hfill #2\hfill}}
+\newcommand{\nbox}[1]{\hbox to 0pt{\hss\fbox{#1}\hss}}
+\sloppy
+\raggedbottom
+\makeindex
+\begin{document}
+%\tableofcontents
+\beg
+\include{intro}
+\include{chap01}
+%\include{chap02}
+\include{chap03}
+\include{chap04}
+\include{chap05}
+%\include{chap06}
+\include{abbrs}
+\include{consts}
+\include{liter}
+%\include{adddd}
+\newpage
+\addcontentsline{toc}{chapter}{ðÒÅÄÍÅÔÎÙÊ ÕËÁÚÁÔÅÌØ}\markboth{ðÒÅÄÍÅÔÎÙÊ
+ÕËÁÚÁÔÅÌØ}{ðÒÅÄÍÅÔÎÙÊ ÕËÁÚÁÔÅÌØ}
+\input{main.ind}
+%\tirazh{1}
+%\back
+\end{document}

pic/Bienie.eps

@@ -0,0 +1,598 @@
+%!PS-Adobe-3.0 EPSF-3.0
+%%Creator: GIMP PostScript file plugin V 1,17 by Peter Kirchgessner
+%%Title: Bienieeee.eps
+%%CreationDate: Sun Nov 11 21:17:03 2007
+%%DocumentData: Clean7Bit
+%%LanguageLevel: 2
+%%Pages: 1
+%%BoundingBox: 14 14 768 582
+%%EndComments
+%%BeginProlog
+% Use own dictionary to avoid conflicts
+10 dict begin
+%%EndProlog
+%%Page: 1 1
+% Translate for offset
+14.173228346456694 14.173228346456694 translate
+% Translate to begin of first scanline
+0 566.92913385826773 translate
+753.69526177648845 -566.92913385826773 scale
+% Image geometry
+682 513 1
+% Transformation matrix
+[ 682 0 0 513 0 0 ]
+currentfile /ASCII85Decode filter /RunLengthDecode filter
+%%BeginData:        43038 ASCII Bytes
+image
+XT&:9rVll4rr2us[Jp6BrVlj^rr2uo[Jp6BrVm!Bs82ik[Jp6Brr30$TE"fgoX4]!_#F?;rh'5f
+s7E`!!5SR5"jd5Gs8IMVrrBk6rs&GJs82iaJ%#@W_#F?<rQ"s8s6`+[rrBk6rs&A`rW!Jd5IURl
+_#F?<qre"Vs5-&LrrBk6rs/#qs82hH*tPj\!5SU6#P[i2qu=F&a1)'K_#F?=p[a@@s1b2h\,QHD
+rr35lq9F?eJ'[;errBk6rs/#gc?oS@cf_e;!5SU6#LE1jJ,Xr<n$i;s_#F?="7QeMp`G(5\,QHD
+r;Qc@rVllT\,QHDr;Qc=rVll4\,QHDr;QcCrVlkE\,QHDr;QfDJ@>LY5Q:Z__#43<c`fY6r!39%
+qtg<m^\e$2qtpBp#I$GjrrDrmrrBh2rrDrnrrN585Q(N]qtg<m^]+65_#435LV3Na!;lWm!5JF2
+!;l]o"8IA[hu*KSqtg<m^\e$2qu$HrrdVZ&r;QcoqYpQ1rr2u6qu6Z/qu6ZnqYpQ1qu6Znr;Qii
+s1J7/!;lWm!5JF2!;lWm!PJ4*rrDrmrrBh5rrBk3rrTk5^]"04qtg<m^\e$2qtg<m]_h^/qtg<m
+^\e$2qtg<n]RKeY!;lWm!5JO5!5SL3!keQZrVllpqYpQ1qu6ZnrVm'#s8Tc^ci*kDqtg<m^\e$2
+qu-Ntrr<#3J,K<Hqtg<m^]+65_#=99pc#m9j8JuXqtg<m^\e$2qu-Nurr<#3J)gM-!;lWm!5JF2
+!;l`p"Si#s]mot[!;lWm!5JO5!5SR5"S9[IJ,/@/"m#^`rI=Y-rrhKas8@H>rrBh5rrBk5s8V6a
+]mp$2lMh(4s8W%IrdX55#0d,IrI=frpAY--rr2u6rVlu_pUu(?rrtUcs8@HI5O/7Q4b*M1J,_b,
+rrBh5rrBk5rr_HY]mo;H"o`q"s8@H2rs&FOs8@HIch@A=^]+65_#=98j8ZfBl2Lq_rI=kGJ*?n:
+rI=kGJ,e^*rrBh5rrBk5rr_cj]mo8G"T<iMrI=&2#5s&OrI=k=pAY--rr2u6rVm&rJ%L41rp'Ld
+rI=kGJ*?n8rI=kGJ+Wa@^]+65_#=9:rZAb%s8M<`#Q9/PrI=kHJ*[+=rI=kGJ,fNArrBh5rrBk4
+rriqFJ,fF2li.4gJ,fCqs85+Jrs,1pJ,fCqs8;Tj!5JO5!5SO4"in6)s88MTrs/LPs8.<Gr1E?U
+#Cl]%s8.<Gr:^-j^]+65_#=9;n)M$0s8:41rsA])rI=kEJ,fGmmJdIks8@HIqg\YDpAY--rr2u6
+rVm)jo=KMPr:fUY$2OW"J,fCqs8;WYrsAN$rI=kEJ,fIkp\t6.rr2u6rVm)bo=KMPrHmr3$2ac$
+J,fCqs8@<3rsAT&rI=kEJ,fIop\t6.rr2u6rVm)bpUbqTrI=57$2=JsJ,fCqs8@61rsAH"rI=kE
+J,fImp\t6.rr2u6rVm)\kIZ6DrI=57$.&YKJ,fCqs8@H5rs/FNs8.<GrI4M@!5JO5!5SR5#4*GD
+J,fIsmJdLMs8.<Gqg\YEJ*[+?qg\YCJ,fIsJ,'$D^]+65_#+-7]79kZJ*[+>qg\YCJ,fIsli.7f
+J,fD\s8@F3q#:?/rr2u6qu6f2J,fCqli.4eJ,fD\s8@H5rs/FNs80S2rI=SA!5JO5!5SL3"hVPL
+qg\)'rsJc*s8.<GqnN1.J+!=Drr<#qJ,fD\s8.<?rrBh5rrBk3rrp$Ls8.</n,Edps8VtGs80S2
+qg[etrsJ](s80S2qnN1.J+rsC^]+65_#+-8]>+CCJ,A^7$iL&)qnN1.^]41\qsXOlq#CBk^]42G
+s8.<?rrBh5rrBk3rrp$Ls8.<An,Edns8Vu2s80S2qg\G1rsJFKs80S2qnN1.J+rsC^]+65_#+-8
+]>+CCJ,Sj9$giHDqnN1.^]41\rU9anm=505^]42Gs8.<?rrBh5rrBk3rs$*Ms8.<FJ+3IHc%#cj
+^]42Gs8.<FJ+3IHc%#cj^]42Gs8.<FJ,0*E^]+65_#+-9]>+CCJ,b#frsZSjs80S2qnN1.J,b#f
+rsYHJs80S2qnN1.J,b#orrBh5rrBk3rrfsKs8.<6rsV&?s80S2qnN1.J,d:QrsV&?s80S2qnN1.
+J,d:ZrrBh5rrBk3rrfsKs8.<6rsF1(s80S2qnN1.J+!=FrI=kE^]42Gs8.<Ghtd9P^]+65_#+-7
+]>+CCJ+*CFr;D-FqnN1.^]41\mf*^oJ,fD\s80S2qg\Y7q>UH0rr2u6qu6f2^]41\n,NFd$%N!P
+^]42Gs8.<6rs\jUs80S2qnN1.J,f9=rrBh5rrBk3rrfsKs8.<6rsJ^Ss80S2qnN1.J+!=FrI=kE
+^]42Gs8.<GoD/Cd^]+65_#+-9]>+CCJ,fK:rsJ^Ss80S2qnN1.^[D+/rI=kE^]42Gs80S*rrBh5
+rrBk3rs$*Ms80S2rUBgqqg\YC^]42Gs80S2rp]pprI=kE^]42Gs80S*rrBh5rrBk3rs$*Ms80S2
+rp]prqg\YC^]42Gs80S2rpg!tchi4lqnN1.^]42Gs8Mio!5JO5!5SL3#J7bNqnN1/J+<OJqg\YC
+^]42Gs80S2r.";;%H%&4s80S2qnN1.^]46-rrBh5rrBk3rs-$Js80S2r4he%%JtYTqnN1.^]42G
+s89Y&rsca?J,fD\s80S2qnN1/q>UH0rr2u6qu6o1^]42Gs8:dFrsjPUJ,fD\s7a;.qnN1/ht$dW
+J,=`qqnN1.^]42Gs8:dNrrBh5rrBk3rs-$Js80S2r87,G&,uV+J,fD\s7a;.qnN1/ht-jYrr;kF
+s80S2qnN1.^]47>qYpQ1rr2u6qu6o1^]42Gs8?m-rt#&-qg\Y?^]4&Cs80S2rFba%&,cJ)^]42G
+s7a;.qnN10BDVW.^]+65_#+-:\%ht?^]47^oD]?us80S2pV6b&^]42Gs8@03rsek?s80S2pV6b*
+^]47VqYpQ1rr2u6qu6nO^]42Gs8@H=rt"`$qnN1*^]4&Cs80S2rI=A;%K!p?pV6b&^]42Gs8@<A
+rrM%Brr2u6qu6o1^]42Gs8@H=rt"l(qnN1*^]4&Cs80S2rI=A;%K!p?pV6b&^]42Gs8@BBrrBh5
+rrBk3rs-$Js80S2qgS)8%K!p?pV6b&^]42Gs8@H;rsek?s7a;.pV6b*^]47]qYpQ1rr2u6qu6r2
+^]4&Cs8.7po)B0r^]4&Cs7a;.qnN1.J+<OJqnN1*^]4&Cs80S2rI4VC!5JO5!5SL3#e.SKpV6b*
+It.%h%K!p?pV6b&^]4&Cs8.<9rsek?s7a;.pV6b*^]41\qYpQ1rr2u6qu6r2^]4&Cs8.;<o)B3s
+^]4&Cs7a;.pV6b*J"QB5%mU*k^]4&Cs7a;.pV6b*J,90F^]+65_#+-;\%ht;^]41\ht$dWqnN1*
+^]4&Cs7a;.qg[Mrrt,0Zs80S2pV6b&^]4&Cs8.<BrrBh5rrBk3rs6*Ks7a;.qg\)-rt581s80S2
+pV6b&^]4&Cs8.<7p&>U&s8Vu2s7a;.pV6b&^]41\qYpQ1rr2u6qu6r2^]4&Cs8.</p&>X%s8Vu2
+s7a;.pV6b&^]41\kOnidr;Zfo^]4&Cs7a;.pV6b*J,90F^]+65_#+-:\%ht;^]41\o`#Nus8Vu2
+s7a;.pV6b&^]41\qt9t$q#CBk^]4&Cs7a;.pV6b*J,B-C!5JO5!5SL3#IhJJpV6b*J+WaQomd#=
+^]4&Cs7a;.pV6b*J,/d;&bUYRqnN1*huEH.s7a;.qg\G=rrBh5rrBk3rs-$Js7a;.qg\8<&ab)J
+qnN1*^]4&Cs7a;.qg\P:rt4XJs80S2pYZ#FhuEGcs8.<Equ6Z2rr2u6qu6o1^]4&Cs8.<<rt*G)
+s80S2pV6b&huEGcs8.<<rt>9[s80S2pYZ#FhuEGcs80S1J,K<H^]+65_#+-:\%ht;^]41\o`#K9
+J,fD\s7bFNpYZ#F^]42Go`#R&J,fD\s7bFNpYZ#F^]42Gs*stH!5JO5!5SL3#IiUjpV6b*^\%O;
+4b*M/^]4&cs7bFNpV6b*^\%O=rI=kE^]4&cs7bFNpV6b*^]2(HrrBh5rrBk3rs?0ls7a;.qnN0g
+pAY^&J,fD\s7bFNpYZ#F^]42Go`#R&J,fD\s7bFNpYZ#F^]42Gs53bS!5JO5!5SL3$+JglpV6b*
+^]3crrt,-Ys80S2pYZ#FhuEGcs80S'rt,-Ys80S2pYZ#FhuEGcs80S-rrBh5rrBk3rs?0ls7a;.
+qnN1*pAY^&J,f8Xs7bFNpYZ#F^]42Go`#L$J,fD\s7bFNpYZ#F^]42GqYpQ1rr2u6qu6u3huEGc
+s80S2oCi1srI=kA^]4&cs7bFNpV6b*^]3p"rt5/,J,fD\s7bFNpYZ#F^]42GqYpQ1rr2u6qu6u3
+huEGcs80S2rV$7(qg\Y?^]4&cs7bFNpV6b*^]49,rt5#(J,f8Xs7bFNpYZ#F^]42GqYpQ1rr2u6
+qu6u3huEGcs80S2r:^.'qg\Y?^]4&cs7bFNpV6b*^]46+rtFkuJ,f8Xs7bFNpYZ#F^]42Gs8Mrr
+!5JO5!5SL3$+JglpV6b*^]46+rtF;eJ,f8Xs7bFNpYZ#F^]42Gs8;Wk']8e;s7a;.pYZ#FhuEH.
+s80S2rdXnH!5JO5!5SL3$+JglpV6b*^]46+rtM+&J,f8Xs7bFNpYZ#FhuESgs85+VrtM+&^]4&C
+s7bFNpYZ#FhuESgs85+[rrBh5rrBk3rs?0ls7a;.pV6b+p\tqWqnN1*^]4&cs7bFNpYZ#J^]45(
+q#;%XqnN1*^]4&cs7bFNpYZ#J^]45(rVll4rr2u6qu6u3huEH.s7a;.r:p:,rr;l1s7a;.pYZ#F
+huEH.s7a;.rEo=!'DoQEpV6b&huEH.s7bFNpV6b,?iC!)^]+65_#+-=\)75[huEGcs8@HCrtYJ3
+qnN1*^]4&cs7bFNpYZ#F^]47^p\tp(^]4&Cs7bFNpYZ#FhuEGcs8?U/rrBh5rrBk3rsH6ms7bFN
+pV6b,J,0*Zqu?Q.s7a;.pYZ#FhuEH.s7a;.rI=SA'DoQEpV6b&huEH.s7bFNpV6b,F8c+=^]+65
+_#+-=\)75[huEGcs8@<=rtG:Es7a;.pYZ#FhuEH.s7a;.rI=SA'DoQEpYZ#FhuEH.s7bFNpV6b,
+H2[aC^]+65_#+-=\)75[huEGcs8.3<rtG:Es7a;.pYZ#FhuEH.s7a;.rI=SA'DoQEpYZ#FhuEH.
+s7bFNpV6b,J,TBI^]+65_#+->\)75[huEGcs8.7pq#;'*^]4&cs7bFNpYZ#FhuEGcs8.:qq#;$)
+^]4&cs7bFNpYZ#FhuEGcs8.<ErrBh5rrBk3rsQ<ns7bFNpV6b*Im<`.'`5ZFpYZ#FhuEH.s7bFN
+pV6b*Im<f0'u0eG^]4&cs7bFNpYZ#FhuEGcs8.<ErrBh5rrBk3rsQ$fs7bFNpV6b*J)C&$'`5ZF
+pYZ#FhuEH.s7bFNpV6b*J)C/'(B/g`qnN1*huEH.s7bFNpYZ#F^]41\rVll4rr2u6qu7&-huEH.
+s7a;.qg\)3rtkV5s80S2pYZ#FhuEH.s7bFNpV6b*J+*:7(B"44qnN1*huEH.s7bFNpYZ#F^]41\
+rVll4rr2u6qu7#,huEH.s7a;.qg\JB(\n%1qnN1*huEH.s6nkFpYZ#F^]41\oDAP(q#CBk^]4&c
+s7bFNpYZ#FhuEGcs8.<;rr2u5rr2u6qu7#,huEH.s7a;.qg\JB(\Ib-qnN1*huEH.s6nkFpYZ#F
+^]41\q>:1.omd#=^]4&cs7bFNpYZ#FhuEGcs8.<Arr2u5rr2u6qu7#,huEH.s7a;.qg\JB(X7I0
+qnN1*huEH.s6nkFpYZ#F^]41\rVQU2rI=kE^]4&cs7bFNn)+0>huEGcs8.<Drr2u5rr2u6qu7#,
+huEH.s7a;.qg\JB(7fsTqnN1*huEH.s6nkFpYZ#F^]41\qYqN5J,fD\s7bFNpYZ#>huEH.s7a;.
+qg\W1s8Tk5rrBk3rsZ*gs7bFNpV6b*J,eF(rt^$4s80S2pYZ#FhuE0&s7bFNpV6b*J,90arI=kE
+^]4&cs7bFNn)+0>huEGcs8.<GTE"r+rr2u6qu7).huEH.s7a;.qg\Y/r;RQ2J,fD\s7bFNn)+06
+huEH.s7a;.qg\JB)uY9dqnN1*huEH.s6nkFpYZ#F^]42Gs6p!f^]+65_#+-?YM]BShuEGcs80S2
+nbiD(rI=kA^]4&cs6nkFn)+0>huEGcs80S2q>L=0oDO1=qnN1*huEH.s6nkFpYZ#F^]42GrVll4
+rr2u6qu7).huEH.s7a;.qnN1/r;RW4J,f8Xs7bFNn)+06huEH.s7a;.qnN1/rVml+rI=kA^]4&c
+s7bFNn)+0>huEH.s80S2rr<#5rr2u6qu7,/huE0&s7a;.qnN1/5Q:[$5Pos1pV6b&huE0&s6nkF
+pYZ#FhuESgs85+\ru<-XJ,f8Xs7bFNn)+06huEH.s7bFNqnN1/s8Tk5rrBk3rsZ*gs6nkFpV6b*
+^]462s#^..qg\Y?^]4&cs6nkFn)+0>huEH.s80S2r5\j;r."Tns7a;.pYZ#>huE0&s7bFNpYZ#J
+^]45Ps1eR5!5SL3%'SRgn)+0>huESgs8;lr47iLLJ,f8Xs7bFNn)+06huE0&s7bFNqnN1/oDejf
+s8.<GpV6b&huE0&s6nkFpYZ#FhuESgs8?s;^]+65_#+-^YM]BKhuEH.s80S2rI:I>O8o*,s7a;.
+pYZ#>huE0&s6nkFpYZ#J^]47^rVmi6J,f8Xs7bFNn)+06huE0&s7bFNqnN10INQ?(rrBk3s%@n"
+s6nkFpYZ#J^]47^i'.2@qg\Y?^]4&cs6nkFn)+06huEH.s80S2rI=SDs8VtGs7a;.pYZ#>huE0&
+s6nkFpYZ#J^]47^i'75@!5SL39<[7Qn)+0>huESgs8@HIr;ZfoJ,f8Xs7bFNn)+06huE0&s7bFN
+qnN10J,fHHs80S2pV6b&huE0&s6nkFn)+0>huESgs8@HI^]+65_#+.)YM]BKhuEH.s7a;.rI=kG
+J,fD\s7a;.pYZ#>huE0&s6nkFpYZ#J^]47^s8@HIqnN1*huEH.s6nkFn)+06huEH.s80S2rI=j^
+rr2u6qu9<mhuE0&s7bFNpV6b*J,fIss80S2pYZ#FhuE0&s6nkFn)+0>huEGcs8@HIrI=kE^]4&c
+s7bFNn)+06huE0&s7bFNpV6b,J,d:_rrBk3s%BQQs6nkFpYZ#F^]41\s8@HIqnN1*huEH.s6nkF
+n)+06huEH.s7a;.qg\YEJ,fD\s7bFNpYZ#>huE0&s6nkFpYZ#F^]41\s1eR5!5SL39<[7Qn)+0>
+huEGcs8.<GrI=kE^]4&cs7bFNn)+06huE0&s7bFNpV6b*J,fIss80S2pYZ#FhuE0&s6nkFn)+0>
+huEGcs8.<G^]+65_#+.)YM]BKhuEH.s7a;.qg\YEJ,fD\s7bFNpYZ#>huE0&s6nkFpYZ#F^]41\
+s8@HIqnN1*huEH.s6nkFn)+06huEH.s7a;.qg\X\rr2u6qu9<mhuE0&s7bFNpV6b*J,fIss80S2
+pYZ#>huE0&s6nkFn)+0>huEGcs8.<GrI=kE^]4&cs7bFNn)+06huE0&s7bFNpV6b*J,d:_rrBk3
+s%BQQs6nkFpYZ#F^]41\s8.<GqnN1*huE0&s6nkFn)+06huEH.s7a;.qg\YCJ,fD\s7bFNpYZ#>
+huE0&s6nkFpYZ#F^]41\s1eR5!5SL39<[7Qn)+0>huEGcs8.<Gqg\YC^]4&cs6nkFn)+06huE0&
+s7bFNpV6b*J,fCqs80S2pYZ#>huE06s6nkFn)+0>huEGcs80S2^]+65_#+.)YM]BKhuE0&s7a;.
+qnN1.J,fD\s7bFNn)+06huE0&s6nkFpYZ#F^]42Gs8.<GqnN1*huE0&s6oFVn*g;FhuEH.s7a;.
+qnN0Grr2u6qu9<mhuE0&s6nkFpV6b*^]41\s80S2pYZ#>huE0&s6oFVn)+06huEGcs80S2qg\YC
+^]4&cs6nkFn*g;Fn,Mk6s7bFNpV6b*^]2(JrrBk3s%BQQs6nkFn)+0>^]42Gs8.<GqnN1*huE0&
+s6nkFn*g;FhuE0&s7a;.qnN1.J,fD\s7bFNn)+06n,MkFs6nkFpYZ#F^]42Gs1eR5!5SL39<[ga
+n)+06huEGcs80S2qg\YC^]4&cs6nkFn*g;Fn,Mk6s6nkFpV6b*^]42Gs80S2pYZ#>huE06s6oFV
+n)+06huEGcs80S2^]+65_#+.)YODM[huE0&s7a;.qnN1.^]4&Cs7bFNn)+06n,MkFs6nkFn)+0>
+^]42Gs80S2qnN1*huE0&s6oFVn*g;FhuE0&s7a;.qnN0Grr2u6qu9<mn,Mk6s6nkFpV6b*^]42G
+s7a;.pYZ#>huE06s6oFVn)+06huEGcs80S2qnN1*^]4&cs6nkFn*g;Fn,Mk6s6nkFpV6b*^]2(J
+rrBk3s%BQas6nkFn)+0>^]42Gs80S2pV6b&huE0&s6oFVn*g;FhuE0&s7a;.qnN1.^]4&Cs7bFN
+n)+06n,MkFs6oFVn)+0>^]42Gs1eR5!5SL39<[gan)+06huEGcs80S2qnN1*^]4&cs6nkFn*g;F
+n,MkFs6nkFpV6b*^]42Gs7a;.pYZ#>n,MkFs6oFVn*g;FhuEH.s80S2^]+65_#+.)YODM[huE0&
+s7a;.pV6b*^]4&Cs7bFNn)+06n,MkFs6oFVn)+0>huESgs80S2pV6b&huE06s6oFVn*g;Fn,Mk6
+s7bFNqnN0Grr2u6qu9<mn,Mk6s6nkFpYZ#F^]42Gs7a;.pYZ#>huE06s6oFVn*g;FhuEH.s7a;.
+qnN1*^]4&cs6oFVn*g;Fn,MkFs6nkFpYZ#J^]2(JrrBk3s%BQas6oFVn)+0>huEGcs80S2pV6b&
+huE06s6oFVn*g;Fn,Mk6s7bFNpV6b*^]4&Cs7bFNn*g;Fn,MkFs6oFVn)+0>huEGcs1eR5!5SL3
+9<[gan*g;FhuEH.s7a;.qnN1*^]4&cs6oFVn*g;Fn,MkFs6nkFpYZ#F^]42Gs7a;.pYZ#>n,MkF
+s6oFVn*g;FhuEH.s7a;.^]+65_#+.)YODM[n,Mk6s7bFNpV6b*^]4&Cs7bFNn*g;Fn,MkFs6oFV
+n)+0>huEGcs80S2pYZ#FhuE06s6oFVn*g;Fn,Mk6s7bFNpV6aCrr2u6qu9<mn,MkFs6nkFpYZ#F
+^]42Gs7bFNpYZ#>n,MkFs6oFVn*g;FhuEH.s7a;.qnN1*huEH.s6oFVn*g;Fn,MkFs6nkFpYZ#F
+^]2(JrrBk3s%BQas6oFVn)+0>huEGcs80S2pYZ#>huE06s6oFVn*g;Fn,Mk6s7bFNpV6b*^]4&c
+s7bFNn*g;Fn,MkFs6oFVn)+0>huEGcs1eR5!5SL39<[gan*g;FhuEH.s7a;.pV6b&huE0&s6oFV
+n*g;Fn,MkFs6nkFpYZ#F^]4&Cs7bFNpYZ#>n,MkFs6oFVn*g;FhuEH.s7a;.^]+65_#+.)YODM[
+n,Mk6s7bFNpV6b&^]4&cs6nkFn*g;Fn,MkFs6oFVn)+0>huEGcs7a;.pYZ#>huE06s6oFVn*g;F
+n,Mk6s7bFNpV6aCrr2u6qu9<mn,MkFs6nkFpYZ#F^]4&Cs7bFNn)+06n,MkFs6oFVn*g;FhuEH.
+s7a;.pV6b&huE0&s6oFVn*g;Fn,MkFs6nkFpYZ#F^]2(JrrBk3s%BQas6oFVn)+0>huEGcs7a;.
+pYZ#>huE06s6oFVn*g;Fn,Mk6s7bFNpV6b&^]4&cs6nkFn*g;Fn,MkFs6oFVn)+0>huEGcs1eR5
+!5SL39<[gan*g;FhuE0&s7a;.pV6b&huE0&s6oFVn*g;Fn,MkFs6nkFpYZ#F^]4&Cs7bFNn)+06
+n,MkFs6oFVn*g;FhuEH.s7bFN^]+65_#+.)YODM[n,Mk6s6nkFpV6b&^]4&cs6nkFn*g;Fn,MkF
+s6oFVn)+06huEH.s7a;.pYZ#>huE06s6oFVn*g;Fn,Mk6s7bFNpYZ"crr2u6qu9<mn,MkFs6nkF
+n)+0>huEGcs7bFNn)+06n,MkFs6oFVn*g;FhuE0&s7bFNpV6b&huE0&s6oFVn*g;Fn,MkFs6nkF
+n)+0>huCIjrrBk3s%BQas6oFVn)+06huEH.s7a;.pYZ#>huE06s6oFVn*g;Fn,Mk6s6nkFpYZ#F
+^]4&cs6nkFn*g;Fn,MkFs6oFVn)+06huEH.s1eR5!5SL39<[gan*g;FhuE0&s7bFNpV6b&huE0&
+s6oFVn*g;Fn,MkFs6nkFn)+0>huEH.s7bFNn)+06n,MkFs6oFVn*g;Fn,Mk6s7bFN^]+65_#+.)
+YODM[n,Mk6s6nkFpYZ#FhuEH.s6nkFn*g;Fn,MkFs6oFVn*g;FhuEH.s7bFNpYZ#>huE06s6oFV
+n*g;Fn,MkFs6nkFpYZ"crr2u6qu9<mn,MkFs6nkFn)+0>huEH.s7bFNn)+06n,MkFs6oFVn*g;F
+n,Mk6s7bFNpYZ#FhuE0&s6oFVn*g;Fn,MkFs6oFVn)+0>huCIjrrBk3s%B!Qs6oFVn*g;FhuEH.
+s7bFNpYZ#>huE06s6oFVn*g;Fn,MkFs6nkFpYZ#FhuEH.s6nkFn*g;Fn,MkFs6oFVn*g;FhuEH.
+s1eR5!5SL39:t\Qn*g;Fn,Mk6s7bFNpYZ#FhuE0&s6oFVn*g;Fn,MkFs6oFVn)+0>huEH.s7bFN
+n*g;Fn,MkFs6oFVn*g;Fn,Mk6s7bFN^]+65_#+.)TC;g;n,MkFs6nkFpYZ#FhuEH.s6oFVn*g;F
+n,MkFs6oFVn*g;FhuEH.s7bFNpYZ#>n,MkFs6oFVn*g;Fn,MkFs6nkFpYZ"crr2u6qu9<]n,M;6
+s6oFVn)+0>huEH.s7bFNn*g;Fn,MkFs53;Fn*g;Fn,Mk6s7bFNpYZ#FhuE06s6oFVn*g;Fn,MkF
+s6oFVn)+0>huCIjrrBk3s%B!Qs53;Fn*g;FhuEH.s7bFNpYZ#>n,MkFs6oFVhs^U6n,MkFs6nkF
+pYZ#FhuEH.s6oFVn*g;Fn,MkFs6oFVn*g;FhuEH.s1eR5!5SL39:t\Qhs^U6n,Mk6s7bFNpYZ#>
+huE06s6oFVn*g;6n,M;6s6oFVn)+0>huEH.s7bFNn*g;Fn,MkFs53;Fn*g;Fn,Mk6s7bFN^]+65
+_#+.)TC;g;n,MkFs6nkFpYZ#FhuE0&s6oFVn*g;6n,M;6s53;Fn*g;FhuEH.s7bFNpYZ#>n,MkF
+s6oFVhs^U6n,MkFs6nkFpYZ"crr2u6qu9<]n,M;6s6oFVn)+06huEH.s6nkFn*g;Fn,M;6s53;F
+hs^U6n,Mk6s7bFNpYZ#>huE06s6oFVn*g;6n,M;6s6oFVn)+0>huCIjrrBk3s%B!Qs53;Fn*g;F
+huE0&s7bFNn)+06n,MkFs53;Fhs^U&n,MkFs6nkFn)+0>huE0&s6oFVn*g;Fn,M;6s53;Fn*g;F
+huEH.s1eR5!5SL397ZL2hs^U6n,Mk6s6nkFpYZ#>huE06s6oFVhs^U&n,M;6s6oFVn)+06huEH.
+s6nkFn*g;Fn,M;6s53;Fhs^U6n,MkFs6nk'5Q:Z__#+.)TC;g;n,MkFs6nkFn)+06huE0&s6oFV
+n*g;6n,M;6s53;Fn*g;FhuE0&s7bFNn)+06n,MkFs53;Fhs^U&n,MkFs6oFVn)+/[rr2u6qu9<]
+n,M;6s6oFVn)+06huE0&s6nkFn*g;Fn,M;6s53;Fhs^U6n,MkFs6nkFn)+06huE06s6oFVhs^U&
+n,M;6s6oFVn*g;FhuCIjrrBk3s%B!Qs53;Fn*g;Fn,Mk6s6nkFn)+06n,MkFs53;Fhs^U&n,MkF
+s6oFVn)+06huE0&s6oFVn*g;6n,M;6s53;Fn*g;Fn,Mk6s1eR5!5SL39:t\Qhs^U6n,MkFs6nkF
+n)+06huE06s53;Fhs^U&n,M;6s6oFVn*g;FhuE0&s6nkFn*g;Fn,M;6s53;Fhs^U6n,MkFs6nkF
+^]+65_#+.)TC;g;n,MkFs6oFVn)+06huE0&s6oFVhs^U&n,M;6s53;Fn*g;Fn,Mk6s6nkFn*g;F
+n,MkFs53;Fhs^U&n,MkFs6oFVn)+/[rr2u6qu9<]n,M;6s6oFVn*g;FhuE0&s6oFVn*g;6n,M;6
+s53;Fhs^U6n,MkFs6nkFn)+06n,MkFs6oFVhs^U&n,M;6s6oFVn*g;FhuCIjrrBk3s%B!Qs53;F
+hs^U6n,Mk6s6nkFn*g;Fn,M;6s53;Fhs^U&n,MkFs6oFVn)+06huE06s6oFVhs^U&n,M;6s53;F
+n*g;Fn,Mk6s1eR5!5SL39:t\Qhs^U&n,MkFs6nkFn)+06n,MkFs53;Fhs^U&n,M;6s6oFVn*g;F
+huE0&s6oFVn*g;6n,M;6s53;Fhs^U6n,MkFs6nkF^]+65_#+.)TC;g;n,M;6s6oFVn)+06huE06
+s6oFVhs^U&n,M;6s53;Fhs^U6n,Mk6s6nkFn*g;Fn,M;6s53;Fhs^U&n,MkFs6oFVn)+/[rr2u6
+qu9<]n,M;6s53;Fn*g;FhuE0&s6oFVn*g;6n,M;6s53;Fhs^U&n,MkFs6nkFn)+06n,MkFs53;F
+hs^U&n,M;6s6oFVn*g;FhuCIjrrBk3s%B!Qs53;Fhs^U6n,Mk6s6nkFn*g;Fn,M;6s53;Fhs^U&
+n,M;6s6oFVn)+06huE06s6oFVhs^U&n,M;6s53;Fhs^U6n,Mk6s1eR5!5SL39:t\Qhs^U&n,MkF
+s6nkFn)+06n,MkFs53;Fhs^U&n,M;6s53;Fn*g;FhuE0&s6oFVn*g;6n,M;6s53;Fhs^U&n,MkF
+s6oFV^]+65_#+.)TC;g;n,M;6s6oFVn)+06huE06s6oFVhs^U&n,M;6s53;Fhs^U6n,MkFs6nkF
+n*g;Fn,M;6s53;Fhs^U&n,M;6s6oFVn*g:krr2u6qu9<]n,M;6s53;Fn*g;FhuE0&s6oFVn*g;6
+n,M;6s53;Fhs^U&n,MkFs6oFVn)+06n,MkFs53;Fhs^U&p]'.>s53;Fn*g;Fn,L0%rrBk3s%B!Q
+s53;Fhs^U6n,MkFs6nkFn*g;Fn,M;6s53;Fhs^U&n,M;6s6oFVn*g;Fn,MkFs6oFVhs^U&n,M;>
+s53;Fhs^U6n,MkFs1eR5!5SL39:t\Qhs^U&n,MkFs6oFVn*g;Fn,MkFs53;Fhs^U&p]'.>s53;F
+n*g;Fn,MkFs6oFVn*g;6n,M;6s53SNhs^U&n,MkFs6oFV^]+65_#+.)TC;g;n,M;6s6oFVn*g;F
+n,MkFs6oFVhs^U&n,M;>s53;Fhs^U6n,MkFs6oFVn*g;Fn,M;6s53;FhtR0.n,M;6s6oFVn*g:k
+rr2u6qu9<]p]'.>s53;Fhs^U6n,MkFs6oFVhs^U&n,M;6s53SNhs^U&n,MkFs6oFVn*g;Fn,MkF
+s53;FhtR0.p]'.>s53;Fn*g;Fn,L0%rrBk3s%B!Ys53;Fhs^U&n,MkFs6oFVn*g;6n,M;6s53;F
+htR0.n,M;6s53;Fn*g;Fn,MkFs6oFVhs^U&p]'.Fs53;Fhs^U6n,MkFs1eR5!5SL39:ttYhs^U&
+n,M;6s6oFVn*g;Fn,M;6s53;Fhs^U&p]'.>s53;Fhs^U6n,MkFs6oFVhs^U&n,M;>s53SNhs^U&
+n,MkFs6oFV^]+65_#+.)TD/BCn,M;6s53;Fn*g;Fn,MkFs53;Fhs^U&n,M;>s53;Fhs^U&n,MkF
+s6oFVn*g;6n,M;>s53SNhtR0.p]'.>s53;Fn*g:krr2u6qu9<]p]'.>s53;Fhs^U6n,MkFs6oFV
+hs^U&n,M;>s53SNhs^U&n,M;6s6oFVn*g;Fn,M;6s53SNhtR0.p]'.Fs53;Fhs^U6n,L0%rrBk3
+s%B!Ys53;Fhs^U&n,MkFs6oFVn*g;6n,M;6s53SNhtR0.p]'.>s53;Fn*g;Fn,MkFs53;FhtR0.
+p]'.Fs53SNhs^U&n,MkFs1eR5!5SL39:ttYhs^U&n,M;6s6oFVn*g;Fn,M;6s53;FhtR0.p]'.F
+s53;Fhs^U6n,MkFs6oFVhs^U&p]'.Fs53SNhtR0.n,M;6s6oFV^]+65_#+.)TD/BCn,M;6s53;F
+n*g;Fn,MkFs53;FhtR0.p]'.Fs53SNhs^U&n,MkFs6oFVn*g;6n,M;>s53SNhtR0.p]'.>s53;F
+n*g:krr2u6qu9<]p]'.Fs53;Fhs^U6n,MkFs53;Fhs^U&p]'.Fs53SNhtR0.n,M;6s6oFVn*g;F
+n,M;6s53SNhtR0.p]'.Fs53;Fhs^U6n,L0%rrBk3s%B!Ys53SNhs^U&n,MkFs6oFVhs^U&n,M;>
+s53SNhtR0.p]'.>s53;Fn*g;Fn,M;6s53;FhtR0.p]'.Fs53SNhs^U&n,MkFs1eR5!5SL39:ttY
+htR0.n,M;6s6oFVn*g;6n,M;6s53SNhtR0.p]'.Fs53;Fhs^U6n,MkFs53;Fhs^U&p]'.Fs53SN
+htR0.p]'.>s6oFV^]+65_#+.)TD/BCp]'.>s53;Fhs^U6n,M;6s53;FhtR0.p]'.Fs53SNhs^U&
+n,MkFs6oFVhs^U&n,M;>s53SNhtR0.p]'.Fs53;Fn*g:krr2u6qu9<]p]'.Fs53;Fhs^U&n,MkF
+s53;Fhs^U&p]'.Fs53SNhtR0.p]'.>s6oFVn*g;6n,M;6s53SNhtR0.p]'.Fs53SNhs^U6n,L0%
+rrBk3s%B!Ys53SNhs^U&n,M;6s6oFVhs^U&n,M;>s53SNhtR0.p]'.Fs53;Fhs^U6n,M;6s53SN
+htR0.p]'.Fs53SNhtR0.n,MkFs1eR5!5SL39:ttYhtR0.p]'.>s53;Fhs^U&n,M;>s53SNhtR0.
+p]'.Fs53SNhs^U&n,MkFs53;FhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.>s53;F^]+65_#+.)TD/BCp]'.F
+s53;Fhs^U&n,M;6s53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.n,M;6s53;Fhs^U&p]'.Fs53SNhtR0.p]'.F
+s53;Fhs^T[rr2u6qu9<]p]'.Fs53SNhs^U&n,M;6s53;FhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.>s53;F
+hs^U&n,M;>s53SNhtR0.p]'.Fs53SNhs^U&n,L0%rrBk3s%B!Ys53SNhtR0.n,M;6s53;Fhs^U&
+p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53;Fhs^U&n,M;6s53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.n,M;6s1eR5!5SL3
+9:ttYhtR0.p]'.>s53;Fhs^U&n,M;>s53SNhtR0.p]'.Fs53SNhs^U&n,M;6s53;FhtR0.p]'.F
+s53SNhtR0.p]'.>s53;F^]+65_#+.)TD/BCp]'.Fs53;Fhs^U&n,M;6s53SNhtR0.p]'.Fs53SN
+htR0.n,M;6s53;Fhs^U&p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53;Fhs^T[rr2u6qu9<]p]'.Fs53SNhs^U&
+n,M;6s53;FhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.>s53;Fhs^U&n,M;>s53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.
+n,L0%rrBk3s%B!Ys53SNhtR0.n,M;6s53;Fhs^U&p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53;Fhs^U&n,M;6
+s53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.>s1eR5!5SL39:ttYhtR0.p]'.>s53;Fhs^U&n,M;>s53SN
+htR0.p]'.Fs53SNhtR0.n,M;6s53;FhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53;F^]+65_#+.)TD/BC
+p]'.Fs53SNhs^U&n,M;6s53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.>s53;FhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.
+p]'.Fs53SNhs^T[rr2u6qu9<]p]'.Fs53SNhtR0.n,M;6s53;FhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.F
+s53;Fhs^U&p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.n,L0%rrBk3s%B!Ys53SNhtR0.p]'.>s53;F
+htR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SNhs^U&n,M;>s53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.>s1eR5
+!5SL39:ttYhtR0.p]'.Fs53;Fhs^U&p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.n,M;6s53SNhtR0.
+p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53;F^]+65_#+.)TD/BCp]'.Fs53SNhs^U&n,M;>s53SNhtR0.p]'.F
+s53SNhtR0.p]'.>s53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SNhs^T[rr2u6qu9<>p]'.Fs53SN
+htR0.n,M;>s53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53;FhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SN
+htR0.pY\:8rrBk3s%B!Ys53SNhtR0.p]'.>s53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.
+p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs1eR5!5SL39:ttY^\@ccp]'.Fs53SNhtR0.p]'.F
+s53SN^\@ccp]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SN^]+65_#+.)
+^\@cCp]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR/cp]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SN
+htR0.p]'.Fs53SNhtR/crr2u6qu9=(p]&#&s53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]&#&s1e=.htR0.
+p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]&#-rrBk3s%C-$s1e=.htR0.p]'.F
+s53SNhtR0.p]'.Fs1e=.^\@cCp]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.F
+s1eR5!5SL39>C6$^\@cCp]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SN^\@cCp]&#&s53SNhtR0.p]'.Fs53SN
+htR0.p]&#&s53SNhtR0.p]'.Fs53SN^]+65_#+.)^\@cCp]&#&s53SNhtR0.p]'.Fs53SNhtR/c
+p]&#&s1e=.htR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs1e=.htR/cp]'.Fs53SNhtR/crr2u6qu9=(p]&#&
+s1e=.htR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]&#&s1e=.^\@cCp]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs53SN^\@cCp]&#&
+s53SNhtR0.p]&#-rrBk3s%C-$s1e=.^\@ccp]'.Fs53SNhtR0.p]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s53SN
+htR0.p]'.Fs53SNhtR/cp]&#&s1e=.htR0.p]'.Fs1eR5!5SL39>C6$^\@cCp]'.Fs53SNhtR0.
+p]'.Fs1e=.^\@cCp]&#&s1e=.htR0.p]'.Fs53SNhtR0.p]&#&s1e=.^\@cCp]'.Fs53SN^]+65
+_#+.)^\@cCp]&#&s53SNhtR0.p]'.Fs53SN^\@cCp]&#&s1e=.^\@ccp]'.Fs53SNhtR0.p]'.F
+s1e=.^\@cCp]&#&s53SNhtR/crr2u6qu9=(p]&#&s1e=.htR0.p]'.Fs53SN^\@cCp]&#&s1e=.
+^\@cCp]'.Fs53SNhtR0.p]'.Fs1e=.^\@cCp]&#&s1e=.htR0.p]&#-rrBk3s%C-$s1e=.^\@cc
+p]'.Fs53SNhtR/cp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s53SNhtR0.p]'.Fs53SN^\@cCp]&#&s1e=.^\@cc
+p]'.Fs1eR5!5SL39>C6$^\@cCp]&#&s53SNhtR0.p]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.htR0.p]'.F
+s53SN^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]'.Fs53SN^]+65_#+.)^\@cCp]&#&s1e=.htR0.p]'.Fs1e=.
+^\@cCp]&#&s1e=.^\@ccp]'.Fs53SNhtR/cp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s53SNhtR/crr2u6qu9=(
+p]&#&s1e=.^\@ccp]'.Fs53SN^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s53SNhtR0.p]&#&s1e=.^\@cC
+p]&#&s1e=.htR0.p]&#-rrBk3s%C-$s1e=.^\@cCp]&#&s53SN^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&
+s1e=.htR0.p]'.Fs1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]'.Fs1eR5!5SL39>C6$^\@cCp]&#&s1e=.
+htR/cp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]'.Fs53SN^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s53SN
+^]+65_#+.)^\@cCp]&#&s1e=.^\@ccp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s53SN^\@cC
+p]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCrr2u6qu9=(p]&#&s1e=.^\@cCp]'.Fs1e=.^\@cCp]&#&
+s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.htR/cp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#-rrBk3s%C-$s1e=.
+^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@ccp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.
+^\@cCp]&#&s1eR5!5SL39>C6$^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cC
+p]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^]+65_#+.)^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&
+s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCrr2u6
+qu9=(p]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.
+^\e&Gp]&#&s1e=.^\@cCp]&#-rrBk3s%C-$s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cC
+p]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCqu=G*s1e=.^\@cCp]&#&s1eR5!5SL39>C6$^\@cCp]&#&
+s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#*s1e=.^\@cCp]&#&
+s1e=.^]+65_#+.)^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.
+^\@cCp]&#&s1eI2^\e&Gp]&#&s1e=.^\@cCrr2u6qu9=(p]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cC
+p]&#*s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\e&Gqu=G.s1e=.^\@cCp]&#-rrBk3s%C-$
+s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1eI2^\e&Gp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCqu=G.
+s1eI2^\e&Gp]&#&s1eR5!5SL39>C6$^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\e&Gqu=G.s1e=.
+^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G*s1e=.^]+65_#+.)^\@cCp]&#&s1e=.^\@cC
+p]&#&s1e=.^\@cCqu=G.s1eI2^\e&Gp]&#&s1e=.^\@cCqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1e=.^\@cC
+rr2u6qu9=(qu=G.s1e=.^\@cCp]&#&s1e=.^\@cCp]&#*s1eI2^\e&Gqu=G*s1e=.^\@cCp]&#*
+s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\@cCqu=G1rrBk3s%C-(s1eI2^\e&Gp]&#&s1e=.^\@cCqu=G.s1eI2
+^\e&Gqu=G.s1e=.^\@cCp]&#&s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gp]&#*s1eR5!5SL39>CB(^\e&G
+qu=G*s1e=.^\@cCp]&#*s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\@cCqu=G*s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&G
+qu=G.s1eI2^]+65_#+.)^\e&Gqu=G.s1e=.^\e&Gp]&#*s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.
+s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Grr2u6qu9=(qu=G.s1eI2^\@cCqu=G*s1eI2
+^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G1rrBk3
+s%C-(s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&G
+qu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eR5!5SL39>CB(^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.
+s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^]+65_#+.)^\e&Gqu=G.s1eI2
+^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2
+^\e&Grr2u6qu9=(qu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&G
+qu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G1rrBk3s%C-(s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.
+s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eR5!5SL39>CB(
+^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2
+^\e&Gqu=G.s1eI2^]+65_#+.)^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&G
+qu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Grr2u6qu9=(qu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.
+s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G1
+rrBk3s%@n>s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2
+^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.i'75@!5SL39>CB(^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&G
+qu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^]+65_#+.)^\e&Gqu=G.
+s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.
+s1eI2^\e&Grr2u6qu9=(qu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2
+^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G1rrBk3s%C-(s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&G
+qu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eR5!5SL3
+9>CB(^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.
+s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^]+65_#+.)^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2
+^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Grr2u6qu9=(qu=G.s1eI2^\e&G
+qu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&G
+qu=G1rrBk3s%C-(s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.
+s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eR5!5SL39>CB(^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2
+^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^]+65_#+.)^\e&G
+qu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&G
+qu=G.s1eI2^\e&Grr2u6qu9=(qu=G.s1eI2^\e%\qu;0Cs*sqGJ,B8\qu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.
+s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G1rrBk3s%C-(s1eI2J,B8\qu;0Cs*sqG
+J,B7qqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2J,B7qqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eR5
+!5SL39>CB(^\e%\qu=G.s*sqGJ,B7qqu;0Cs1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2^\e%\qu;0Cs*sqGJ,B8\
+qu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s*sqG5Q:Z__#+.)^\e&Gqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqG^\e&Gqu=G.
+s1eI2^\e&Gqu;0Cs*sqGJ,B7qqu=G.s1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2J,B71rr2u6qu9=(qu=G.s*sqG
+J,B7qqu;0Cs*sqGJ,B8\qu=G.s1eI2^\e%\qu=G.s*sqGJ,B7qqu;0Cs1eI2^\e&Gqu=G.s1eI2
+^\e%\qu8n[rrBk3s%C-(s*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqG^\e&Gqu;0Cs*sqGJ,B7q
+qu;0Cs*sqG^\e&Gqu=G.s1eI2^\e&Gqu;0Cs$-M_!5SL39>CB(J,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0C
+s*sqGJ,B7qqu=G.s*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B8\qu=G.s1eI2^\e%\qu;0Cs*sqG5Q:Z__#+.)
+^\e%\qu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs1eI2J,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu=G.s1eI2
+^\e&Gqu;0Cs*sqGJ,B71rr2u6qu9=(qu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7q
+qu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs1eI2J,B8\qu=G.s*sqGJ,B7qqu8n[rrBk3s%C-(s*sqGJ,B7qqu;0C
+s*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu=G.s1eI2J,B7qqu;0C
+s$-M_!5SL39>CB(J,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqG
+J,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqG5Q:Z__#+.)^\e%\qu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7q
+qu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B71rr2u6qu9=(qu;0C
+s*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0C
+s*sqGJ,B7qqu8n[rrBk3s%C-(s*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqG
+J,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs$-M_!5SL39>CB(J,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7q
+qu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*t"I5Q:Z_
+_#+.)^\e%\qu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Es*sqGJ,B7qqu;0C
+s*sqGJ,B7qqu;0Cs*t"IJ,TC3rr2u6qu9=(qu;0Cs*sqGJ,B7qrVqBEs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqG
+J,B7qqu;0Es*t"IJ,TCsqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,TCsrVo+]rrBk3s%C-(s*sqGJ,B7q
+qu;0Es*t"IJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*t"IJ,TCsrVqBGs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7q
+rVqBGs$-M_!5SL39>CB(J,B7qqu;0Es*t"IJ,TCsqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,TCsrVqBG
+s*t"IJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Es*t"I5Q:Z__#+.)^\e%\qu;0Cs*t"IJ,TCsrVqBGs*sqG
+J,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qrVqBGs*t"IJ,TCsqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Cs*t"IJ,TC3rr2u6qu9=(
+qu;0Cs*sqGJ,TCsrVqBGs*t"IJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Es*t"IJ,TCsrVqBEs*sqGJ,B7q
+qu;0Cs*sqGJ,TCsrVo+]rrBk3s%C-(s*sqGJ,B7qrVqBGs*t"IJ,TCsqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0C
+s*t"IJ,TCsrVqBGs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qrVqBGs$-M_!5SL39>CB(J,B7qqu;0Es*t"I
+J,TCsrVqBEs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,TCsrVqBGs*t"IJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qrVqBGs*t"I
+5Q:Z__#+.)^\e%\qu;0Cs*t"IJ,TCsrVqBGs*sqGJ,B7qqu;0Cs*sqGJ,B7qrVqBGs*t"IJ,TCs
+rVqBEs*sqGJ,B7qqu;0Es*t"IJ,TC3rr2u6qu9=(qu;0Cs*sqGJ,TCsrVqBGs*t"IJ,B7qqu;0C
+s*sqGJ,B7qrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,B7qqu;0Cs*t"IJ,TCsrVo+]rrBk3s%C-(s*sqG
+J,B7qrVqBGs*t"IJ,TCsqu;0Cs*sqGJ,B7qqu;0Es*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsqu;0Cs*t"I
+J,TCsrVqBGs$-M_!5SL39>CB(J,B7qrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*sqGJ,B7qqu;0Cs*t"IJ,TCs
+rVqBGs*t"IJ,TCsrVqBEs*sqGJ,TCsrVqBGs*t"I5Q:Z__#+.)^\e%\qu;0Es*t"IJ,TCsrVqBG
+s*t"IJ,TCsqu;0Cs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*sqGJ,B7qrVqBGs*t"IJ,TC3rr2u6
+qu9=(qu;0Cs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBEs*sqGJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"I
+J,B7qqu;0Es*t"IJ,TCsrVo+]rrBk3s%C-(s*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*sqGJ,B7q
+rVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBEs*t"IJ,TCsrVqBGs$-M_!5SL39>CB(J,TCsrVqBG
+s*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,B7qqu;0Es*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBG
+s*t"I5Q:Z__#+.)^\e%\rVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsqu;0Cs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"I
+J,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TC3rr2u6qu9=(qu;0Es*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCs
+rVqBEs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVo+]rrBk3s%C-(
+s*t"IJ,TCsrVqBGrr;rsJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBG
+s*t"IJ,TCsrVqBGs$-M_!5SL39>CB(J,TCsrVqBGs*t"Hs8DtIrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"I
+J,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"I5Q:Z__#+.)JGoLtrVqBGs*t"IJ,TBH
+rVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGrr;rsJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,S:i
+rr2u6qu9=(rVqBGs*t"IJ,TCsrVliqs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"Hs8DtIrVqBG
+s*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVjS2rrBk3s%C-*s*t"IJ,TCsrVqBGrr;rsJ,TCsrVqBGs*t"I
+J,TCsrVqBGs*t"IJ,TBHrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGrkJI4!5SL39>CH*J,TCs
+rVqBGrr;rrs8DrsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVliqs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCs
+rVqBGs*t"H^]+65_#+.)^]"1^rVqBGs*t"Hs8DrsrVliqs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVliq
+rr;rrs8DtIrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TA]rr2u6qu9=(rVqBGs*t"IJ,TBHrVliqrr;rs
+J,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGrr;rrs8DrsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVjS2rrBk3
+s%C-*s*t"IJ,TCsrVliqrr;rrs8DtIrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"Hs8DrsrVliqs*t"IJ,TCs
+rVqBGs*t"IJ,TCsrVliqrkJI4!5SL39>CH*J,TCsrVqBGrr;rrs8DrsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBG
+s*t"IJ,TBHrVliqrr;rsJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGrr;rr^]+65_#+.)^]"1^rVqBGrr;rr
+s8DrsrVliqs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVliqrr;rrs8DtIrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"H
+s8Dr3rr2u6qu9=(rVqBGs*t"Hs8DrsrVliqrr;rrs8DtIrVqBGs*t"IJ,TCsrVliqrr;rrs8Drs
+rVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TBHrVjS2rrBk3s%C-*s*t"IJ,TBHrVliqrr;rrs8DrsrVqBG
+s*t"IJ,TCsrVqBGrr;rrs8DrsrVliqrr;rsJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TCsrVliqrkJI4!5SL39>CH*
+J,TCsrVliqrr;rrs8DrsrVliqs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"Hs8DrsrVliqrr;rrs8DtIrVqBGs*t"I
+J,TCsrVliqrr;rr^]+65_#+.)^]"1^rVqBGrr;rrs8DrsrVliqrr;rsJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TBH
+rVliqrr;rrs8DrsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGrr;rrs8Dr3rr2u6qu9=(rVqBGs*t"Hs8DrsrVliq
+rr;rrs8DtIrVqBGs*t"IJ,TCsrVliqrr;rrs8N#trVliqs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"Hs8DrsrVjS2
+rrBk3s%C-*s*t"IJ,TBHrVliqrr;rrs8DrsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBGrr;rrs8Drsrr2rrrr;rs
+J,TCsrVqBGs*t"IJ,TBHrVlirrkJI4!5SL39>CH*J,TCsrVliqrr;rrs8N#trVliqs*t"IJ,TCs
+rVqBGs*t"Hs8Drsrr2rsrr;rrs8DtIrVqBGs*t"IJ,TCsrVliqrr;us^]+65_#+.)^]"1^rVqBG
+rr;rrs8Drsrr2rrrr;rrs8DtIrVqBGs*t"IJ,TBHrVlirrr;uss8DrsrVqBGs*t"IJ,TCsrVqBG
+rr;rrs8N#4rr2u6qu9=(rVqBGs*t"Hs8Drsrr2rsrr;rrs8DrsrVqBGs*t"IJ,TCsrVliqrr;us
+s8N#trVliqs*t"IJ,TCsrVqBGs*t"Hs8Drsrr0\3rrBk3s%C-*s*t"Hs8DrsrVlirrr;uss8Drs
+rVliqs*t"IJ,TCsrVqBGrr;rrs8N#trr2rrrr;rsJ,TCsrVqBGs*t"IJ,TBHrVlirrkJI4!5SL3
+9>CH*J,TBHrVliqrr;uss8N#trVliqrr;rsJ,TCsrVqBGs*t"Hs8Drsrr2rsrr;rrs8DrsrVqBG
+s*t"IJ,TCsrVlirrr;us^]+65_#+.)^]"1^rVliqrr;rrs8N#trr2rrrr;rrs8DtIrVqBGs*t"I
+J,TBHrr2rsrr;uss8DrsrVliqs*t"IJ,TCsrVqBGrr;uss8N#4rr2u6qu9=(rVqBGrr;rrs8Drs
+rr2rsrr;rrs8DrsrVqBGs*t"IJ,TBHrVlirrr;uss8N#trVliqrr;rsJ,TCsrVqBGs*t"Hs8N#t
+rr0\3rrBk3s%C-*s*t"Hs8Drsrr2rsrr;uss8DrsrVliqs*t"IJ,TCsrVliqrr;uss8N#trr2rr
+rr;rrs8DtIrVqBGs*t"IJ,TBHrr2rsrkJI4!5SL39>CH*J,TBHrVlirrr;uss8N#trVliqrr;rs
+J,TCsrVqBGrr;rrs8N#trr2rsrr;uss8DrsrVqBGs*t"IJ,TBHrVlirrr;us^]+65_#+.)^]"1^
+rVliqrr;uss8N#trr2rsrr;rrs8DtIrVqBGs*t"Hs8Drsrr2rsrr;uss8N#trVliqs*t"IJ,TCs
+rVliqrr;uss8N#4rr2u6qu9=(rVqBGrr;rrs8N#trr2rsrr;uss8DrsrVqBGs*t"IJ,TBHrVlir
+rr;uss8N#trr2rrrr;rsJ,TCsrVqBGrr;rrs8N#trr0\3rrBk3s%C-*s*t"Hs8Drsrr2rsrr;us
+s8N#trVliqs*t"IJ,TCsrVliqrr;uss8N#trr2rsrr;rrs8DtIrVqBGs*t"Hs8Drsrr2rsrkJI4
+!5SL39>CH)s8DrsrVlirrr;uss8N#trr2rrrr;rrs8DtIrVqBGrr;rrs8N#trr2rsrr;uss8Drs
+rVqBGs*t"IJ,TBHrVlirrr;us^]+65_#+.)^]"03rVliqrr;uss8N#trr2rsrr;rrs8DrsrVliq
+s*t"Hs8Drsrr2rsrr;uss8N#trVliqs*t"IJ,TCsrVliqrr;uss8N#4rr2u6qu9=(rVliqrr;rr
+s8N#trr2rsrr;uss8DrsrVliqrr;rrs8DrsrVlirrr;uss8N#trr2rrrr;rsJ,TCsrVqBGrr;us
+s8N#trr0\3rrBk3s%C-*rr;rrs8Drsrr2rsrr;uss8N#trVliqrr;rrs8DrsrVliqrr;uss8N#t
+rr2rsrr;rrs8DtIrVqBGs*t"Hs8N#trr2rsrkJI4!5SL39>CH)s8DrsrVlirrr;urs8N#trr2rr
+rr;rrs8DrsrVliqrr;uss8N#trr2rsrr;uss8N#trVliqrr;rrs8Drsrr2rsrr;us^]+65_#+.)
+^]"03rVlirrr;uss8Musrr2rsrr;rrs8DrsrVliqrr;rrs8N#trr2rsrVulrs8N#trr2rrrr;rr
+s8DrsrVlirrr;uss8N#4rr2u6qu9=(rVliqrr;uss8N#trr)lrrr;uss8DrsrVliqrr;rrs8Drs
+rr2rsrr;urs8N#trr2rsrr;rrs8DrsrVliqrr;uss8N#trr0\3rrBk3s%C-*rr;rrs8N#trr2rs
+rVulqs8N#trr2rrrr;rrs8DrsrVlirrr;uss8Musrr2rsrr;uss8DrsrVliqrr;rrs8N#trr2rs
+rP/@3!5SL39>CH)s8Drsrr2rsrr;urs8Musrr2rsrr;rrs8DrsrVliqrr;uss8N#trr)lrrVulr
+s8N#trVliqrr;rrs8Drsrr2rsrr;ur^]+65_#+.)^]"03rVlirrr;urs8Musrr)lrrr;uss8Drs
+rVliqrr;rrs8N#trr2rsrVulqs8N#trr2rrrr;rrs8DrsrVlirrr;uss8Mu3rr2u6qu9=(rVliq
+rr;uss8Musrr)lrrVulrs8N#trVliqrr;rrs8Drsrr2rsrVulqs8Musrr2rsrr;rrs8DrsrVliq
+rr;uss8N#trr'V2rrBk3s%C-*rr;rrs8N#trr)lrrVulqs8N#trr2rrrr;rrs8DrsrVlirrr;ur
+s8Musrr)lrrr;uss8DrsrVliqrr;rrs8N#trr)lrrP/@3!5SL39>CH)s8Drsrr2rsrVulqs8Mus
+rr2rsrr;rrs8DrsrVliqrr;uss8Musrr)lrrVulrs8N#trVliqrr;rrs8Drsrr2rsrVulq^]+65
+_#+.)^]"03rVlirrr;urs8Musrr)lrrr;uss8DrsrVliqrr;rrs8N#trr)lrrVulqs8N#trr2rr
+rr;rrs8DrsrVlirrr;urs8Mu3rr2u6qu9=(rVliqrr;uss8Musrr)lrrVulrs8N#trVliqrr;rr
+s8Drsrr2rsrVulqs8Musrr2rsrr;rrs8DrsrVliqrr;uss8Musrr'V2rrBk3s%C-*rr;rrs8N#t
+rr)lrrVulqs8N#trr2rrrr;rrs8DrsrVlirrr;urs8Musrr)lrrr;uss8DrsrVliqrr;rrs8N#t
+rr)lsID>d]!5SL39>CH)s8Drsrr2rsrVulqs8Musrr2rsrr;rrs8DrsrVliqrr;uss8Muss*aqH
+rVulrs8N#trr2rrrr;rrs8N#trr2rsrVunG^]+65_#+.)^]"03rVlirrr;urs8RNIrr)lrrr;us
+s8DrsrVliqrr;uss8N#trr)lsIK0<Fs8N#trr2rsrr;rrs8Drsrr2rsrr;urs8RM^rr2u6qu9<>
+rVliqrr;uss8Muss*aqHrVulrs8N#trVliqrr;rrs8N#trr2rsrVunGs8RNIrr2rsrr;uss8Drs
+rVlirrr;uss8Muss'S(jrrBk3s%C-*rr;rrs8N#trr)lsIK0=qs8N#trr2rsrr;rrs8Drsrr2rs
+rr;urs8RNIs*aqHrr;uss8N#trVliqrr;uss8N#trr)lsID>d]!5SL39>CH)s8N#trr2rsrVunG
+s8RNIrr2rsrr;uss8DrsrVlirrr;uss8Muss*aqIIK0<Gs8N#trr2rrrr;uss8N#trr2rsrVunG
+^]+65_#+.)^]"03rr2rsrr;urs8RNIs*aqHrVulrs8N#trVliqrr;uss8N#trr)lsIK0=qs8N#t
+rr2rsrr;rrs8N#trr2rsrr;urs8RM^rr2u6qu9=(rVlirrr;urs8Muss*aqIIK0<Fs8N#trr2rr
+rr;rrs8N#trr2rsrVunGs8RNIrr2rsrr;uss8Drsrr2rsrr;uss8Muss*_Z]rrBk3s%C-*rr;us
+s8Musrr)lsIK0=qs8Musrr2rsrr;rrs8N#trr2rsrr;urs8RNIs*aqHrVulrs8N#trVlirrr;us
+s8N#trr)lsID>d]!5SL39>CH)s8N#trr)lrrVunGs8RNIrr)lrrr;uss8Drsrr2rsrr;urs8Mus
+s*aqIIK0<Fs8N#trr2rrrr;uss8N#trr2rsrVunG^]+65_#+.)^]+64rr2rsrVulqs8RNIs*aqH
+rVulrs8N#trVlirrr;uss8Musrr)lsIK0=qs8Musrr2rsrr;uss8N#trr2rsrVulqs8RM^rr2u6
+qu9=(rr2rsrr;urs8Muss*aqIIK0<Fs8N#trr2rrrr;uss8N#trr)lrrVunGs8RNIrr)lrrr;us
+s8N#trr2rsrr;urs8RNIs*_Z]rrBk3s%C-+rr;uss8Musrr)lsIK0=qs8Musrr2rsrr;rrs8N#t
+rr2rsrVunGs8RNIs*aqHrVulrs8N#trr2rsrr;uss8Muss*aqIID>d]!5SL39>CK*s8N#trr)ls
+IK0=qs8RNIrr)lrrr;uss8Drsrr2rsrr;urs8RNIs*aqIIK0<Fs8N#trr2rsrr;uss8N#trr)ls
+IK0=q^]+65_#+.)^]+64rr2rsrVunGs8RNIs*aqHrVulrs8N#trr2rsrr;uss8Muss*aqIIK0=q
+s8RNIrr2rsrr;uss8N#trr2rsrVunGs8RM^rr2u6qu9=(rr2rsrr;urs8RNIs*OeGIK0=qs8N#t
+rr2rsrr;uss8N#trr)lsIK0=qs8RNIs*aqHrr;uss8N#trr2rsrr;urs8RNIs*_Z]rrBk3s%C-+
+rr;uss8Muss*aqIHiO+os8RNIrr2rsrr;uss8N#trr2rsrVunGs8RHGs*aqIIK0<Gs8N#trr2rs
+rr;uss8Muss*aqIID>d]!5SL39>CK*s8N#trr)lsIK0=os8RNIs*aqHrr;uss8N#trr2rsrr;ur
+s8RNIs*OeGIK0=qs8N#trr2rsrr;uss8N#trr)lsIK0=o^]+65_#+.)^]+64rr2rsrVunGs8RHG
+s*aqIIK0<Gs8N#trr2rsrr;uss8Muss*aqIHiO+os8RNIrr2rsrr;uss8N#trr2rsrVunGs8RG\
+rr2u6qu9=(rr2rsrr;urs8RNIs*OeGIK0=qs8N#trr2rsrr;uss8N#trr)lsIK0=os8RNIs*aqH
+rr;uss8N#trr2rsrr;urs8RNIs*MN[rrBk3s%C-+rr;uss8Muss*aqIHiO+ms8RNIrr)lrrr;us
+s8N#trr2rsrVunGs8RHGs*aqIIK0<Gs8N#trr2rsrr;uss8Muss*aqIHb]R[!5SL39>CK*s8N#t
+rr)lsIK0=os8RHGs*aqHrVulrs8N#trr2rsrr;urs8RNIs*OeGHiO+os8N#trr2rsrr;uss8N#t
+rr)lsIK0=o^]+65_#+.)^]+64rr2rsrVunGs8RHGs*OeGIK0<Fs8N#trr2rsrr;uss8Muss*aqI
+HiO+ms8RNIrr2rsrr;uss8N#trr2rsrVunGs8RG\rr2u6qu9=(rr2rsrr;urs8RHGs*OeGHiO+o
+s8Musrr2rsrr;uss8N#trr)lsIK0=os8RHGs*aqHrVulrs8N#trr2rsrr;urs8RNIs*MN[rrBk3
+s%C-+rr;uss8Muss*OeGHiO+ms8RNIrr)lrrr;uss8N#trr2rsrVunEs8RHGs*OeGIK0<Fs8N#t
+rr2rsrr;uss8Muss*aqIHb]R[!5SL39>CK*s8Musrr)lsHiO+ms8RHGs*aqHrVulrs8N#trr2rs
+rr;urs8RHGs*OeGHiO+os8Musrr2rsrr;uss8N#trr)lsHiO,X^]+65_#+.)^]+64rr)lrrVunE
+s8T_2s*OeGIK0<Fs8N#trr2rsrr;uss8Muss*OeG]DqnXs8RNIrr)lrrr;uss8N#trr2rtIK0=o
+s8T^Grr2u6qu9=(rr2rsrVulqs8RHGs1A=2HiO+os8Musrr2rsrr;uss8Musrr)lsHiO,Xs8RHG
+s*aqHrVulrs8N#trr2rsrr<"Hs8RHGs1?&FrrBk3s%C-+rr;urs8Muss*OeG]DqnXs8RNIrr)lr
+rr;uss8N#trr)lsIK0=os8T_2s*OeGIK0<Fs8N#trr2rsrr;urs8RNIs*OeG]>+@F!5SL39>CK*
+s8Muss*aqIHiO,Xs8T_2s*aqHrVulrs8N#trr2rsrVunGs8RHGs1A=2]DqnZs8Musrr2rsrr;us
+s8Muss*aqIHiO,X^]+65_#+.)^]+64rr)lsIK0=os8T_2s1A=2IK0<Fs8N#trr2rsrr;urs8RNI
+s*OeG]DqoCs8RNIs*aqHrr;uss8N#trr)lsIK0=os8T^Grr2u6qu9=(rr2rsrVunGs8RHGs1A=2
+]DqnZs8Musrr2rsrr;uss8Muss*aqIHiO,Xs8T_2s*aqIIK0<Gs8N#trr2rsrVunGs8RHGs1?&F
+rrBk3s%C-+rr;urs8RNIs*OeG]DqoCs8RNIrr)lrrr;uss8N#trr)lsIK0=os8T_2s1A=2IK0=q
+s8N#trr2rsrr;urs8RNIs*OeG]>+@F!5SL39>CK)s8Muss*aqIHiO,Xs8T_2s*aqIIK0<Fs8N#t
+rr2rsrVunGs8RHGs1A=2]DqnZs8RNIrr2rsrr;uss8Muss*aqIHiO,X^]+65_#+.)^]+33rr)ls
+IK0=os8T_2s1A=2IK0=qs8Musrr2rsrr;urs8RNIs*OeG]DqoCs8RNIs*aqHrr;uss8N#trr)ls
+IK0=os8T^Grr2u6qu9=(rr)lrrVunGs8RHGs0r%.]DqnXs8RNIrr)lrrr;uss8Muss*aqIHiO,T
+s8T_2s*aqIIK0<Fs8N#trr2rsrVunGs8P1\s1?&FrrBk3s%C-+rVulqs8RNIs*OeG\,ZK?s8RHG
+s*aqHrVulrs8Musrr)lsIK0>Zs8TS.s1A=2HiO+os8Musrr2rsrr;urs8RNIs1A=2\%hqB!5SL3
+9>CK)s8Muss*aqI]Dqo?s8T_2s*OeGIK0<Fs8N#trr)lrrVunGs8T_2s0r%.]DqnXs8RNIrr)lr
+rr;urs8Muss*aqI]Dqo?^]+65_#+.)^]+33rr)lsIK0>Zs8TS.s1A=2HiO+os8Musrr2rsrVulq
+s8RNIs1A=2\,ZK?s8RHGs*aqHrVulrs8Musrr)lsIK0>Zs8TRCrr2u6qu9=(rr)lrrVunGs8T_2
+s0r%.]DqnXs8RNIrr)lrrr;urs8Muss*aqI]Dqo?s8T_2s*OeGIK0<Fs8N#trr)lrrVunGs8T_2
+s0ocBrrBk3s%C-+rVulqs8RNIs1A=2\,ZK?s8RHGs*aqHrVulqs8Musrr)lsIK0>Zs8TS.s1A=2
+HiO+os8Musrr2rsrVulqs8RNIs1A=2\%hqB!5SL39>CK)s8Muss*aqI]Dqo?s8TS.s*OeGIK0<F
+s8Musrr)lrrVunGs8T_2s0r%.\,ZJTs8RNIrr)lrrr;urs8Muss*aqI]Dqo?^]+65_#+.)^]+33
+rr)lsHiO,Xs8SGcs0r%.HiO+os8Musrr)lrrVulqs8RNIs1A=2fDkl[s8T_2s*aqHrVulrs8Mus
+rr)lsIK0>Zs8U]crr2u6qu9=(rr)lrrVunEs8T_2s4@;N\,ZK?s8RNIrr)lrrVulqs8Muss*aqI
+]Dqo_s8TS.s1A=2IK0<Fs8N#trr)lrrVunGs8T_2s4>$brrBk3s%C-+rVulqs8RHGs1A=2fDkl[
+s8T_2s*aqHrVulqs8Musrr)lsHiO,Xs8U^Ns0r%.]DqnZs8Musrr)lrrVunGs8RNIs1A=2f>%=b
+!5SL39>CK)s8Muss*OeG]Dqo_s8U^Ns1A=2IK0<Fs8Musrr)lrrVunEs8T_2s4@;NfDkl_s8RNI
+rr)lrrVulqs8RNIs*OeG]Dqo_^]+65_#+.)^]+33rr)lsHiO,Ts8U^Ns4@;N]DqnZs8Musrr)lr
+rVunGs8RHGs0r%.fDkm&s8T_2s*aqHrVulqs8Muss*aqIHiO,Xs8U]crr2u6qu9=(rr)lsIK0=o
+s8TS.s3L`FfDkl_s8RNIrr)lrrVulqs8RNIs*OeG\,ZKSs8U^Ns1A=2IK0<Fs8Musrr)lsIK0=o
+s8TS.s3JIZrrBk3s%@nArVunGs8RHGs0r%.a?T^Vs8T_2s*aqHrVulqs8Muss*aqIHiO,Ts8U:R
+s4@;N]DqnZs8Musrr)lrrVunGs8RHGs0r%.^d%hu!5SL39>CK)s8RNIs*OeG\,ZJ\s8U^Ns1A=2
+IK0<Fs8Musrr)lsIK0=os8TS.s69.TfDkl_s8RNIs*aqHrVulqs8RNIs*OeG\,ZI=^]+65_#+->
+^]+33s*aqIHiO,TrVmbUfDkl_s8RNIrr)lrrVulqs8RNIs*OeG\,?7GfDkl_s8RNIs*aqHrVulq
+s8RNIs*OeG\,Z5Q^]+65_#+->^]+33s*aqIHiO,TrVntSci=$Ws8RNIrr)lrrVulqs8RNIs*OeG
+\,YLgs7jq?s1A=2IK0=qs8Musrr)lsIK0=os8TS.j8ZmnrrBk3s%C-+rVunGs8RHGs0r$Cs8W'/
+s8T_2s*aqIIK0<Fs8Muss*aqIHiO,Ts.B>krX]&/]DqnZs8RNIrr)lrrVunGs8RHGs0r$cs1eR5
+!5SL3%DVo@s8RNIs*OeG\,LmVru1A+s1A=2IK0=qs8Musrr)lsIK0=os8TS-J,]Hbci=$Ws8RNI
+s*aqHrVulqs8RNIs*OeG\,QC-^]+65_#+-?^]+33s*aqIHiO,Tq>1+,]DqnZs8RNIrr)lrrVunG
+s8RHGs4@)Frtsers1A=2IK0=qs8Musrr)lsIK0=os8U^MrrBh5rrBk3rsZ[ArVunGs8RHGs4?H1
+rtW0Gs*aqIIK0<Fs8Muss*aqIHiO,tq>V2As8RNIs*aqIIK0<Fs8RNIs*OeGfDbdM^]+65_#+-?
+^]+33s*aqIHiO,tchdYV]DqnZs8RNIrr)lrrVunGs8RHGs4@)H)8#qKIK0=qs8RNIs*aqIIK0=o
+s8U]ss8Tk5rrBk3rsQU@rVunGs8RHGs4@/J(I.r3s8RNIs*aqHrVulqs8RNIs*OeGfD5Fa]DqnZ
+s8RNIs*aqIIK0=qs8RHGs49L8s1eR5!5SL3$bu]>s8RNIs*OeGchm_Yci:WWs*OeGIK0=qs8RNI
+s*aqIHiO,lq>V>Es8RNIs*aqIIK0=qs8RNIs1A=2epm`"^]+65_#+->^]+33s*aqIHiO,lqu7Jq
+s0r%.HiO+os8RNIs*aqIIK0>Zs8U@@rtjku\,ZJVs8RNIs*aqIIK0=qs8T_2s3:QC!5JO5!5SL3
+$bu^is8RNIs1A=2chm_YoDc<"s*OeGIK0=qs8RNIs*aqI]DqoSqu7K(s0r%.HiO+os8RNIs*aqI
+IK0>Zs8U:ArrBh5rrBk3rsQUAIK0=os8T_2s3LTB(]FBCs8RHGs*aqIIK0=qs8RNIs1A=2kPP8q
+rVsA,s*OeGIK0=qs8RNIs*aqI]Dqp"rr2u5rr2u6qu7&=s*aqIHiO,Xs8UF@rtW$Cs*OeGIK0=q
+s8RNIs*OeG]DqoWqu7K3s0r%.HiO+os8RNIs*aqIIK0>Zs8VQerrBh5rrBk3rsQUAIK0=os8T_2
+s.B,e't=5CHiO+os8RNIs*aqIHiO,Xs8S_frt@WKs8RHGs*aqIIK0=qs8RNIs1A1.!5JO5!5SL3
+$bu^is8RHGs1A=2J,0*ZfDkkts8RNIs*aqIIK0=os8T_2s*snF';*nVs*OeGIK0=qs8RNIs*OeG
+]DMU.^]+65_#+-=^]/`^s*OeG]Dqm*rt<r`s*OeGIK0=qs8RNIs*OeG]Cu7;fDkl_s8RNIs*aqI
+IK0=os8T_.rrBh5rrBk3rsHO@IK0=os8TG*q=st&fDkkts8RNIs*aqIIK0=os8T_)rtO)bs1A=2
+IK0=qs8RNIs*OeG]Dq^*rrBh5rrBk3rsHO@IK0=os8TS.qt^7*qq(lJ]DqnZs8RNIs*aqIHiO,T
+pAYiYs8T_2s*aqIIK0=qs8RHGs1A=.rVll4rr2u6qu6r:s*aqIHiO,Tp\tp&fDkl_s8RNIs*aqI
+IK0=os8TS%rtO)bs1A=2IK0=qs8RNIs*OeG\,Z4$rrBh5rrBk3rs6C>IK0=os8TS&rtGC`s8T_2
+s*aqIIK0=qs8RHGs0q_%'\EBb]DqnZs8RNIs*aqIHiO,Ts3LZD!5JO5!5SL3#f$Cfs8RHGs0q_%
+'Nb>7]DqnZs8RNIs*aqIHiO,Ts53VO'Nb>7]DqnZs8RNIs*aqIHiO,Ts53eT!5JO5!5SL3#f$Cf
+s8RHGs0q_%'G(6D]DqnZs8RNIs*aqIHiO,Ts1e@/'GpfL]DqnZs8RNIs*aqIHiO,Ts1eO4!5JO5
+!5SL3#f$Cfs8RHGs0q_%'[QgZ]DqnZs8RNIs*aqIHiO,TrdX_C'[QgZ]DqnZs8RNIs*aqIHiO,T
+s*t"I!5JO5!5SL3$,?Lgs8RHGs0r"%rtFl$s1A=2IK0=qs8RNIs*OeG\,Q.%'(>l#]DqnZs8RNI
+s*aqIHiO,Tqu6Z2rr2u6qu6u;s*aqIHiO,TrUg+$]DqnZs8RNIs*aqIHiO,TrV-=)kPtRos8RNI
+s*aqIIK0=os8TS*rrBh5rrBk3rs?I?IK0=os8TS*o`#K7s8RHGs*aqIIK0=os8TS*p\tm's8T_2
+s*aqIIK0=qs8RHGs0qn*!5JO5!5SL3$,?Lgs8RHGs0qaprt)gBs*OeGIK0=qs8RHGs0qasrt>/-
+s1A=2IK0=qs8RNIs*OeG\,61*^]+65_#+-<^]/`^s*OeG\*rth&%hlAHiO+os8RNIs*OeG\+BV1
+]DqnXs8RNIs*aqIHiO,Tqu6Z2rr2u6qu6u;s*OeGHiO,Tch.5J]DqnXs8RNIs*aqIHiO,ToD]B6
+s8RHGs*aqIIK0=os8TRcr;Qc3rr2u6qu6r:s*OeGHiO,4oD]?5s8RHGs*aqIIK0=os8U^Brt)gB
+s*OeGIK0=qs8T_2s4>$`rrBh5rrBk3rs6C>HiO+ms8U^Drt3$G]DqnXs8RNIs*OeG]Dqo_oD]B6
+s8RHGs*aqIIK0>Zs8U\8r;Qc3rr2u6qu6r:s*OeG]Dqo_p&>W]s1A=2HiO+os8RHGs1A=2fCT"R
+]DqnXs8RNIs*aqI]Dqo_J,K<H^]+65_#+-;^]/Z\s1A=2fCf.Un,L$"s*OeGIK0=os8T_2s4$`A
+&b#b3s8RHGs*aqIHiO,Xs8UUGrrBh5rrBk3rs6C>HiO,Xs8UF<rt5#*\,ZJTs8RNIs*OeG]DqoU
+p&>Wus1A=2HiO+os8RHGs1A=2c27M@^]+65_#+-;^]/Z\s1A=2ch7;MoDc<"s*OeGHiO+ms8T_2
+s3(*8&bH%3s8T_2s*aqIHiO,Xs8U:>rrBh5rrBk3rs6C>HiO,Xs8U.4rt5),\,ZJTs8RHGs*OeG
+]DqoOp&>X"s0r%.]DqnZs8RHGs1A=2chm_B^]+65_#+-;^]/Z\s1A=2n+6Pi\,ZK?s8RHGs*OeG
+]Dqp"p&>X&s0r%.]DqnXs8RHGs1A=2n,*+b^]+65_#+-;^]/Z\s1A=2ch%/I\,ZK?s8RHGs*OeG
+]DqoWp&>X's0r%.]DqnXs8RHGs1A=2n,*+b^]+65_#+-;^]/Z\s1A=2TC`'n\,ZK?s8RHGs*OeG
+]Dqo'o`#AM\,ZK?s8RHGs*OeG]D2C+^]+65_#+-;^]/Z\s1A=25P+m`\,ZK?s8RHGs*OeG]C>h/
+fDkl_s8RHGs*OeG]D2C+^]+65_#+-;^]/Z\s1A=2J+N[KfDkl_s8RHGs*OeG]C>h/fDkl_s8RHG
+s*OeG]D2C+^]+65_#+-:^]/Z\s1A=1o)B-Ms8T_2s*OeGHiO,XnGa!Ms8T_2s*OeGHiO,Xs8Mlp
+!5JO5!5SL3#J^:cs8TS.rq$.!kL]b6]DqnXs8RHGs1@e#%bLa\]DqnXs8RHGs1A=/qYpQ1rr2u6
+qu6i7s*OeG\+0J-pXfHF]DqnXs8RHGs0qLt%bLa\]DqnXs8RHGs1A=.qYpQ1rr2u6qu6hMs*OeG
+\+0J-qq(lJ]DqnXs8RHGs0qLt%bLa\]DqnXs8RHGs0r%"qu6]T5Q:Z__#+-8^]/Z\s0qOu&,k,[
+s1A=2HiO+ms8TS.p[eCqrR_)L]DqnXs8RHGs0r%&qYpQ1rr2u6qu6o9s*OeG\,Ypgrt#+\s8T_2
+s*OeGHiO,Ts6oRZ&,t2\s1A=2HiO,Xs8TS.n,!%a^]+65_#+-:^]/Z\s0r$coD]@#=9&<4s8RHG
+s*OeG\,Y@Wrt#*1s8T_2s1A=2]Dqo?s53\Q!5JO5!5SL3#J^:cs8TS.^[hC7&-)[As8RHGs1A=2
+\,X56rsW!/s1A=2]DqoCs8TS'rrBh5rrBk3rs-==]Dqo?s$-)S%aY1T]DqoCs8T_2s0r"mo)B,Z
+s8T_2s1A=2]Dqo?q#:?/rr2u6qu6l8s1A=2\,Ppt%Ia>s]DqoCs8T_2s0r!trs[6Rs1A=2]DqoC
+s8TS'rrBh5rrBk3rs$7<]Dqo?rpg!tn,NF"s8T_2s1A=2\,Ppt%.F5r]DqoCs8T_2s0qe'!5JO5
+!5SL3#/C2Ms8TS,mf*U*s8T_2s1A=2\*a2%]DqoCs8T_2s0qe'!5JO5!5SL3"i()Ls8TRqrs?=;
+s1A=2]Dqo?mJdL)s8T_2s1A=2\+ot'^]+65_#+-8^]1qGs0qCq$+p6;]DqoCs8U^<rsHC<s1A=2
+]Dqo_p\Fgh^]+65_#+-8^]1qGs4?c?%/p5+]DqoCs8T_2s4?Z<$G6?<]DqoCs8U^>q>UH0rr2u6
+qu6i7s1A=2fC8eKrdXsWs8T_2s1A=2fBrSF]DqoCs8T_2s4>TmrrBh5rrBk3rrp1;]Dqo_n,EfG
+s0r%.]DqoCs8U]cnG`oHs1A=2]DqoCs8U]cq>UH0rr2u6qu6l8s1A=2f73;i%);hOs8T_2s1A=2
+f0Ad)%);hOs8T_2s1A=2f0B*2!5JO5!5SL3#/C2Ms8U]#nG`pSs0r%.]DqoCs8U]#nG`pSs0r%.
+]DqoCs8U]#q>UH0rr2u6qu6i7s1A=2bjYQ>n,Klss1A=2]Dqo\n,Edas0r%.]DqoCs8U^GrrBh5
+rrBk3rrp1;\,ZKQn,Edas0r%.]DqoCs8U@4rsST$\,ZK?s8T_2s3LK?!5JO5!5SL3"i()Hs8U:0
+rs?17s1A=2\,ZKOn,Edes4@;N]DqoCs8UF?rrBh5rrBk3rrp1;\,ZKKmJdLEs8T_2s0r%.a7'$9
+rVtLLs1A=2\,ZKSq#:?/rr2u6qu6i7s0r%.n*U,]fDkl_s8TS.s6o@T$.o4W]Dqo?s8VQ_rrBh5
+rrBk3rrTt8\*EttfDkl_s8TRnrs%*Ts1A=2\+Tb$^]+65_#+-5^]1e.rs%*Ts0r%.\*Eu"fDkl_
+s8TS.s1e@/!5JO5!5SL3!l+cEli.3^fDkl[s8TRnrs@<Ws0r%.\,ZJXq#:?/rr2u6qu6`4s0q=o
+#N+/5s0r%.\*Eu!fDkl[s8TS.rqHEm^]+65_#+-5^]1e/rs.`=s8TS.s0q=o$2<'Os0r%.\,ZC#
+rrBh5rrBk3rrTt8\*O&#o@O$B\,ZK;s7u'^$1ldKs0r%.\,Z@"rrBh5rrBk3rrg+:\,Z3irsASS
+s8TS.s0r%&mJdLgfDkl[s8U^Np\4[f^]+65_#+-7^]1eCkO&9Ur6PEC\,ZK[s6&eL$2iETs0r%.
+fDkU>rrBh5rrBk3rrg+:fDjaqrsA\Ns8TS.s4@;.mJdFj:]LI(s8U^DrrBh5rrBk3rrg+:fDiVP
+rs6sNs0r%.fDiVPrrs#6s0r%.fCf.D^]+65_#+-7^]2pbJ*d1@n,NEss8U^NJ*d1>ci=$ss8U^D
+rrBh5rrBk3rr^%9fDb+9#4MTl\,ZK[lMh(Ws8U^Ns4?rD!5JO5!5SL3!l+cekPkY9s8U^6rrgsR
+s4@/ArrBh5rrBk3rrTt8fBWA?rVuoLs8U^6rrgsRs4@#=rrBh5rrBk3rrTt8cg(N7r;ZfKs8U^6
+rrgsRs4?`5rrBh5rrBk3rrTt8cftH65QB@8s3JIFrrt^ffDklsTD&9b^]+65_#+-6^]2W0lMh'\
+s4@;Nc[Y6[#+tqIs8UDppAY--rr2u6qu6`4s30a-"m>p;s8U=-rrqTcfDklrp&>$,rr2u6qu6`4
+s24g8!;lWm!5JF2!;l`p"o&&K^]3?mrrDrmrrBh2rrDrprrqrmf>%@SrVllpqYpQ1rr2u6qu6`4
+s3LZD!;lWm!5JF2!;lZn"4t<fci*kDqtg<m^\e$2qu-Nur;YB`s6opd!;lWm!5JO5!5SL3!l+c-
+rVllpqYpQ1qu6Znqu6cE^]33irrDrmrrBh2rrDrnrrL`dqu6ZnqYpQ1rr2u6qu6Z2qu6ZnqYpQ1
+qu6Znr;QimcbKAW!;lWm!5JF2!;lZn!meXZr;QcoqYpQ1rr2u6qu6Z2qu6ZnqYpQ1qu6Znr;Qif
+cbKAW!;lWm!5JF2!;lZn!q3nar;QcoqYpQ1rr2u6qu6]25Q(N]qtg<m^\e$2qu$HrrXZ^br;Qco
+qYpQ1qu6Znr;Qlu&&&SPrrDrmrrBh5rrBk3rr@SY!!#7_rrBjjrrA,@rr=/0rrBjjrrA,SrrV*Y
+J+<O=+7K40^to"jO8&YUkFR1nrr=/0rrBjjrrA,SrrVY]J+<O=+7K40_#OE7n,!%aJ*?n4O8&YU
+n"5+"rr=/0rrBk7rrM$SrVlrVs1ddt!0?jR!2&c\!$C\0!5SX7!Pe7)rrShmhrt(?O7rSTTDsE3
+rr=/0rrBk7rs4,Es8Tk6O8n\4rrA,RrrJb]nc&S2p&>$jr;Qc4$NL,*l2Udus%i[hkl1XDpAY/c
+n+$DX+8,X6rVZZq^^C,>s69R`^].+0oB?2SO7rSSTC;=M!$Cn6!;ZQm!5JsAr;Z]ps1eTss7>IS
+!0?jR!MA9>rr=/6rrDlmrrBhAs8DuQs8Tk5kPtGCrrA,RrrJb>nc&S2p&>'N5Q1T^^^C,;s4i,(
+^]*9nq<7hYO7rSST>^:"!$Cn6!;ZQm!5JsAq>\0YhuN`Is7tmY!0?jR!h[bfo)A\3p&>$fr;Qc4
+$NKr%^460trU^'bkl1XDpAY2dc@>Eb!$Cn6!;ZQm!5Js:)?0\$s1e=0s7tmY!0?jR!h[bfo)A\3
+p&>$fr;Qc4$MYM=Im<tJqt^#4kl1XDpAY2dc@>Eb!$Cn6!;ZQm!5JsAq>Yq/s1eI,p,V@:!0?mS
+!r`Gcnc&S2p&>$fr;Qc4$NKr$s.#.bp\b%Okl1XDp&>$^nc&S2p&>$fr;Qc4$NL)(s-V-Ip\b%Q
+kl1^Fs+fh<!oa/$p&>$fr;Qc4$NL&%s,?.@kPTfckl1^Fp]p$_!oQ9bp&>$fr;Qc4$NL%n560mH
+JbU=.kl1^FJ-Y<<!oO/&p&>'g^]"04^]jc;s8W#[rr3#uGNf&.L]AO\rrVrq+8,X7r."\F!5SX7
+"+U@KkPkJ^rpT(N!.a,1!$C\0!5SX7"2Fm6ci3qFrSQi=!.a,1!$C\0!5SX7"5j.VTDnikqk**P
+!.a,1!$C\0!5SX7!q60erVlof+6`_+J,hgsrrE*An,EC'rVllqrVloV5Nr+KNrTFKrrW*#+7K40
+_#=95r8IYVn-A1W!UpWfrrBk5rrMnEiVrl_kl1\Q5OSOO^qp$NnEp5U^o[P9^o[P9^o[P9^o[P9
+^o[P9^o[P9^jl~>
+%%EndData
+showpage
+%%Trailer
+end
+%%EOF

pic/Binom-rasp.eps

@@ -0,0 +1,322 @@
+%!PS-Adobe-3.0 EPSF-3.0
+%%Creator: MATLAB, The Mathworks, Inc. Version 7.4.0.336 (R2007a). Operating System: Linux 2.6.17-1.2157.1asp #1 Fri Aug 11 03:02:11 EEST 2006 i686.
+%%Title: /Data/documents/TeX/Posobie_Phisics/pic/Binom-rasp.eps
+%%CreationDate: 11/02/2007  22:05:46
+%%DocumentNeededFonts: Helvetica
+%%DocumentProcessColors: Cyan Magenta Yellow Black
+%%LanguageLevel: 2
+%%Pages: 1
+%%BoundingBox:    51   236   542   605
+%%EndComments
+
+%%BeginProlog
+% MathWorks dictionary
+/MathWorks 160 dict begin
+% definition operators
+/bdef {bind def} bind def
+/ldef {load def} bind def
+/xdef {exch def} bdef
+/xstore {exch store} bdef
+% operator abbreviations
+/c  /clip ldef
+/cc /concat ldef
+/cp /closepath ldef
+/gr /grestore ldef
+/gs /gsave ldef
+/mt /moveto ldef
+/np /newpath ldef
+/cm /currentmatrix ldef
+/sm /setmatrix ldef
+/rm /rmoveto ldef
+/rl /rlineto ldef
+/s {show newpath} bdef
+/sc {setcmykcolor} bdef
+/sr /setrgbcolor ldef
+/sg /setgray ldef
+/w /setlinewidth ldef
+/j /setlinejoin ldef
+/cap /setlinecap ldef
+/rc {rectclip} bdef
+/rf {rectfill} bdef
+% page state control
+/pgsv () def
+/bpage {/pgsv save def} bdef
+/epage {pgsv restore} bdef
+/bplot /gsave ldef
+/eplot {stroke grestore} bdef
+% orientation switch
+/portraitMode 0 def /landscapeMode 1 def /rotateMode 2 def
+% coordinate system mappings
+/dpi2point 0 def
+% font control
+/FontSize 0 def
+/FMS {/FontSize xstore findfont [FontSize 0 0 FontSize neg 0 0]
+  makefont setfont} bdef
+/reencode {exch dup where {pop load} {pop StandardEncoding} ifelse
+  exch dup 3 1 roll findfont dup length dict begin
+  { 1 index /FID ne {def}{pop pop} ifelse } forall
+  /Encoding exch def currentdict end definefont pop} bdef
+/isroman {findfont /CharStrings get /Agrave known} bdef
+/FMSR {3 1 roll 1 index dup isroman {reencode} {pop pop} ifelse
+  exch FMS} bdef
+/csm {1 dpi2point div -1 dpi2point div scale neg translate
+ dup landscapeMode eq {pop -90 rotate}
+  {rotateMode eq {90 rotate} if} ifelse} bdef
+% line types: solid, dotted, dashed, dotdash
+/SO { [] 0 setdash } bdef
+/DO { [.5 dpi2point mul 4 dpi2point mul] 0 setdash } bdef
+/DA { [6 dpi2point mul] 0 setdash } bdef
+/DD { [.5 dpi2point mul 4 dpi2point mul 6 dpi2point mul 4
+  dpi2point mul] 0 setdash } bdef
+% macros for lines and objects
+/L {lineto stroke} bdef
+/MP {3 1 roll moveto 1 sub {rlineto} repeat} bdef
+/AP {{rlineto} repeat} bdef
+/PDlw -1 def
+/W {/PDlw currentlinewidth def setlinewidth} def
+/PP {closepath eofill} bdef
+/DP {closepath stroke} bdef
+/MR {4 -2 roll moveto dup  0 exch rlineto exch 0 rlineto
+  neg 0 exch rlineto closepath} bdef
+/FR {MR stroke} bdef
+/PR {MR fill} bdef
+/L1i {{currentfile picstr readhexstring pop} image} bdef
+/tMatrix matrix def
+/MakeOval {newpath tMatrix currentmatrix pop translate scale
+0 0 1 0 360 arc tMatrix setmatrix} bdef
+/FO {MakeOval stroke} bdef
+/PO {MakeOval fill} bdef
+/PD {currentlinewidth 2 div 0 360 arc fill
+   PDlw -1 eq not {PDlw w /PDlw -1 def} if} def
+/FA {newpath tMatrix currentmatrix pop translate scale
+  0 0 1 5 -2 roll arc tMatrix setmatrix stroke} bdef
+/PA {newpath tMatrix currentmatrix pop	translate 0 0 moveto scale
+  0 0 1 5 -2 roll arc closepath tMatrix setmatrix fill} bdef
+/FAn {newpath tMatrix currentmatrix pop translate scale
+  0 0 1 5 -2 roll arcn tMatrix setmatrix stroke} bdef
+/PAn {newpath tMatrix currentmatrix pop translate 0 0 moveto scale
+  0 0 1 5 -2 roll arcn closepath tMatrix setmatrix fill} bdef
+/vradius 0 def /hradius 0 def /lry 0 def
+/lrx 0 def /uly 0 def /ulx 0 def /rad 0 def
+/MRR {/vradius xdef /hradius xdef /lry xdef /lrx xdef /uly xdef
+  /ulx xdef newpath tMatrix currentmatrix pop ulx hradius add uly
+  vradius add translate hradius vradius scale 0 0 1 180 270 arc 
+  tMatrix setmatrix lrx hradius sub uly vradius add translate
+  hradius vradius scale 0 0 1 270 360 arc tMatrix setmatrix
+  lrx hradius sub lry vradius sub translate hradius vradius scale
+  0 0 1 0 90 arc tMatrix setmatrix ulx hradius add lry vradius sub
+  translate hradius vradius scale 0 0 1 90 180 arc tMatrix setmatrix
+  closepath} bdef
+/FRR {MRR stroke } bdef
+/PRR {MRR fill } bdef
+/MlrRR {/lry xdef /lrx xdef /uly xdef /ulx xdef /rad lry uly sub 2 div def
+  newpath tMatrix currentmatrix pop ulx rad add uly rad add translate
+  rad rad scale 0 0 1 90 270 arc tMatrix setmatrix lrx rad sub lry rad
+  sub translate rad rad scale 0 0 1 270 90 arc tMatrix setmatrix
+  closepath} bdef
+/FlrRR {MlrRR stroke } bdef
+/PlrRR {MlrRR fill } bdef
+/MtbRR {/lry xdef /lrx xdef /uly xdef /ulx xdef /rad lrx ulx sub 2 div def
+  newpath tMatrix currentmatrix pop ulx rad add uly rad add translate
+  rad rad scale 0 0 1 180 360 arc tMatrix setmatrix lrx rad sub lry rad
+  sub translate rad rad scale 0 0 1 0 180 arc tMatrix setmatrix
+  closepath} bdef
+/FtbRR {MtbRR stroke } bdef
+/PtbRR {MtbRR fill } bdef
+/stri 6 array def /dtri 6 array def
+/smat 6 array def /dmat 6 array def
+/tmat1 6 array def /tmat2 6 array def /dif 3 array def
+/asub {/ind2 exch def /ind1 exch def dup dup
+  ind1 get exch ind2 get sub exch } bdef
+/tri_to_matrix {
+  2 0 asub 3 1 asub 4 0 asub 5 1 asub
+  dup 0 get exch 1 get 7 -1 roll astore } bdef
+/compute_transform {
+  dmat dtri tri_to_matrix tmat1 invertmatrix 
+  smat stri tri_to_matrix tmat2 concatmatrix } bdef
+/ds {stri astore pop} bdef
+/dt {dtri astore pop} bdef
+/db {2 copy /cols xdef /rows xdef mul dup 3 mul string
+  currentfile 
+  3 index 0 eq {/ASCIIHexDecode filter}
+  {/ASCII85Decode filter 3 index 2 eq {/RunLengthDecode filter} if }
+  ifelse exch readstring pop
+  dup 0 3 index getinterval /rbmap xdef
+  dup 2 index dup getinterval /gbmap xdef
+  1 index dup 2 mul exch getinterval /bbmap xdef pop pop}bdef
+/it {gs np dtri aload pop moveto lineto lineto cp c
+  cols rows 8 compute_transform 
+  rbmap gbmap bbmap true 3 colorimage gr}bdef
+/il {newpath moveto lineto stroke}bdef
+currentdict end def
+%%EndProlog
+
+%%BeginSetup
+MathWorks begin
+
+0 cap
+
+end
+%%EndSetup
+
+%%Page: 1 1
+%%BeginPageSetup
+%%PageBoundingBox:    51   236   542   605
+MathWorks begin
+bpage
+%%EndPageSetup
+
+%%BeginObject: obj1
+bplot
+
+/dpi2point 12 def
+portraitMode 0612 7260 csm
+
+    0     0  5899  4428 rc
+85 dict begin %Colortable dictionary
+/c0 { 0.000000 0.000000 0.000000 sr} bdef
+/c1 { 1.000000 1.000000 1.000000 sr} bdef
+/c2 { 0.900000 0.000000 0.000000 sr} bdef
+/c3 { 0.000000 0.820000 0.000000 sr} bdef
+/c4 { 0.000000 0.000000 0.800000 sr} bdef
+/c5 { 0.910000 0.820000 0.320000 sr} bdef
+/c6 { 1.000000 0.260000 0.820000 sr} bdef
+/c7 { 0.000000 0.820000 0.820000 sr} bdef
+c0
+1 j
+1 sg
+   0    0 5900 4429 rf
+6 w
+0 3609 4572 0 0 -3609 767 3941 4 MP
+PP
+-4572 0 0 3609 4572 0 0 -3609 767 3941 5 MP stroke
+4 w
+DO
+SO
+6 w
+0 sg
+ 767 3941 mt 5339 3941 L
+ 767  332 mt 5339  332 L
+ 767 3941 mt  767  332 L
+5339 3941 mt 5339  332 L
+ 767 3941 mt 5339 3941 L
+ 767 3941 mt  767  332 L
+ 767 3941 mt  767 3895 L
+ 767  332 mt  767  377 L
+%%IncludeResource: font Helvetica
+/Helvetica /ISOLatin1Encoding 120 FMSR
+
+ 734 4086 mt 
+(0) s
+1224 3941 mt 1224 3895 L
+1224  332 mt 1224  377 L
+1158 4086 mt 
+(10) s
+1681 3941 mt 1681 3895 L
+1681  332 mt 1681  377 L
+1615 4086 mt 
+(20) s
+2138 3941 mt 2138 3895 L
+2138  332 mt 2138  377 L
+2072 4086 mt 
+(30) s
+2595 3941 mt 2595 3895 L
+2595  332 mt 2595  377 L
+2529 4086 mt 
+(40) s
+3053 3941 mt 3053 3895 L
+3053  332 mt 3053  377 L
+2987 4086 mt 
+(50) s
+3510 3941 mt 3510 3895 L
+3510  332 mt 3510  377 L
+3444 4086 mt 
+(60) s
+3967 3941 mt 3967 3895 L
+3967  332 mt 3967  377 L
+3901 4086 mt 
+(70) s
+4424 3941 mt 4424 3895 L
+4424  332 mt 4424  377 L
+4358 4086 mt 
+(80) s
+4881 3941 mt 4881 3895 L
+4881  332 mt 4881  377 L
+4815 4086 mt 
+(90) s
+5339 3941 mt 5339 3895 L
+5339  332 mt 5339  377 L
+5239 4086 mt 
+(100) s
+ 767 3941 mt  812 3941 L
+5339 3941 mt 5293 3941 L
+ 666 3985 mt 
+(0) s
+ 767 3489 mt  812 3489 L
+5339 3489 mt 5293 3489 L
+ 499 3533 mt 
+(0.01) s
+ 767 3038 mt  812 3038 L
+5339 3038 mt 5293 3038 L
+ 499 3082 mt 
+(0.02) s
+ 767 2587 mt  812 2587 L
+5339 2587 mt 5293 2587 L
+ 499 2631 mt 
+(0.03) s
+ 767 2136 mt  812 2136 L
+5339 2136 mt 5293 2136 L
+ 499 2180 mt 
+(0.04) s
+ 767 1685 mt  812 1685 L
+5339 1685 mt 5293 1685 L
+ 499 1729 mt 
+(0.05) s
+ 767 1234 mt  812 1234 L
+5339 1234 mt 5293 1234 L
+ 499 1278 mt 
+(0.06) s
+ 767  783 mt  812  783 L
+5339  783 mt 5293  783 L
+ 499  827 mt 
+(0.07) s
+ 767  332 mt  812  332 L
+5339  332 mt 5293  332 L
+ 499  376 mt 
+(0.08) s
+ 767 3941 mt 5339 3941 L
+ 767  332 mt 5339  332 L
+ 767 3941 mt  767  332 L
+5339 3941 mt 5339  332 L
+gs 767 332 4573 3610 rc
+/c8 { 0.000000 0.000000 1.000000 sr} bdef
+c8
+46 0 46 0 46 0 45 0 46 0 46 0 46 0 45 0 
+46 0 46 1 45 0 46 0 46 0 46 0 45 0 46 0 
+46 0 45 0 46 0 46 0 46 0 45 0 46 0 46 0 
+45 0 46 0 46 0 46 0 45 0 46 1 46 1 46 3 
+45 5 46 10 46 18 45 32 46 51 46 80 46 119 45 169 
+46 226 46 290 45 351 46 401 46 429 46 428 45 390 46 312 
+46 204 45 70 46 -70 46 -204 46 -312 45 -390 46 -428 46 -429 
+46 -401 45 -351 46 -290 46 -226 45 -169 46 -119 46 -80 46 -51 
+45 -32 46 -18 46 -10 45 -5 46 -3 46 -1 46 -1 45 0 
+46 0 46 0 45 0 46 0 46 0 46 0 45 0 46 0 
+46 0 46 0 45 0 46 0 46 0 45 0 46 0 46 0 
+46 0 45 0 46 -1 46 0 45 0 46 0 46 0 46 0 
+45 0 46 0 46 0 45 0 767 3941 101 MP stroke
+gr
+
+c8
+
+end %%Color Dict
+
+eplot
+%%EndObject
+
+epage
+end
+
+showpage
+
+%%Trailer
+%%EOF

pic/Gauss-rasp.eps

@@ -0,0 +1,322 @@
+%!PS-Adobe-3.0 EPSF-3.0
+%%Creator: MATLAB, The Mathworks, Inc. Version 7.4.0.336 (R2007a). Operating System: Linux 2.6.17-1.2157.1asp #1 Fri Aug 11 03:02:11 EEST 2006 i686.
+%%Title: /Data/documents/TeX/Posobie_Phisics/pic/Gauss-rasp.eps
+%%CreationDate: 11/02/2007  21:59:17
+%%DocumentNeededFonts: Helvetica
+%%DocumentProcessColors: Cyan Magenta Yellow Black
+%%LanguageLevel: 2
+%%Pages: 1
+%%BoundingBox:    51   236   542   605
+%%EndComments
+
+%%BeginProlog
+% MathWorks dictionary
+/MathWorks 160 dict begin
+% definition operators
+/bdef {bind def} bind def
+/ldef {load def} bind def
+/xdef {exch def} bdef
+/xstore {exch store} bdef
+% operator abbreviations
+/c  /clip ldef
+/cc /concat ldef
+/cp /closepath ldef
+/gr /grestore ldef
+/gs /gsave ldef
+/mt /moveto ldef
+/np /newpath ldef
+/cm /currentmatrix ldef
+/sm /setmatrix ldef
+/rm /rmoveto ldef
+/rl /rlineto ldef
+/s {show newpath} bdef
+/sc {setcmykcolor} bdef
+/sr /setrgbcolor ldef
+/sg /setgray ldef
+/w /setlinewidth ldef
+/j /setlinejoin ldef
+/cap /setlinecap ldef
+/rc {rectclip} bdef
+/rf {rectfill} bdef
+% page state control
+/pgsv () def
+/bpage {/pgsv save def} bdef
+/epage {pgsv restore} bdef
+/bplot /gsave ldef
+/eplot {stroke grestore} bdef
+% orientation switch
+/portraitMode 0 def /landscapeMode 1 def /rotateMode 2 def
+% coordinate system mappings
+/dpi2point 0 def
+% font control
+/FontSize 0 def
+/FMS {/FontSize xstore findfont [FontSize 0 0 FontSize neg 0 0]
+  makefont setfont} bdef
+/reencode {exch dup where {pop load} {pop StandardEncoding} ifelse
+  exch dup 3 1 roll findfont dup length dict begin
+  { 1 index /FID ne {def}{pop pop} ifelse } forall
+  /Encoding exch def currentdict end definefont pop} bdef
+/isroman {findfont /CharStrings get /Agrave known} bdef
+/FMSR {3 1 roll 1 index dup isroman {reencode} {pop pop} ifelse
+  exch FMS} bdef
+/csm {1 dpi2point div -1 dpi2point div scale neg translate
+ dup landscapeMode eq {pop -90 rotate}
+  {rotateMode eq {90 rotate} if} ifelse} bdef
+% line types: solid, dotted, dashed, dotdash
+/SO { [] 0 setdash } bdef
+/DO { [.5 dpi2point mul 4 dpi2point mul] 0 setdash } bdef
+/DA { [6 dpi2point mul] 0 setdash } bdef
+/DD { [.5 dpi2point mul 4 dpi2point mul 6 dpi2point mul 4
+  dpi2point mul] 0 setdash } bdef
+% macros for lines and objects
+/L {lineto stroke} bdef
+/MP {3 1 roll moveto 1 sub {rlineto} repeat} bdef
+/AP {{rlineto} repeat} bdef
+/PDlw -1 def
+/W {/PDlw currentlinewidth def setlinewidth} def
+/PP {closepath eofill} bdef
+/DP {closepath stroke} bdef
+/MR {4 -2 roll moveto dup  0 exch rlineto exch 0 rlineto
+  neg 0 exch rlineto closepath} bdef
+/FR {MR stroke} bdef
+/PR {MR fill} bdef
+/L1i {{currentfile picstr readhexstring pop} image} bdef
+/tMatrix matrix def
+/MakeOval {newpath tMatrix currentmatrix pop translate scale
+0 0 1 0 360 arc tMatrix setmatrix} bdef
+/FO {MakeOval stroke} bdef
+/PO {MakeOval fill} bdef
+/PD {currentlinewidth 2 div 0 360 arc fill
+   PDlw -1 eq not {PDlw w /PDlw -1 def} if} def
+/FA {newpath tMatrix currentmatrix pop translate scale
+  0 0 1 5 -2 roll arc tMatrix setmatrix stroke} bdef
+/PA {newpath tMatrix currentmatrix pop	translate 0 0 moveto scale
+  0 0 1 5 -2 roll arc closepath tMatrix setmatrix fill} bdef
+/FAn {newpath tMatrix currentmatrix pop translate scale
+  0 0 1 5 -2 roll arcn tMatrix setmatrix stroke} bdef
+/PAn {newpath tMatrix currentmatrix pop translate 0 0 moveto scale
+  0 0 1 5 -2 roll arcn closepath tMatrix setmatrix fill} bdef
+/vradius 0 def /hradius 0 def /lry 0 def
+/lrx 0 def /uly 0 def /ulx 0 def /rad 0 def
+/MRR {/vradius xdef /hradius xdef /lry xdef /lrx xdef /uly xdef
+  /ulx xdef newpath tMatrix currentmatrix pop ulx hradius add uly
+  vradius add translate hradius vradius scale 0 0 1 180 270 arc 
+  tMatrix setmatrix lrx hradius sub uly vradius add translate
+  hradius vradius scale 0 0 1 270 360 arc tMatrix setmatrix
+  lrx hradius sub lry vradius sub translate hradius vradius scale
+  0 0 1 0 90 arc tMatrix setmatrix ulx hradius add lry vradius sub
+  translate hradius vradius scale 0 0 1 90 180 arc tMatrix setmatrix
+  closepath} bdef
+/FRR {MRR stroke } bdef
+/PRR {MRR fill } bdef
+/MlrRR {/lry xdef /lrx xdef /uly xdef /ulx xdef /rad lry uly sub 2 div def
+  newpath tMatrix currentmatrix pop ulx rad add uly rad add translate
+  rad rad scale 0 0 1 90 270 arc tMatrix setmatrix lrx rad sub lry rad
+  sub translate rad rad scale 0 0 1 270 90 arc tMatrix setmatrix
+  closepath} bdef
+/FlrRR {MlrRR stroke } bdef
+/PlrRR {MlrRR fill } bdef
+/MtbRR {/lry xdef /lrx xdef /uly xdef /ulx xdef /rad lrx ulx sub 2 div def
+  newpath tMatrix currentmatrix pop ulx rad add uly rad add translate
+  rad rad scale 0 0 1 180 360 arc tMatrix setmatrix lrx rad sub lry rad
+  sub translate rad rad scale 0 0 1 0 180 arc tMatrix setmatrix
+  closepath} bdef
+/FtbRR {MtbRR stroke } bdef
+/PtbRR {MtbRR fill } bdef
+/stri 6 array def /dtri 6 array def
+/smat 6 array def /dmat 6 array def
+/tmat1 6 array def /tmat2 6 array def /dif 3 array def
+/asub {/ind2 exch def /ind1 exch def dup dup
+  ind1 get exch ind2 get sub exch } bdef
+/tri_to_matrix {
+  2 0 asub 3 1 asub 4 0 asub 5 1 asub
+  dup 0 get exch 1 get 7 -1 roll astore } bdef
+/compute_transform {
+  dmat dtri tri_to_matrix tmat1 invertmatrix 
+  smat stri tri_to_matrix tmat2 concatmatrix } bdef
+/ds {stri astore pop} bdef
+/dt {dtri astore pop} bdef
+/db {2 copy /cols xdef /rows xdef mul dup 3 mul string
+  currentfile 
+  3 index 0 eq {/ASCIIHexDecode filter}
+  {/ASCII85Decode filter 3 index 2 eq {/RunLengthDecode filter} if }
+  ifelse exch readstring pop
+  dup 0 3 index getinterval /rbmap xdef
+  dup 2 index dup getinterval /gbmap xdef
+  1 index dup 2 mul exch getinterval /bbmap xdef pop pop}bdef
+/it {gs np dtri aload pop moveto lineto lineto cp c
+  cols rows 8 compute_transform 
+  rbmap gbmap bbmap true 3 colorimage gr}bdef
+/il {newpath moveto lineto stroke}bdef
+currentdict end def
+%%EndProlog
+
+%%BeginSetup
+MathWorks begin
+
+0 cap
+
+end
+%%EndSetup
+
+%%Page: 1 1
+%%BeginPageSetup
+%%PageBoundingBox:    51   236   542   605
+MathWorks begin
+bpage
+%%EndPageSetup
+
+%%BeginObject: obj1
+bplot
+
+/dpi2point 12 def
+portraitMode 0612 7260 csm
+
+    0     0  5899  4428 rc
+85 dict begin %Colortable dictionary
+/c0 { 0.000000 0.000000 0.000000 sr} bdef
+/c1 { 1.000000 1.000000 1.000000 sr} bdef
+/c2 { 0.900000 0.000000 0.000000 sr} bdef
+/c3 { 0.000000 0.820000 0.000000 sr} bdef
+/c4 { 0.000000 0.000000 0.800000 sr} bdef
+/c5 { 0.910000 0.820000 0.320000 sr} bdef
+/c6 { 1.000000 0.260000 0.820000 sr} bdef
+/c7 { 0.000000 0.820000 0.820000 sr} bdef
+c0
+1 j
+1 sg
+   0    0 5900 4429 rf
+6 w
+0 3609 4572 0 0 -3609 767 3941 4 MP
+PP
+-4572 0 0 3609 4572 0 0 -3609 767 3941 5 MP stroke
+4 w
+DO
+SO
+6 w
+0 sg
+ 767 3941 mt 5339 3941 L
+ 767  332 mt 5339  332 L
+ 767 3941 mt  767  332 L
+5339 3941 mt 5339  332 L
+ 767 3941 mt 5339 3941 L
+ 767 3941 mt  767  332 L
+ 767 3941 mt  767 3895 L
+ 767  332 mt  767  377 L
+%%IncludeResource: font Helvetica
+/Helvetica /ISOLatin1Encoding 120 FMSR
+
+ 734 4086 mt 
+(0) s
+1224 3941 mt 1224 3895 L
+1224  332 mt 1224  377 L
+1158 4086 mt 
+(10) s
+1681 3941 mt 1681 3895 L
+1681  332 mt 1681  377 L
+1615 4086 mt 
+(20) s
+2138 3941 mt 2138 3895 L
+2138  332 mt 2138  377 L
+2072 4086 mt 
+(30) s
+2595 3941 mt 2595 3895 L
+2595  332 mt 2595  377 L
+2529 4086 mt 
+(40) s
+3053 3941 mt 3053 3895 L
+3053  332 mt 3053  377 L
+2987 4086 mt 
+(50) s
+3510 3941 mt 3510 3895 L
+3510  332 mt 3510  377 L
+3444 4086 mt 
+(60) s
+3967 3941 mt 3967 3895 L
+3967  332 mt 3967  377 L
+3901 4086 mt 
+(70) s
+4424 3941 mt 4424 3895 L
+4424  332 mt 4424  377 L
+4358 4086 mt 
+(80) s
+4881 3941 mt 4881 3895 L
+4881  332 mt 4881  377 L
+4815 4086 mt 
+(90) s
+5339 3941 mt 5339 3895 L
+5339  332 mt 5339  377 L
+5239 4086 mt 
+(100) s
+ 767 3941 mt  812 3941 L
+5339 3941 mt 5293 3941 L
+ 666 3985 mt 
+(0) s
+ 767 3489 mt  812 3489 L
+5339 3489 mt 5293 3489 L
+ 432 3533 mt 
+(0.005) s
+ 767 3038 mt  812 3038 L
+5339 3038 mt 5293 3038 L
+ 499 3082 mt 
+(0.01) s
+ 767 2587 mt  812 2587 L
+5339 2587 mt 5293 2587 L
+ 432 2631 mt 
+(0.015) s
+ 767 2136 mt  812 2136 L
+5339 2136 mt 5293 2136 L
+ 499 2180 mt 
+(0.02) s
+ 767 1685 mt  812 1685 L
+5339 1685 mt 5293 1685 L
+ 432 1729 mt 
+(0.025) s
+ 767 1234 mt  812 1234 L
+5339 1234 mt 5293 1234 L
+ 499 1278 mt 
+(0.03) s
+ 767  783 mt  812  783 L
+5339  783 mt 5293  783 L
+ 432  827 mt 
+(0.035) s
+ 767  332 mt  812  332 L
+5339  332 mt 5293  332 L
+ 499  376 mt 
+(0.04) s
+ 767 3941 mt 5339 3941 L
+ 767  332 mt 5339  332 L
+ 767 3941 mt  767  332 L
+5339 3941 mt 5339  332 L
+gs 767 332 4573 3610 rc
+/c8 { 0.000000 0.000000 1.000000 sr} bdef
+c8
+46 0 46 0 46 0 45 0 46 0 46 0 46 0 45 0 
+46 0 46 1 45 0 46 1 46 1 46 2 45 2 46 4 
+46 4 45 6 46 8 46 10 46 14 45 18 46 23 46 28 
+45 36 46 44 46 53 46 65 45 76 46 91 46 105 46 120 
+45 136 46 152 46 168 45 182 46 196 46 206 46 213 45 218 
+46 217 46 213 45 204 46 189 46 170 46 146 45 119 46 87 
+46 53 45 18 46 -18 46 -53 46 -87 45 -119 46 -146 46 -170 
+46 -189 45 -204 46 -213 46 -217 45 -218 46 -213 46 -206 46 -196 
+45 -182 46 -168 46 -152 45 -136 46 -120 46 -105 46 -91 45 -76 
+46 -65 46 -53 45 -44 46 -36 46 -28 46 -23 45 -18 46 -14 
+46 -10 46 -8 45 -6 46 -4 46 -4 45 -2 46 -2 46 -1 
+46 -1 45 0 46 -1 46 0 45 0 46 0 46 0 46 0 
+45 0 46 0 46 0 45 0 767 3940 101 MP stroke
+gr
+
+c8
+
+end %%Color Dict
+
+eplot
+%%EndObject
+
+epage
+end
+
+showpage
+
+%%Trailer
+%%EOF